整流滤波电路实验一、实验简介现代工农业生产和日常生活中，广泛使用交流电。主要原因在于：与直流电相比，交流电在产生、输送和使用方面具有明显的优点和重大的经济意义。例如在远距离输电时，采用较高的电压可以减少线路上的损失。对于用户来说，采用较低的电压既安全又可降低电气设备的绝缘要求。这种电压的升高和降低，在交流供电系统中可以很方便而又经济地由变压器来实现。此外，异步电动机比起直流电动机来，具有构造简单、价格便宜，运行可靠等优点。在一些非用直流电不可的场合，如工业上的电解和电镀等，也可利用整流设备，将交流电转化为直流电。交流电的电压（或电流）随时间作周期性变化。实际上，所谓交流电包括各种各样的波形，如正弦波、方波、锯齿波等。本实验中，我们主要讨论正弦交流电。其原因在于，正弦交流电在工业中得到广泛应用，因为它在生产、输送和应用上比起直流电来有不少优点；此外，正弦交流电变化平滑且不易产生高次谐波，这有利于保护电气设备的绝缘性能和减少电气设备运行中的能量损耗。各种非正弦交流电都由各种频率的正弦交流电叠加而成，因此可用正弦交流电的分析方法来分析非正弦交流电。二极管是晶体二极管的简称，也叫半导体二极管，用半导体单晶材料（主要是锗和硅）制成，是半导体器件中最基本的一种器件，是一种具有单方向导电特性的无源半导体器件。利用二极管单向导电性，可以把方向交替变化的交流电变换成单一方向的脉冲直流电。其中，整流二极管是将交流电能转变为直流电能的半导体器件之一，整流二极管可用半导体锗或硅等材料制造。硅整流二极管的击穿电压高，反向漏电流小，高温性能良好。通常高压大功率整流二极管都用高纯单晶硅制造。这种器件的结面积较大，能通过较大电流（可达上千安），但工作频率不高，一般在几十千赫以下。整流二极管主要用于各种低频整流电路。实验目的是测量二极管的正向和反向伏安特性关系，学习、了解整流滤波电路的基本工作原理，掌握交流电路基本特性（例如用傅氏分析法）及交流电各参数的测量方法。二、实验原理（一）二极管伏安特性从PN结的导电原理可知，只有在正向偏置条件下，二极管才处于导通状态，其伏安特性曲线如下图所示：
整流滤波电路实验 一、实验简介 现代工农业生产和日常生活中，广泛使用交流电。主要原因在于：与直流电 相比，交流电在产生、输送和使用方面具有明显的优点和重大的经济意义。例如 在远距离输电时，采用较高的电压可以减少线路上的损失。对于用户来说，采用 较低的电压既安全又可降低电气设备的绝缘要求。这种电压的升高和降低，在交 流供电系统中可以很方便而又经济地由变压器来实现。此外，异步电动机比起直 流电动机来，具有构造简单、价格便宜，运行可靠等优点。在一些非用直流电不 可的场合，如工业上的电解和电镀等，也可利用整流设备，将交流电转化为直流 电。 交流电的电压(或电流)随时间作周期性变化。实际上，所谓交流电包括各种 各样的波形，如正弦波、方波、锯齿波等。本实验中，我们主要讨论正弦交流电。 其原因在于，正弦交流电在工业中得到广泛应用，因为它在生产、输送和应用上 比起直流电来有不少优点；此外，正弦交流电变化平滑且不易产生高次谐波，这 有利于保护电气设备的绝缘性能和减少电气设备运行中的能量损耗。各种非正弦 交流电都由各种频率的正弦交流电叠加而成，因此可用正弦交流电的分析方法来 分析非正弦交流电。 二极管是晶体二极管的简称，也叫半导体二极管，用半导体单晶材料（主要 是锗和硅）制成，是半导体器件中最基本的一种器件，是一种具有单方向导电特 性的无源半导体器件。利用二极管单向导电性，可以把方向交替变化的交流电变 换成单一方向的脉冲直流电。