21毕奥萨伐尔定律 3.磁现象的本质 (1)螺线管电流等效条形磁铁 本质 00 铁段极极不可分(2)分子电流的假说 男地示N指北s指南 地磁N极在南地磁S极在北.流 电流对磁铁有作用力 (3)磁现象的本质 磁铁对电流有作用力 运动电荷二磁场二运动电荷 两平行电流叮两圆电流间,动电荷既激发电场(库仑 两螺旋管间 4)磁场的物质性 2结论磁铁电流云磁铁电流对泛动电荷电流作用力 (1)作用力方向随磁极的不同⑧磁场使其中的物资磁化 及电流方向的不同而不 ③磁场有能量动量质 l磁极和电流 强度B 的强弱位置方向有关 描述磁场强弱的物理量
2.1 毕奥–萨伐尔定律 一.磁现象及其本质 1.一般磁现象 (1)磁铁两极:N极,S极;不可分; 同极斥,异极吸. (2)地磁小磁针:N指北,S指南. 地磁N极在南, 地磁S极在北. (3)电流与磁铁的相互作用 电流对磁铁有作用力, 磁铁对电流有作用力. (4)电流与电流的相互作用 两平行电流间,两圆电流间, 两螺旋管间. 2.结论 磁铁 电流 磁铁 电流 力 力 (1)作用力方向随磁极的不同 及电流方向的不同而不同. (2)作用力大小 的强弱,位置,方向有关 与磁极和电流 3.磁现象的本质 (1)螺线管电流等效条形磁铁 I S N (2)分子电流的假说 分 子 电 流 S N (3)磁现象的本质 运动电荷 磁场 运动电荷 运动电荷既激发电场 ( 库仑 场),又激发磁场. (4)磁场的物质性 ①对运动电荷(电流)作用力; ②磁场使其中的物资磁化; ③磁场有能量,动量,质量. 二.磁感应强度B 描述磁场强弱的物理量
③小磁针在磁场中受力 3磁感应强度B的定义 载线圈在做场中受力矩;%泾动的正验电待在磁 g运动点电荷在磁场中受力,扬中受力定B 运动点电荷 B=Fmax/(gov) 电行在动中(2)方向零磁力时的速度方向 ②FυB成右手螺旋 动电荷受分其它情况均(3)运动电荷受力 达 运动卓电荷受弦力压4单们国际单位SD特斯拉 方向缜成的平面改变q符号 FE 1T-N/(Cm/sFIN/(A 比 电流与其产生磁场的关系 v的积成正比与1电流元款发的被场dB 省鑫挂定方向突净可旋 dB-uoldZXr I& dB F特定方向 特定方向 4兀 dB的大小 qda x qdx dB=Hold/sine/(47I U U dB的方向:满足 ldlr, dB F 成右手螺旋关系
1.三种定义方式 ①小磁针在磁场中受力; ②载流线圈在磁场中受力矩; ③运动点电荷在磁场中受力. 2.运动点电荷在磁场中受力 实验表明:运动电荷q在磁场中 (1)当v与特定方向平行时,运 动电荷q不受力,其它情况均 受力; 特定方向 (2)运动点电荷q所受磁力F v F 方向:垂直于速度v与该特定 方向组成的平面;改变q 符号 ,F 反向; x y z q+ x y z – v F 特定方向 q 大小:与q和v 的积成正比;与 v 同该特定方向夹角正旋 值成正比. 以运动的正试验电荷 q0 在磁 场中受力定义B 3.磁感应强度B 的定义 (1)大小 B=Fmax/(q0v) (2)方向 ②F,v,B 成右手螺旋. ①零磁力时的速度方向; (3)运动电荷受力的数学表达 F=qv×B 4.单位国际单位(SI):T(特斯拉) 1T=N/(C·m/s)=1N/(A·m) θ 1.电流元Idl 激发的磁场dB 三. 毕奥–萨伐尔定律 电流与其产生磁场的关系. I P r Idl dB 的大小: dB=μ0 Idlsinθ/(4πr2 ) dB 的方向: 满足Idl,r,dB 成右手螺旋关系. dB ⊗ 4π μ0 Idl×r r dB= 3
4(4x是当B用国际单位制当g0,dv向 do/d B的方向 B lo DixI q 0,B与UXr反向 dB=47 e/注意:电场E是纵向场电荷元d uognvSdlXr vdt 激发的电场dE与源点对场点引的 矢径严行;磁场B横向场,电荷 4兀 元dq 或电流元/激发的磁场dB 40 nsdu Xr0gX5x与源点对场点引的天径座直这 4兀 4兀r3 点在计算时务必高度注意!!
