迈克耳孙干涉仪一、实验简介1881年美国物理学家迈克尔孙（A.A.Michelson）为测量光速，依据分振幅产生双光束实现干涉的原理精心设计了这种干涉测量装置。迈克尔孙和莫雷（Morey）用此一起完成了在相对论研究中有重要意义的“以太”漂移实验。迈克尔孙干涉仪设计精巧、应用广泛，许多现代干涉仪都是由它衍生发展出来的。本实验的目的是了解迈克尔孙干涉仪的原理、结构和调节方法，观察非定域于涉条纹，测量氢氛激光的波长，并增强对条纹可见度和时间相于性的认识。二、实验原理1.迈克尔孙干涉仪的结构和原理：迈克尔孙干涉仪的原理图如图1所示，A和B为材料、厚度完全相同的平行板，A的一面镀上半反射膜，M1、M2为平面反射镜，M2是固定的，MI和精密丝杆相连，使其可前后移动，最小读数为10mm，可估计到10mm，M1和M2后各有几个小螺丝可调节其方位。ys M,+-M2(1)半反射膜MX20图1迈克尔逊干涉仪的原理图光源S发出的光射向A板而分成（1）、（2）两束光，这两束光又经M1和M2反射，分别通过A的两表面射向观察处O，相遇而发生干涉，B作为补偿板的作用是使（1）、（2）两束光的光程差仅由M1、M2与A板的距离决定。由此可见，这种装置使相于的两束光在相遇之前走过的路程相当长，而且其路径是互相垂直的，分的很开，这正是它的主要优点之一。从O处向A处观察，除看到MI镜外，还可通过A的半反射膜看到M2的虚像2'，MI与M2镜所引起的干涉，显然与M1、M2引起的干涉等效，M1和M2'形成了空气“薄膜
迈克耳孙干涉仪 一、 实验简介 1881 年美国物理学家迈克尔孙（A.A.Michelson）为测量光速，依据分振幅 产生双光束实现干涉的原理精心设计了这种干涉测量装置。迈克尔孙和莫雷 （Morey）用此一起完成了在相对论研究中有重要意义的“以太”漂移实验。迈 克尔孙干涉仪设计精巧、应用广泛，许多现代干涉仪都是由它衍生发展出来的。 本实验的目的是了解迈克尔孙干涉仪的原理、结构和调节方法，观察非定域 干涉条纹，测量氦氖激光的波长，并增强对条纹可见度和时间相干性的认识。 二、 实验原理 1．迈克尔孙干涉仪的结构和原理： 迈克尔孙干涉仪的原理图如图 1 所示，A 和 B 为材料、厚度完全相同的平 行板，A 的一面镀上半反射膜，M1、M2 为平面反射镜，M2 是固定的，M1 和 精密丝杆相连，使其可前后移动，最小读数为 10-4 mm，可估计到 10-5mm，M1 和 M2 后各有几个小螺丝可调节其方位。 图 1 迈克尔逊干涉仪的原理图 光源 S 发出的光射向 A 板而分成（1）、（2）两束光，这两束光又经 M1 和 M2 反射，分别通过 A 的两表面射向观察处 O，相遇而发生干涉，B 作为补偿板 的作用是使（1）、（2）两束光的光程差仅由 M1、M2 与 A 板的距离决定。 由此可见，这种装置使相干的两束光在相遇之前走过的路程相当长，而且其 路径是互相垂直的，分的很开，这正是它的主要优点之一。从 O 处向 A 处观察， 除看到 M1 镜外，还可通过 A 的半反射膜看到 M2 的虚像 2’，M1 与 M2 镜所引 起的干涉，显然与 M1、M2’引起的干涉等效，M1 和 M2’形成了空气“薄膜
因M2'不是实物，故可方便地改变薄膜的厚度（即M1和M2的距离），甚至可以使M1和M2'重叠和相交，在某一镜面前还可根据需要放置其他被研究的物体，这些都为其广泛的应用提供了方便。2.点光源产生的非定域干涉：一个点光源S发出的光束经干涉仪的等效薄膜表面M1和M2'反射后，相当于由两个虚光源S1、S2发出的相干光束（图2）。若原来空气膜厚度（即M1和M2之间的距离）为h，则两个虚光源S1和S2之间的距离为2h，显然只要M1和M2（即M2）足够大，在点光源同侧的任一点P上，总能有S1和S2的相干光线相交，从而在P点处可观察到干涉现象，因而这种干涉是非定域的。若P点在某一条纹上，则由S1和S2到达该条纹任意点（包括P点）的光程差△是一个常量，故P点所在的曲面是旋转双曲面，旋转轴是S1、S2的连线，显然，干涉图样的形状和观察屏的位置有关。当观察屏垂直于S1、S2的连线时，干涉图是一组同心圆。下面我们利用图3推导的具体形式。光程差M'图2点光源的薄膜干涉图3薄膜干涉计算示意图A=JZ+2h)+R3-Z+R3=Z°+R[1+h+4)-1]Z2+R2把小括号内展开，则