其中，整流二极管是将交流电能转变为直流电能的 半导体器件之一，整流二极管可用半导体锗或硅等材料制造。硅整流二极管的击 穿电压高，反向漏电流小，高温性能良好。通常高压大功率整流二极管都用高纯 单晶硅制造。这种器件的结面积较大，能通过较大电流（可达上千安），但工作 频率不高，一般在几十千赫以下。整流二极管主要用于各种低频整流电路。 实验目的是测量二极管的正向和反向伏安特性关系，学习、了解整流滤波电 路的基本工作原理，掌握交流电路基本特性(例如用傅氏分析法)及交流电各参数 的测量方法。 二、实验原理 （一）二极管伏安特性 从 PN 结的导电原理可知，只有在正向偏置条件下，二极管才处于导通状 态，其伏安特性曲线如下图所示：
IIVVt二极管伏安特性曲线图1.正向特性指外加正向偏置电压时的二极管特性，即外加电压V>0。当0Vth时，开始出现正向电流，伏安特性曲线可表示为I = lo(ekT - 1)式中I.可用测量的反向电流Is代替，V为所加电压，T为热力学温度，e为电子电量（1.6022×10-19C），k为波尔兹曼常数。硅二极管的死区电压Vth=0.6V左右；锗二极管的死区电压Vth=0.2V左右。2.反向特性指外加反向偏置电压时的二极管特性，即外加电压V<0。当VBR<V<0时，反向电流很小，且基本不随反向电压的变化而变化，此时的反向电流也称反向饱和电流Is。当V≥VBR时，反向电流急剧增加，VBR称为反向击穿电压。3.击穿特性二极管反向击穿并不一定意味着器件完全损坏。二极管击穿分为：电击穿和热击穿。如果是电击穿，则外电场撤消后器件能够恢复正常，如果是热击穿，则意味着器件损坏，不能再次使用。工程实际中的电击穿往往伴随着热击穿；电击穿分雪崩击穿、齐纳击穿两种。（二）交流电路正弦交流电的表达式如下，其曲线如图6.2.1-1所示：
二极管伏安特性曲线图 1. 正向特性 指外加正向偏置电压时的二极管特性，即外加电压V＞0。 当0＜V＜Vth时，正向电流为零；当V＞Vth时，开始出现正向电流，伏安 特性曲线可表示为 I = I0(e eV kT − 1) 式中I0可用测量的反向电流IS代替，V 为所加电压，T 为热力学温度，e 为 电子电量（1.6022 × 10−19C），k 为波尔兹曼常数。 硅二极管的死区电压Vth＝0.6 V左右；锗二极管的死区电压Vth = 0.2V左 右。 2. 反向特性 指外加反向偏置电压时的二极管特性，即外加电压V < 0。 当VBR＜V＜0时，反向电流很小，且基本不随反向电压的变化而变化，此 时的反向电流也称反向饱和电流IS。 当V ≥ VBR时，反向电流急剧增加，VBR称为反向击穿电压。 3.击穿特性 二极管反向击穿并不一定意味着器件完全损坏。二极管击穿分为：电击穿 和热击穿。 如果是电击穿，则外电场撤消后器件能够恢复正常，如果是热击穿，则意 味着器件损坏，不能再次使用。工程实际中的电击穿往往伴随着热击穿；电击 穿分雪崩击穿、齐纳击穿两种。 （二）交流电路 正弦交流电的表达式如下，其曲线如图 6.2.1-1 所示：