B=∫dB = μ0 /(4π)是当B 用国际单位制 时而引进的常数,0为真空中 磁导率. 0=4×10–7N·A–2 2.磁场叠加原理 独立性,叠加性 4π μ0 Idl×r r 3 l 3.运动电荷激发的磁场 Idl激发磁场是导线dl中所有 载流子(载流子数dN=nSdl)激 发磁场B的矢量和:dB=B dN 当q>0,Idl与v同向 v I S vdt + + + + + =qnvdtS/dt I=dQ/dt =qnvS 4π μ0 Idl×r r dB= 3 4π μ0qnvSdl×r r 3 = 4π μ0qnSdlv×r r 3 = 4π μ0 qv×r r 3 = dN 4π μ0 qv×r r B 3 = 当q0, + q B与v×r同向 q<0, v P r ¯q θ B与v×r反向 B ⊙ 注意: 电场E是纵向场,电荷元dq 激发的电场dE与源点对场点引的 矢径r平行; 磁场B是横向场,电荷 元dq 或电流元Idl 激发的磁场 dB 与源点对场点引的矢径r垂直. 这 点在计算时务必高度注意!!!
例1长直载流导线激发的磁场,电流示产生dB方向均同有 解:取坐标系如图y B- H/sindo/(4Ta 取电流元ll=dy B=uol(cose1-cos02 (4ta) dB= Lo IdIXr /dZ0dB方向沿轴负向 4 用矢量致乘解 dudy PX dB的大小dB=o1dksi(4mr2 r-ai-yj uol(a/sin-e)desine dB-//i kl 4T(a/sine 0 dy 0 uolsinede/(4a 4兀r 4π3方向沿轴负向(以后步骤略 a y 0 r=a/sin(T-6)=a/sing 块与叉乘法相同的结果 y=acot(T-6=-acote ①导线无线长 dy=(a/sin20)de 01=0,,=兀 dB- uola(/ sin20)de B=0(2 B 4(a/sino)3 方向与电流成右手 uolsinede/(4a) 螺旋,大拇指电流方 方向沿轴负向.直线电流各向四指磁场方向
θ O z y x 4πr 3 μ0 I dB= 用矢量叉乘解 例1.长直载流导线激发的磁场. I 解:取坐标系如图 取电流元Idl=Idy Idl 4π μ0 Idl×r r dB= 3 r dB a P dl=dyj r=ai–yj i j k 0 dy 0 a –y 0 4πr 3 μ0 Iady =– k r=a/sin(π–θ)=a/sinθ y=acot(π–θ)=–acotθ dy=(a/sin2θ)dθ dB= μ0 Ia(a/sin2θ)dθ 4π(a/sinθ) 3 =μ0 Isinθdθ/(4πa) 方向沿z轴负向. 直线电流各 电流元产生dB方向均同. 有 B= μ0 Isinθdθ/(4πa) 2 1 B=μ0 I(cosθ1–cosθ2 )/(4πa) 方向沿z轴负向. 用分析法解 dB 的大小dB=μ0 Idlsinθ/(4πr2 ) = μ0 I(a/sin2θ)dθsinθ 4π(a/sinθ) 2 =μ0 Isinθdθ/(4πa) 方向沿z轴负向.(以后步骤略) 得出与叉乘法相同的结果. 讨论 ①导线无线长: θ1=0, θ2=π B=μ0 I/(2πa) 方向与电流 成右手 螺旋,大拇指电流方 向,四指磁场方向 I B
②P在延长线 dllrdiXr=0,B=0方向沿轴线与/成右手螺旋 自a=0此时电流不是线电流,写成矢量式 公式不适用 B-n uolT R2/2T(x2+R2)3/ 例2圆电流在轴线上产生的磁场 解:取电流元/1L 7论m12x(x+R)y2 由于/dL⊥r有 dB④x=0(圆心):B=0(2R) dr- uoldlsinB dB ②x>RB[47)2pnx3 Md(4x3(k)xPB对应于电偶极子在延长线上 ∥ 场B2p(4e 各电流元 说明微小载流线圈等效磁偶极子. dB构成一圆锥面故要把dB 矢量进行分解,才能积分 定义:mSn n dB=dBcose 考虑对称性有JdB=0 db=luold4trl)Ising 的电流篇0为线图 或 面积和法向单位量n B-JdB=fLuold/(4T 2)]sing 与满足右手螺旋关系 当载流线圈极小时就称磁偶 AR2(+)2亚极子,故磁矩也称偶极矩 [02R(4x)Rr 与电偶极子的电矩对应