因 M2’不是实物，故可方便地改变薄膜的厚度（即 M1 和 M2’的距离），甚至可 以使 M1 和 M2’重叠和相交，在某一镜面前还可根据需要放置其他被研究的物体， 这些都为其广泛的应用提供了方便。 2．点光源产生的非定域干涉： 一个点光源 S 发出的光束经干涉仪的等效薄膜表面 M1 和 M2’反射后，相当 于由两个虚光源 S1、S2 发出的相干光束（图 2）。若原来空气膜厚度（即 M1 和 M2’之间的距离）为 h，则两个虚光源 S1 和 S2 之间的距离为 2h，显然只要 M1 和 M2’（即 M2）足够大，在点光源同侧的任一点 P 上，总能有 S1 和 S2 的相干 光线相交，从而在 P 点处可观察到干涉现象，因而这种干涉是非定域的。 若 P 点在某一条纹上，则由 S1 和 S2 到达该条纹任意点（包括 P 点）的光 程差 是一个常量，故 P 点所在的曲面是旋转双曲面，旋转轴是 S1、S2 的连线， 显然，干涉图样的形状和观察屏的位置有关。当观察屏垂直于 S1、S2 的连线时， 干涉图是一组同心圆。下面我们利用图 3 推导 的具体形式。光程差 图 2 点光源的薄膜干涉 图 3 薄膜干涉计算示意图 把小括号内展开，则
4Zh+4h21(4Zh+4h2)A=Nz?+R28l+R22Z2+R32hZZ3+ZR2+Rh-2h2Z-h3Z(23 +R)Nz2+R21+m5-22h2h3ZTCOSS-23COS-2hcos1+z由于h<<Z，所以 =2hcos[1+sm* ]-(1+zsm(1)从式（1）可以看出，在8=0处，即干涉环的中心处光程差有极大值，即中心处干涉级次最高。如果中心处是亮的，则4,=2ht=m。若改变光程差，使中心处仍是亮的，则4，=2h,=(m+n)，我们得到I(4, -A) =nAh= hz-h=22(2)即M和M2之间的距离每改变半个波长，其中心就“生出”或“消失”一个圆环。两平面反射镜之间的距离增大时，中心就“吐出”一个个圆环。反之，距离减小时中心就“吞进”一个个圆环，同时条纹之间的间隔（即条纹的稀疏）也发1Ah=na2可知，只要读出干涉仪中M,移动的距离△h和数生变化。由式（2）出相应吞进（或吐出）的环数就可求得波长。把点光源换成扩展光源，扩展光源中各点光源是独立的、互不相干的，每个点光源都有自已的一套干涉条纹，在无穷远处，扩展光源上任两个独立光源发出的光线，只要入射角相同，都会会聚在同一干涉条纹上，因此在无穷远处就会见到清晰的等倾条纹。当M1和M2不平行时，用点光源在小孔径接收的范围内，或光源离M1和M2'较远，或光是正入射时，在“膜”附近都会产生等厚条纹。3.条纹的可见度：使用绝对的单色光源，当干涉光的光程差连续改变时，条纹的可见度一直是不变的。如果使用的光源包含两种波长入，及入2，且入，和入2相差很小，当光程
由于 h<<Z，所以 （1） 从式（1）可以看出，在δ=0 处，即干涉环的中心处光程差有极大值，即中心处 干涉级次最高。如果中心处是亮的，则 。若改变光程差，使中心 处仍是亮的，则 ，我们得到 （2） 即 M1 和 M2 之间的距离每改变半个波长，其中心就“生出”或“消失”一个圆 环。两平面反射镜之间的距离增大时，中心就“吐出”一个个圆环。反之，距离 减小时中心就“吞进”一个个圆环，同时条纹之间的间隔（即条纹的稀疏）也发 生变化。由式（2） 可知，只要读出干涉仪中 M1 移动的距离 h 和数 出相应吞进（或吐出）的环数就可求得波长。 