u()或(0)u(0)Uni(t)Up图6.2.1-1正弦交流电电压或电流曲线i(t) = I, sin(ot+p,)(1)u(t)=U,sin(ot+2)由此可见，一个正弦交流电的特征表现在正弦交流电的大小、变化快慢及初始值三方面。而它们分别由幅值或有效值）、频率(或周期)和初相位来确定。所以幅值、频率和初相位被称为正弦交流电的三要素。（1）幅值、平均值和有效值1）幅值：即峰值或最大值，记为U,或Ip，峰点电位之差称为“峰一峰值”记为Up-p和Ip-p。显然Up-p=2Up，Ip-p=2Ip。2）平均值：令i(t)，u(t)分别表示随时间变化的交流电流或交流电压，则它们的平均值分别为：ii(t)dt(2)u(t)dtu=这里T是周期，平均值实际上就是交流信号中直流分量的大小。所以图6.2.1-1所示的正弦交流电平均值为0。3）有效值在实际应用中，交流电路中的电流或电压往往用有效值而不是用幅值来表示，许多交流电流或电压测量设备的读数均为有效值。其物理含义是指这一交流电通过电阻时产生的焦耳热与数值多大的直流电相当。有效值采用如下定义：2(t)dt)=g=J2(3)T'ur(t)dt* -gU=[}2通常说的市电电压是220V，就是说它的有效值U=220V，因此它的峰值是
图 6.2.1-1 正弦交流电电压或电流曲线 ( ) sin( ) ( ) sin( ) 2 1 ω ϕ ω ϕ = + = + u t U t i t I t p p （1） 由此可见，一个正弦交流电的特征表现在正弦交流电的大小、变化快慢及初 始值三方面。而它们分别由幅值(或有效值)、频率(或周期)和初相位来确定。所 以幅值、频率和初相位被称为正弦交流电的三要素。 （1） 幅值、平均值和有效值 1）幅值：即峰值或最大值，记为Up或Ip，峰点电位之差称为“峰 -峰值”， 记为Up−p和Ip−p。显然Up−p = 2Up,Ip−p = 2Ip。 2）平均值：令i(t),u(t)分别表示随时间变化的交流电流或交流电压，则它们 的平均值分别为： ∫ ∫ = = T T u t dt T u i t dt T i 0 0 ( ) 1 ( ) 1 （2） 这里 T 是周期，平均值实际上就是交流信号中直流分量的大小。所以图 6.2.1-1 所示的正弦交流电平均值为 0。 3）有效值 在实际应用中，交流电路中的电流或电压往往用有效值而不是用幅值来表示， 许多交流电流或电压测量设备的读数均为有效值。其物理含义是指这一交流电通 过电阻时产生的焦耳热与数值多大的直流电相当。有效值采用如下定义： 2 ( ) ] 1 [ 2 ( ) ] 1 [ 2 1 0 2 2 1 0 2 p T p T U u t dt T U I i t dt T I = = = = ∫ ∫ （3） 通常说的市电电压是220V，就是说它的有效值U＝220V，因此它的峰值是
Up=2U~311V。表 6.2.1-1:常见交流电压的有效值、峰值和平均值的换算关系名称波形蜂值平均值有效值正弦被J510p半波正弦UF20YA全被正弦0US12方被Up锯齿被Up（2）周期与频率正弦交流电通常用周期(T)或频率(f)来表示交变的快慢。也常常用角频率（の）来表示。这三者之间的关系是：f-T(4)2元=20=A需要指出的是：同频率正弦交流电的和或差均为同一频率的正弦交流电。此(di或积分(i()at)也仍为同一频率的正弦交外，正弦交流电对于时间的导数dt流电。这在技术上具有十分重要的意义。（3）初相位交流电t=0时的相位角()称为交流电的初相位或初相位角。它反映了正弦
Up = 2 U ≈ 311V。 表 6.2.1-1： 常见交流电压的有效值、峰值和平均值的换算关系 （2） 周期与频率 正弦交流电通常用周期(T)或频率(f)来表示交变的快慢。也常常用角频率 (ω)来表示。这三者之间的关系是： f T T f π π ω 2 2 1 == = (4) 需要指出的是：同频率正弦交流电的和或差均为同一频率的正弦交流电。此 外，正弦交流电对于时间的导数 dt tdi )( 或积分( ) dtti ∫ )( 也仍为同一频率的正弦交 流电。这在技术上具有十分重要的意义。 （3） 初相位 交流电t = 0时的相位角(φ)称为交流电的初相位或初相位角。它反映了正弦