dB ②P在延长线:dlⅡr,dl×r=0, B=0 ③a=0,此时电流不是线电流, 公式不适用 例2.圆电流在轴线上产生的磁场. I R x P 解:取电流元Idl Idl 由于Idl⊥r,有 r dB= μ0 Idlsinθ 4πr2 =μ0 Idl/(4πr2 ) 各电流元Idl 的 dB 构成一圆锥面,故要把dB 矢量进行分解,才能积分 dB⊥=dBcosθ dB⊥ dB ∥ θ 考虑对称性,有 dB⊥=0 dBⅡ =[μ0 Idl/(4πr2 )]sinθ l = [μ0 Idl/(4πr2 B=dB )]sinθ Ⅱ=[μ0 I2πR/(4πr2 )]R/r =μ0 IR2 /[2(x 2+R2 ) 3/2] 方向沿轴线,与I成右手螺旋. 四. 载流线圈的磁矩 当载流线圈极小时,就称磁偶 极子, 故磁矩也称磁偶极矩. 与电偶极子的电矩对应. 定义: 或 的电流,面积和法向单位量,n 与I满足右手螺旋关系. m=ISn pm =ISn n S I 式中I,S,n分别为线圈 写成矢量式 B=n μ0 IπR2 /[2π(x 2+R2 ) 3/2] =μ0 pm/[2π(x 2+R2 ) 3/2] ①x=0(圆心): B=μ0 I/(2R) 讨论 ②x>>R B=[μ0 /(4π )]2pm/x3 对应于电偶极子在延长线上 E=2p/(4πε0x 3 激发的电场 ) 说明微小载流线圈等效磁偶极子. 动画
例3求半径为R圆心角为的圆弧电 流在圆心C激发的磁感应强度 dB 解:取电流元dLd 由于dlr,有 2 方向垂直纸面向外入 dB -/(4ER dx 各电流元产生 dBdB O dildo/(2a 万向均同所 dB=lod(2 r)=ioIdx/(4 ar) dB=dBcosa dB=dBsina B=JdB=J uoId/(4TR2) dB-luoldx/(4 arar) 0l/(2R)[(2)] =dx(4m2)=/dx4xx2+a2) 圆弧电流在圆心激发磁场等dB,=Ad4m(x2+a2) 王圆电流在圆心激发磁场的B.[4d4x2+a2)} 6(2mi 如宽为2的无限长导体薄=4W(4x)( 1/a)arctan(xa) 片沿长度方向的电流/在导体薄片 /(8a 上均匀分布求中心轴线OO上方B,{Ad4x(x2+a2)} 距导体薄片为a的磁感强度 0(8m)jln(x2+a2)2=0 解:取宽为d的无限长电流元 B=B3=o(8a)
例3.求半径为R 圆心角为θ 的圆弧电 流在圆心O激发的磁感应强度. I θ R O 解:取电流元Idl r Idl 由于Idl⊥r, 有 dB=μ0 Idl/(4πR2 ) 方向垂直纸面向外 dB 各电流元产生 dB ⊙ 方向均同,所以 B=∫dB=∫ l μ0 Idl/(4πR2 ) =[μ0 I/(2R)][θ/(2π)] 圆弧电流在圆心激发磁场等 于圆电流在圆心激发磁场的 θ/(2π)倍. 例4.如图,宽为2a的无限长导体薄 片,沿长度方向的电流I 在导体薄片 上均匀分布.求中心轴线OO上方 距导体薄片为a处的磁感强度. O O I x y z P 2a a x y P I 解:取宽为dx的无限长电流元 dB dx r dI=Idx/(2a) dB=0 dI/(2r)=0 Idx/(4ar) dBx =dBcos dBy =dBsin dBx =[0 Idx/(4ar)](a/r) =0 Idx/(4r 2 )=0 Idx/[4(x 2+a 2 )] dBy =0 Ixdx/[4a(x 2+a2 )] Bx= {0 Idx/[4(x 2+a 2 )]} − a a =[0 I/(4)](1/a)arctan(x/a) a −a =0 I/(8a) By= {0 Ixdx/[4a(x 2+a2 )]} − a a =[0 I/(8a)]ln(x 2+a2 ) a −a =0 B=Bx =0 I/(8a)