把点光源换成扩展光源，扩展光源中各点光源是独立的、互不相干的，每个 点光源都有自己的一套干涉条纹，在无穷远处，扩展光源上任两个独立光源发出 的光线，只要入射角相同，都会会聚在同一干涉条纹上，因此在无穷远处就会见 到清晰的等倾条纹。当 M1 和 M2’不平行时，用点光源在小孔径接收的范围内， 或光源离 M1 和 M2’较远，或光是正入射时，在“膜”附近都会产生等厚条纹。 3．条纹的可见度： 使用绝对的单色光源，当干涉光的光程差连续改变时，条纹的可见度一直是 不变的。如果使用的光源包含两种波长λ1 及λ2，且λ1 和λ2 相差很小，当光程
L=mA =N2差为（其中m为正整数）时，两种光产生的条纹为重叠的亮纹和暗纹，使得视野中条纹的可见度降低，若入，与入2的光的亮度又相同，则条纹的可见度为零，即看不清条纹了。再逐渐移动M，以增加（或减小）光程差，可见度又逐渐提高，直到入1的亮条纹与入2的亮条纹重合，暗条纹与暗条纹重合，此时可看到清晰的干涉条纹，31+L=(m+m)=m+m+A27再继续移动M，可见度又下降，在光程差时，可见度最小（或为零）。因此，从某一可见度为零的位置到下一个可见度为零的位置，其间光程差变化应为4L=△m:=(am+1)2。化简后4元=22(3)式中2=+2A=-22。利用式（3）可测出纳黄光双线的波长差4.时间相干性问题：时间相干性是光源相干程度的一个描述。为简单起见，以入射角=0作为例子，讨论相距为d的薄膜上、下两表面反射光的干涉情况。这时两束光的光程差L=2d，干涉条纹清晰。当d增加某一数值d后，原有的干涉条纹变成一片模糊，2d就叫作相干长度，用Lm表示。相干长度除以光速c，是光走过这段长度所需的时间，称为相干时间，用t表示。不同的光源有不同的相干长度，因而也有不同的相干时间。对于相干长度和相干时间的问题有两种解释。一种解释是认为实际发射的光波不可能是无穷长的波列，而是有限长度的波列，当波列的长度比两路光的光程差小时，以路光已通过了半反射镜，另一路还没有到达，这时它们之间就不可能发生干涉，只有当波列长度大于两路光的程差时，两路光才能在半发射镜处相遇发生干涉，所以波列的长度就表征了相干长度。另一种解释认为：实际光源发射的光不可能是绝对单色的，而是有一个波长范围，用谱线宽度来表示。现假设“单色光”的中心波长为入，谱线宽度为，也就是说“单色光
差为 （其中 m 为正整数）时，两种光产生的条纹为重叠的 亮纹和暗纹，使得视野中条纹的可见度降低，若λ1 与λ2 的光的亮度又相同，则 条纹的可见度为零，即看不清条纹了。 再逐渐移动 M1 以增加（或减小）光程差，可见度又逐渐提高，直到λ1 的 亮条纹与λ2 的亮条纹重合，暗条纹与暗条纹重合，此时可看到清晰的干涉条纹， 再继续移动 M1，可见度又下降，在光程差 时，可见度最小（或为零）。因此，从某一可见度为零的位置到下一个可见度为 零的位置，其间光程差变化应为 。化简后 （3） 式中 ， 。 利用式（3）可测出纳黄光双线的波长差。 4．时间相干性问题： 时间相干性是光源相干程度的一个描述。为简单起见，以入射角 i=0 作为例 子，讨论相距为 d 的薄膜上、下两表面反射光的干涉情况。这时两束光的光程差 L=2d，干涉条纹清晰。当 d 增加某一数值 d’后，原有的干涉条纹变成一片模糊， 2d’就叫作相干长度，用 Lm 表示。相干长度除以光速 c，是光走过这段长度所 需的时间，称为相干时间，用 tm 表示。不同的光源有不同的相干长度，因而也 有不同的相干时间。对于相干长度和相干时间的问题有两种解释。一种解释是认 为实际发射的光波不可能是无穷长的波列，而是有限长度的波列，当波列的长度 比两路光的光程差小时，以路光已通过了半反射镜，另一路还没有到达，这时它 们之间就不可能发生干涉，只有当波列长度大于两路光的程差时，两路光才能在 半发射镜处相遇发生干涉，所以波列的长度就表征了相干长度。另一种解释认为： 实际光源发射的光不可能是绝对单色的，而是有一个波长范围，用谱线宽度来表 示。现假设“单色光”的中心波长为λ0，谱线宽度为 ，也就是说“单色光