交流电的初始值。在实际电路中由于电流、电压之间相位的不同，使得电器的平均功率P=UIcosp（cosp称为功率因数),cosp越大，电路能量的利用率越高，损耗越少。功率因数是电力工业中需要考虑的一个重要问题，实际中多采用电容器补偿电感器件以提高整个电路的功率因数。（三）整流和滤波整流电路的作用是把交流电转换成直流电，严格地讲是单方向大脉动直流电。而滤波电路的作用是把大脉动直流电处理成平滑的脉动小的直流电。（1）整流原理利用二极管的单向导电性可实现整流。1）半波整流u,4D0TIuo0I元2元3元图6.2.1-2半波整流电路及其波形图图6.2.1-2中D是二极管，R.是负载电阻。若输入交流电为(5)u;(t) = U, sinwt则，经整流后输出电压uo(t)为(一个周期内)：0≤t≤元U,sinot(6)uo(t) =0元≤01≤2元而其相应平均值(即直流平均值)为：uo(t)dt =-U,0.318U,（7)1o=元2）全波桥式整流前述半波整流只利用了交流电半个周期的正弦信号。为了提高整流效率，使交流电的正负半周信号都被利用。此时采用全波整流。全波桥式整流电路如下：
交流电的初始值。在实际电路中由于电流、电压之间相位的不同，使得电器的平 均功率P = UIcosφ（cosφ称为功率因数),cosφ越大，电路能量的利用率越高，损 耗越少。功率因数是电力工业中需要考虑的一个重要问题，实际中多采用电容器 补偿电感器件以提高整个电路的功率因数。 （三）整流和滤波 整流电路的作用是把交流电转换成直流电，严格地讲是 单方向大脉动直流 电。而滤波电路的作用是把大脉动直流电处理成平滑的脉动小的直流电。 （1）整流原理 利用二极管的单向导电性可实现整流。 1) 半波整流 图 6.2.1-2 半波整流电路及其波形图 图 6.2.1-2 中 D 是二极管，RL是负载电阻。若输入交流电为 ui(t) = Up sinωt (5) 则，经整流后输出电压u0(t)为(一个周期内)： ≤ ≤ ≤ ≤ = π ω π ω ω π 0 2 sin 0 ( ) 0 t U t t u t p (6) 而其相应平均值(即直流平均值)为： p T u t dt U p U T u 0.318 1 ( ) 1 0 0 = 0 = ≈ ∫ p (7) 2) 全波桥式整流 前述半波整流只利用了交流电半个周期的正弦信号。为了提高整流效率，使 交流电的正负半周信号都被利用。此时采用全波整流。 全波桥式整流电路如下：
图6.2.1-3桥式整流电路和波形图若输入交流电仍为u;(t) = U, sinwt (8)则经桥式整流后的输出电压uo（t）为（一个周期）：U,sinot0≤0t≤元(9)uo(t) =-U,sinot元≤0≤2元其相应直流平均值为：T uo()dt = 2u, ~ 0.637U,(10)uoTI由此可见，桥式整流后的直流电压脉动大大减少，平均值比半波整流提高了一倍（忽略整流内阻）。为了衡量整流电源这一特性的好坏，常用纹波因数来表示。即：交流电压分量的总有效值(11)Y=直流电压分量越小，输出脉动越小，表示整流电源的性能越好。(2）滤波电路经过整流后电压（电流）仍然是具有“脉动”成份的直流电，为了减少波动，通常要加滤波器，常用的滤波电路有电容、电感滤波等。现介绍最简单的滤波电路。1）电容滤波电路电容滤波器利用电容重电和放电来使脉动的直流电变成平稳的直流电。我们已经知道电容器重放电的原理。图6.2.1-4所示为电容滤波器在带负载电阻后的工作情况，其中C是滤波电容，R，是负载电阻。R1k2