例5.载流密绕直螺线管轴线上的coS2x2(x2+R2)12 磁场管长为/半径为R单位长度 的匝数为n电流为 dBMoIR'inRde/sin 0) 2(R/sinO)3 2uonlsinede A°°xdB向都沿轴故P点磁场: R B=dB- denlsin0d0/2 ⑧8②08680800080808080888 Won (cos02 -)/2 解:取轴线为x:(与电流成有 手螺旋)场点原点每匝线24 2+R +r 圈在生磁场方向沿轴大方向沿轴即与成右手螺旋 22(x2+R 取微元螺线管dx匝数为ndP点在中部,有02~0,01~兀 它在P点的磁感强度dB为 B B dB={4/R212(x2+R2)32]}ndx②P点在端点 由图知x= Rote, 02~0,61=x/ A0n/2 dx=RdO/sin20, R2+x2=Ri/sin20 0x20- 1>>R CosO1=x1/(x12+R2)12 B=0n2B中部一2B端点
解:取轴线为x轴(与电流成右 手螺旋),场点P为原点. 它在P点的磁感强度dB为 例5. 载流密绕直螺线管轴线上的 磁场.管长为l, 半径为R, 单位长度 的匝数为n,电流为I. R P l x 圈在P产生磁场方向沿x轴,大 每匝线 取微元螺线管dx,匝数为ndx 大小为B=μ0 IR2 /[2(x 2+R2 ) 3/2] dx θ θ2 θ1 dB={μ0 IR2 /[2(x 2+R2 ) 3/2]}ndx 由图知 cosθ2=x2 /(x2 2+R2 ) 1/2 x=Rcotθ, dx=–Rdθ/sin2θ, R2+x 2=R2 /sin2θ cosθ1=x1 /(x1 2+R2 ) 1/2 dB=μ0 IR2n(–Rdθ/sin2θ) 2(R/sinθ) 3 =(–1/2)μ0nIsinθdθ dB方向都沿x轴,故P点磁场: B=∫dB= – μ0nIsinθdθ/2 2 1 =μ0nI (cosθ2–cosθ1 )/2 + − + = 2 2 1 1 2 2 2 2 0 2 1 x R x x R x nI 方向沿x轴,即与I成右手螺旋. ① P点在中部, B=μ0 nI 讨论: ② P点在端点, 当l>>R θ2~0,θ1=π/2 θ=π/2,θ1~π B=μ0 nI/2 有θ2~0,θ1~π B中部 =2B端点 x B μ0nI l>>R μ0nI/2
例6半径为R的电荷面密度为c的圆盘每转时间7=2兀/o 过盘心毫直盘面的(转专动求盘等效圆电流Ad/=ord 中心处的磁感强度 荷 dB=uod/(2r-uooadr/2 激 中心和磁场为 B logu 4兀 B- loco 取电荷元 de dg=orded d 方向垂直纸面向外即B与旋 dB=0dqv/(4兀r2) 转方向成右手螺旋 例7.如图半径R的木球上绕有 p0 rdedrro L.dO密集细导线线圈平面彼此平行 4 且以单层覆盖半球面设线圈总匝 dB均向外故中心磁场为数调 dⅠ B=dB 电流 R d 向向外即B与同向 求球心 圆电流中心磁场公式计算O的磁 O dB 取微元细环带dg=2md感强度
R ω O B 例6.半径为R 的电荷面密度为的 均匀带电薄圆盘, 以角速率绕通 过盘心垂直盘面的O轴转动, 求盘 中心处的磁感强度. 解:用运动电荷 激发磁场计算: 4π μ0 qv×r r B 3 = 取电荷元 r dr dθ dq=rdθdr dB=μ0dqv/(4π r 2 ) 2 0 d d 4 r r rr = ddr 4 0 = dB均向外,故中心的磁场为 B=∫dB μ0σωR 2 = 方向向外,即B与同向. 用圆电流中心磁场公式计算 取微元细环带 dq =2rdr 圆盘每转时间 T=2π/ω 等效圆电流 dI=dq/T=σωrdr 它在中心产生的磁场为 dB=μ0dI/(2r)=μ0σωdr/2 中心和磁场为 μ0σωR 2 = 方向垂直纸面向外,即B与旋 转方向成右手螺旋. 例7. 如图,半径R 的木球上绕有 密集细导线,线圈平面彼此平行, 且以单层覆盖半球面.设线圈总匝 数为N,通 过线圈 电流I. 求球心 O 的磁 感强度. O R x dI dB