号-4元万+422到2之间所有的波长组成的，各个波长对应一套干是由波长为为+-会和-之间所形成的各套干涉条纹涉花纹。随着距离d的增加，就逐渐错开了，当d增加到使两者错开一条条纹时，就看不到干涉条纹了，这时对应的2d'=Zm就叫做相干长度。由此我们可以得到Lm与入。及△之间的关系为：4-(4)波长差△越小，光源的单色性越好，相干长度就越长，所以上面两种解释是完全一致的。相干时间t则用下式表示=血=3C(5)钠光灯所发射的谱线为589.0nm与589.6nm，相干长度有2cm。氨氩激光器所发出的激光单色性很好，其632.8nm的谱线，△入只有10-14~10-nm，相干长度长达几米到几公里的范围。对白光而言，其△入和入是同一数量级，相干长度为波长数量级，仅能看到级数很小的几条彩色条纹。5.透明薄片折射率（或厚度）的测量：（1）白光干涉条纹于涉条纹的明暗决定于光程差与波长的关系，用白光光源，只有在d=0的附近才能在Mi、M2'交线处看到干涉条纹，这时对各种光的波长来说，其光程差均为^/2（反射时附加入/2），故产生直线黑纹，即所谓的中央条纹，两旁有对称分布的彩色条纹。d稍大时，因对各种不同波长的光，满足明暗条纹的条件不同，所产生的干涉条纹明暗互相重叠，结果就显不出条纹来。只有用白光才能判断出中央条纹，利用这一点可定出d=0的位置。（2）固体透明薄片折射率或厚度的测定当视场中出现中央条纹之后，在M,与A之间放入折射率为n、厚度为1的透明物体，则此时程差要比原来增大AZ= 21(n- 1)
是由波长为 到 之间所有的波长组成的，各个波长对应一套干 涉花纹。随着距离 d 的增加， 和 之间所形成的各套干涉条纹 就逐渐错开了，当 d 增加到使两者错开一条条纹时，就看不到干涉条纹了，这时 对应的 就叫做相干长度。由此我们可以得到 Lm 与λ0 及 之间的关系 为： （4） 波长差 越小，光源的单色性越好，相干长度就越长，所以上面两种解释是完 全一致的。相干时间 tm则用下式表示 （5） 钠光灯所发射的谱线为 589.0nm 与 589.6nm，相干长度有 2cm。氦氖激光器 所发出的激光单色性很好，其 632.8nm 的谱线，Δλ只有 10-14~10-7nm，相干长 度长达几米到几公里的范围。对白光而言，其 Δλ和λ是同一数量级，相干长 度为波长数量级，仅能看到级数很小的几条彩色条纹。 5．透明薄片折射率（或厚度）的测量： （1）白光干涉条纹 干涉条纹的明暗决定于光程差与波长的关系，用白光光源，只有在 d=0 的附 近才能在 M1、M2’交线处看到干涉条纹，这时对各种光的波长来说，其光程差 均为 λ/2（反射时附加λ/2），故产生直线黑纹，即所谓的中央条纹，两旁有对 称分布的彩色条纹。d 稍大时，因对各种不同波长的光，满足明暗条纹的条件不 同，所产生的干涉条纹明暗互相重叠，结果就显不出条纹来。只有用白光才能判 断出中央条纹，利用这一点可定出 d=0 的位置。 （2）固体透明薄片折射率或厚度的测定 当视场中出现中央条纹之后，在 M1 与 A 之间放入折射率为 n、厚度为 l 的 透明物体，则此时程差要比原来增大