图 6.2.1-3 桥式整流电路和波形图 若输入交流电仍为 ui(t) = Up sinωt (8) 则经桥式整流后的输出电压u0(t)为(一个周期)： − ≤ ≤ ≤ ≤ = ω π ω π ω ω π sin 2 sin 0 ( ) 0 U t t U t t u t p p (9) 其相应直流平均值为： p T u t dt U p U T u 0.637 2 ( ) 1 0 0 = 0 = ≈ ∫ p (10) 由此可见，桥式整流后的直流电压脉动大大减少,平均值比半波整流提高了 一倍（忽略整流内阻）。为了衡量整流电源这一特性的好坏，常用纹波因数γ来表 示。即： 直流电压分量 交流电压分量的总有效值 γ = （11） γ越小，输出脉动越小，表示整流电源的性能越好。 (2) 滤波电路 经过整流后电压（电流）仍然是具有“脉动”成份的直流电，为了减少波 动，通常要加滤波器，常用的滤波电路有电容、电感滤波等。现介绍最简单的滤 波电路。 1) 电容滤波电路 电容滤波器利用电容重电和放电来使脉动的直流电变成平稳的直流电。我们 已经知道电容器重放电的原理。图 6.2.1-4 所示为电容滤波器在带负载电阻后的 工作情况，其中C是滤波电容，RL是负载电阻
图6.2.1-4全波整流电容滤波器设在to时刻接通电源，整流元件的正向电阻很小，可忽略不计，在t=t时刻U.达到峰值为V2Ui。此后U,以正弦规律下降直到t,时刻，二极管D不再导电，电容开始放电，U.缓慢下降，一直到下个周期。电压U,上升到和U。相等时，即t3以后，二极管D又开始导通，电容充电，直到t4。在这以后，二极管D又截至，U.又按照上述规律下降，如此周而复始，形成了周期性的电容器充电放电过程。在这个过程中，二极管D并不是在整个半周期都是导通的，从图上看到二极管D只是在t3到t4段内导通并向电容器充电。由于电容器的电压不能突变，故在这一小段时间内，它可以被看成一个反电动势（类似蓄电池）。由电容两端的电压不能突变的特点，达到输出波形趋于平滑的目的。经滤波后的输出波形如下图所示。o4(a)忽略内阻时的波形(b）考虑内阻时的波形图6.2.1-5全波整流电容滤波电路的输出波形2）元型RC滤波前述电容滤波的输出波形脉动系统仍较大，尤其是负载电阻R.较小时。除非将电容容量增加时（实际应用时难于实现）。在这种情况下，要想减少脉动可利用多级滤波方法。此时再加一级RC低通滤波电路。如图6.2.1-6所示。这种电路也称元型RC滤波电路。RR1ik1.5 μF1.5μF图6.2.1-6元型RC滤波电路由图可见，元型RC滤波是在电容滤波之后又加了一级RC滤波，使得输出电压更平滑（但输出电压平均值要减少）。上述整流滤波电路实际上就是一个整流电源。其优点是电路简单，主要缺点是输出的直流电压不够稳定，内阻和纹波较大，只能用在要求不高的场合。三、实验内容1.测量二极管的伏安特性曲线，并求解波尔兹曼常数值
图 6.2.1-4 全波整流电容滤波器 设在t0时刻接通电源，整流元件的正向电阻很小，可忽略不计，在t = t1时 刻Uc达到峰值为√2𝑈𝑈𝑖𝑖。此后𝑈𝑈𝑖𝑖以正弦规律下降直到t2时刻，二极管 D 不再导电， 电容开始放电，Uc缓慢下降，一直到下个周期。电压𝑈𝑈𝑖𝑖上升到和Uc相等时，即t3以 后，二极管 D 又开始导通，电容充电，直到t4。在这以后，二极管 D 又截至，Uc又按 照上述规律下降，如此周而复始，形成了周期性的电容器充电放电过程。在这个 过程中，二极管 D 并不是在整个半周期都是导通的，从图上看到二极管 D 只是 在t3到t4段内导通并向电容器充电。由于电容器的电压不能突变，故在这一小段 时间内，它可以被看成一个反电动势（类似蓄电池）。 由电容两端的电压不能突变的特点，达到输出波形趋于平滑的目的。经滤波 后的输出波形如下图所示。 (a)忽略内阻时的波形 (b)考虑内阻时的波形 图 6.2.1-5 全波整流电容滤波电路的输出波形 2) π型RC滤波 前述电容滤波的输出波形脉动系统仍较大，尤其是负载电阻RL较小时。除 非将电容容量增加时(实际应用时难于实现)。在这种情况下，要想减少脉动可利 用多级滤波方法。此时再加一级RC低通滤波电路。如图 6.2.1-6 所示。这种电 路也称π型RC滤波电路。 图 6.2.1-6 π型RC滤波电路 由图可见，π型RC滤波是在电容滤波之后又加了一级RC滤波，使得输出电压 更平滑(但输出电压平均值要减少)。 上述整流滤波电路实际上就是一个整流电源。其优点是电路简单，主要缺点 是输出的直流电压不够稳定，内阻和纹波较大，只能用在要求不高的场合。 三、实验内容 1.测量二极管的伏安特性曲线，并求解波尔兹曼常数值
RR(b)外接法(a)内接法图3.4.1-4测量电路的接法（1）按图3.4.1-4中（b）外接法接线，将小灯泡改用二极管正向接法。从0.6V开始,每隔0.02V测一次，至电流较大(此时二极管上的电压约为0.8V左右)为止，画出二极管正向伏安特性曲线。按图3.4.1-4中（a）内接法接线，将R改为二极管并反向连接。测量电压为0~5.0V。每隔0.5V测一个电流值，求出二极管反向伏安特性。（2）测量玻尔兹曼常数二极管伏安特性曲线可表示为eV(3)I=I.(ekT -1)式中I.可用测量的反向电流代替，V为所加电压，T为热力学温度，e为电子电量（1.6022×10-19），k为玻尔兹曼常数。用公式法求出k。2.测量全波整流滤波电路中交流电压（或电流)选择信号发生器XD的频率为150OHz，测出信号发生器AMPL调节到实验要求的输出电压。1）电路原理图如图6.2.1-7（a），测量整流后，用示波器观察及测量其电压峰峰值Up-p，计算平均值u。，有效值Ue，并与用数字万用表测量的电压有效值进行对比。Ru,1k2图6.2.1-7（a）全波整流原理图2）电路原理图如图6.2.1-6，加滤波电容C，将整流后的信号进行滤波，并测量滤波后的信号幅值Uoc和有效值UFc
图 3.4.1-4 测量电路的接法 （1）按图 3.4.1-4 中（b）外接法接线，将小灯泡改用二极管正向接法。从 0.6V 开始,每隔 0.02V 测一次,至电流较大(此时二极管上的电压约为 0.8V 左右) 为止,画出二极管正向伏安特性曲线。 按图 3.4.1-4 中（a）内接法接线，将 RX 改为二极管并反向连接。测量电压 为 0~5.0V。每隔 0.5V 测一个电流值，求出二极管反向伏安特性。 （2）测量玻尔兹曼常数 二极管伏安特性曲线可表示为 )1( 0 −= kT eV eII (3) 式中I0可用测量的反向电流代替，V 为所加电压，T 为热力学温度，e 为电 子电量(1.6022× 19 10− )，k 为玻尔兹曼常数。用公式法求出 k。 2.测量全波整流滤波电路中交流电压(或电流) 选择信号发生器 XD 的频率为 1500Hz，测出信号发生器 AMPL 调节到实验要 求的输出电压。 1) 电路原理图如图 6.2.1-7（a），测量整流后, 用示波器观察及测量其电 压峰峰值U𝑃𝑃−𝑃𝑃，计算平均值u0 ，有效值U𝐹𝐹，并与用数字万用表测量的电 压有效值进行对比。 图 6.2.1-7（a） 全波整流原理图 2) 电路原理图如图 6.2.1-6，加滤波电容 C，将整流后的信号进行滤波，并 测量滤波后的信号幅值U0C和有效值U𝐹𝐹𝐹𝐹