d=A22，则中央条纹因而中央条纹移出视场范围，如果将Mi向A前移d，使会重新出现，测出d及l，可由下式d = I(n-1)(6)求出折射率n。三、实验内容1.观察非定域干涉条纹：（1）调整光路，使M和M2垂直，（即M/M）打开He-Ne激光器，使激光束基本垂直Mz面，在光源前放一小孔光阑，调节M2上的三个螺钉（有时还需调节M后面的三个螺钉），使从小孔出射的激光束，经M与M2反射后在毛玻璃上重合，这时能在毛玻璃上看到两排光点一一重合。（2）去掉小孔光阑，换上短焦距透镜而使光源成为发散光束，在两光束程差不太大时，在毛玻璃屏上可观察到干涉条纹，轻轻调节M后的螺钉，应出现圆心基本在毛玻璃屏中心的圆条纹。（3）转动鼓轮，观察干涉条纹的形状，疏密及中心“吞”、“吐”条纹随程差的改变而变化的情况。2.测量He-Ne激光的波长：采用非定域的干涉条纹测波长：缓慢转动微动手轮，移动M以改变h，中心每“生出”或“吞进”50个条纹，记下对应的h值。N的总数要不小于500条，利用式（2）1Ah=h-h=-(A2-A)=n22和适当的数据处理方法求出入值。3.测钠黄光波长及钠黄光双线的波长差，观察条纹的可见度的变化：4.测量钠黄光的相干长度，观氨氛激光的相干情况；5.调节观察白光干涉条纹，测定透明薄片的折射率以白光为干源，调节M观察白光干涉条纹，直到被场中出现中央条纹（直线黑纹），设计方案，测量固体透明薄片的折射率或厚度
因而中央条纹移出视场范围，如果将 M1 向 A 前移 d，使 ，则中央条纹 会重新出现，测出 d 及 l，可由下式 （6） 求出折射率 n。 三、 实验内容 1. 观察非定域干涉条纹： （1） 调整光路，使 M1和 M2垂直，（即 M1// M2） 打开 He-Ne 激光器，使激光束基本垂直 M2面，在光源前放一小孔光阑，调 节 M2上的三个螺钉（有时还需调节 M1后面的三个螺钉），使从小孔出射的激光 束，经 M1与 M2反射后在毛玻璃上重合，这时能在毛玻璃上看到两排光点一一重 合。 （2）去掉小孔光阑，换上短焦距透镜而使光源成为发散光束，在两光束程差不 太大时，在毛玻璃屏上可观察到干涉条纹，轻轻调节 M2后的螺钉，应出现圆心 基本在毛玻璃屏中心的圆条纹。 （3）转动鼓轮，观察干涉条纹的形状，疏密及中心“吞”、“吐”条纹随程差 的改变而变化的情况。 2．测量 He-Ne 激光的波长： 采用非定域的干涉条纹测波长:缓慢转动微动手轮，移动 M1以改变 h，中心 每“生出”或“吞进”50 个条纹，记下对应的 h 值。N 的总数要不小于 500 条， 利用式（2） 和适当的数据处理方法求出λ值。 3．测钠黄光波长及钠黄光双线的波长差，观察条纹的可见度的变化； 4．测量钠黄光的相干长度，观察氦氖激光的相干情况； 5．调节观察白光干涉条纹，测定透明薄片的折射率. 以白光为干源，调节 M1观察白光干涉条纹，直到被场中出现中央条纹（直线 黑纹），设计方案，测量固体透明薄片的折射率或厚度
四、实验仪器迈克尔逊干涉仪实验的主要仪器有：HeNe激光器，Na光源，白光源，小孔光阑，短焦透镜（扩束镜），迈克尔逊干涉仪1.迈克尔逊干涉仪和Na光源：实物照片仿真实验中的仪器迈克尔逊最早为了研究光速问题而精心设计了该装置。它是一种分振幅的于涉装置，它将一路光分解成相互垂直的两路相干光，然后通过反射再重新汇聚在另一个方向上。基于其结构原因，它是光源、两个反射镜、接收器（屏或眼晴）四者完全分立，东南西北各据一方，便于光路中安插其它器件。如利用白光测玻璃折射率，测定气体折射率等。迈克尔逊干涉仪可以使等厚干涉、等倾干涉及各种条纹的变动做到非常易于调整，很方便进行各种精密测量。它的设计精巧，用途广泛，在许多科研领域都有它应用的身影M,M,M,分光板补偿板S光渡ALR
四、 实验仪器 迈克尔逊干涉仪实验的主要仪器有: HeNe 激光器，Na 光源，白光源，小孔光阑，短焦透镜（扩束镜），迈克尔 逊干涉仪 1. 迈克尔逊干涉仪和 Na 光源: 实物照片 仿真实验中的仪器 迈克尔逊最早为了研究光速问题而精心设计了该装置。它是一种分振幅的干 涉装置，它将一路光分解成相互垂直的两路相干光，然后通过反射再重新汇聚在 另一个方向上。基于其结构原因，它是光源、两个反射镜、接收器（屏或眼睛） 四者完全分立，东南西北各据一方，便于光路中安插其它器件。如利用白光测玻 璃折射率，测定气体折射率等。迈克尔逊干涉仪可以使等厚干涉、等倾干涉及各 种条纹的变动做到非常易于调整，很方便进行各种精密测量。它的设计精巧，用 途广泛，在许多科研领域都有它应用的身影