R,uo1k1.5μF图6.2.1-6π型RC滤波电路3.测量半波整流滤波电路中交流电压（或电流）1）电路原理图如图6.2.1-7（b），测量整流后，用示波器观察及测量其电压峰峰值Up-p，计算平均值uo，有效值Us，并与用数字万用表测量的电压有效值进行对比。VOIksuo图6.2.1-7（b）半波整流原理图2）电路原理图如图6.2.1-10，加滤波电容C，将整流后的信号进行滤波，并测量滤波后的信号幅值Uoc和有效值UFC。oR,Cug1keJ1.5uF0图6.2.1-10半波整流电容滤波器4.利用全波整流滤波箱测量整流滤波电路中交流电压（或电流）电路原理图如图6.2.1-6，加滤波电容C，将整流后的信号进行滤波，并测量滤波后的信号幅值Uoc和有效值UFc。5.利用半波整流滤波箱测量整流滤波电路中交流电压（或电流）电路原理图如图6.2.1-10，加滤波电容C，将整流后的信号进行滤波，并测量滤波后的信号幅值Uoc和有效值UFc。四、实验仪器二极管整流滤波实验装置包括：直流电源、滑动变阻器、单刀开关、电压表
图 6.2.1-6 π型RC滤波电路 3.测量半波整流滤波电路中交流电压(或电流) 1）电路原理图如图 6.2.1-7（b），测量整流后, 用示波器观察及测量其电 压峰峰值U𝑃𝑃−𝑃𝑃，计算平均值u0 ，有效值U𝐹𝐹，并与用数字万用表测量的电压有效 值进行对比。 图 6.2.1-7（b）半波整流原理图 2）电路原理图如图 6.2.1-10，加滤波电容 C，将整流后的信号进行滤波， 并测量滤波后的信号幅值U0C和有效值U𝐹𝐹𝐹𝐹。 图 6.2.1-10 半波整流电容滤波器 4.利用全波整流滤波箱测量整流滤波电路中交流电压(或电流) 电路原理图如图 6.2.1-6，加滤波电容 C，将整流后的信号进行滤波，并测 量滤波后的信号幅值U0C和有效值U𝐹𝐹𝐹𝐹。 5.利用半波整流滤波箱测量整流滤波电路中交流电压(或电流) 电路原理图如图 6.2.1-10，加滤波电容 C，将整流后的信号进行滤波，并测 量滤波后的信号幅值U0C和有效值U𝐹𝐹𝐹𝐹。 四、实验仪器 二极管整流滤波实验装置包括：直流电源、滑动变阻器、单刀开关、电压表
电流表、微安表、待测二极管、示波器、信号发生器、数字万用表以及表笔、1KQ标准电阻、1.5uF电容、整流箱、整流二极管、全波整流实验箱、半波整流实验箱。#自验回畅进00:00:05以#拍江ES内二段雪达区+安特性关系，并学精光连主格1#会家更家相工单实验主场景图电压源：电源开关：鼠标点击，打开或关闭电源。电源指示灯：打开电源时，指示灯变亮；关闭时，指示灯变暗。调节电压值旋钮：左击或右击、按下鼠标左键或右键可以改变电源电压大小。电源开关：
电流表、微安表、待测二极管、示波器、信号发生器、数字万用表以及表笔、1K Ω标准电阻、1.5µF 电容、整流箱、整流二极管、全波整流实验箱、半波整流实 验箱。 实验主场景图 电压源： 电源开关：鼠标点击，打开或关闭电源。 电源指示灯：打开电源时，指示灯变亮；关闭时，指示灯变暗。 调节电压值旋钮：左击或右击、按下鼠标左键或右键可以改变电源电压大小。 电源开关：