迈克尔逊于涉仪原理图A,B是分光板和补偿板；M1,M2是反射镜：S是光源；O是观察点，可以用观察屏来获得实像，也可以直接观察镜中虚像。图中的M2是等效的M2位置。MI可在光线行进方向移动，产生与M2'的不同光程差。MI的位置使用粗调和细调旋钮调节，并且移动轨道上设有标尺。射镜MI分光板反射横M2往序中的仗署调草基品敬调戴轮n相轮童米刻度厅毫米刻度尺分光板、补偿板和反射镜A和B是取自同一块玻璃上的厚度和折射率一样的两个玻璃板，其中一块A
迈克尔逊干涉仪原理图 A,B 是分光板和补偿板；M1,M2 是反射镜；S 是光源；O 是观察点，可以用 观察屏来获得实像，也可以直接观察镜中虚像。图中的 M2'是等效的 M2 位置。 M1 可在光线行进方向移动，产生与 M2'的不同光程差。M1 的位置使用粗调和细 调旋钮调节，并且移动轨道上设有标尺。 分光板、补偿板和反射镜 A 和 B 是取自同一块玻璃上的厚度和折射率一样的两个玻璃板，其中一块 A 毫米刻度尺
的背面镀上半透半反膜，它使光线分成光强大致相等的两束相干光。另一块是补偿板，它的作用是在两个反射镜在等臂时光程相等；因为若没有补偿板，一路反射光通过A三次，而另一路透射光只通过A一次；这对于单色光时没有影响，对于复色光时则影响测量结果。其背面有三个可调螺钉，在实验中它充当三维角度调整；其中一个镜子的虚像（M2'）和另一个镜子（M1）之间形成"空气夹层"。若空气层是绝对的平行，则形成的条纹是等倾干涉圆条纹；若空气层是楔形的，则形成的条纹是等厚干涉直条纹。两个反射镜中一个（M2）是固定的，另一个（M1）是可以在导轨上移动的。粗调和微调鼓轮粗调鼓轮，每周为100个均匀刻度，每旋转一周，主尺刻度进动1mm，因此其精度为0.01mm；微调鼓轮，每周为100个均匀刻度，每旋转一周，粗调鼓轮刻度进动一个刻度，因此其精度为0.0001mm。主尺的最小刻度是1mm，行程0-100mm。轨道上的标尺2.HeNe激光器和短焦透镜：
的背面镀上半透半反膜，它使光线分成光强大致相等的两束相干光。另一块是补 偿板，它的作用是在两个反射镜在等臂时光程相等；因为若没有补偿板，一路反 射光通过 A 三次，而另一路透射光只通过 A 一次；这对于单色光时没有影响， 对于复色光时则影响测量结果。其背面有三个可调螺钉，在实验中它充当三维角 度调整；其中一个镜子的虚像（M2'）和另一个镜子（M1）之间形成"空气夹层"。 若空气层是绝对的平行，则形成的条纹是等倾干涉圆条纹；若空气层是楔形的， 则形成的条纹是等厚干涉直条纹。两个反射镜中一个（M2）是固定的，另一个 （M1）是可以在导轨上移动的。 粗调和微调鼓轮 粗调鼓轮，每周为 100 个均匀刻度，每旋转一周，主尺刻度进动 1mm，因此 其精度为 0.01mm；微调鼓轮，每周为 100 个均匀刻度，每旋转一周，粗调鼓轮 刻度进动一个刻度，因此其精度为 0.0001mm。主尺的最小刻度是 1mm ,行程 0-100mm。 轨道上的标尺 2. HeNe 激光器和短焦透镜:
实物照片仿真实验中的仪器扩束镜的目的是将激光光束扩大照射到分光板上，使得人们在视场可以观察到合适的干涉条纹；同时也大大降低了激光的照度，减小其危害性。3.观察屏：实物照片仿真实验中的仪器激光等倾干涉时的同心圆环干涉条纹，这是在测量激光波长时的实时条纹。4.白光光源：实物照片仿真实验中的仪器
实物照片 仿真实验中的仪器 扩束镜的目的是将激光光束扩大照射到分光板上，使得人们在视场可以观察 到合适的干涉条纹；同时也大大降低了激光的照度，减小其危害性。 3. 观察屏: 实物照片 仿真实验中的仪器 激光等倾干涉时的同心圆环干涉条纹，这是在测量激光波长时的实时条纹。 4. 白光光源: 实物照片 仿真实验中的仪器