磁介质中的静磁场介质磁化后，介质的表面或内部会出现宏观的电流分布，称为磁化电流BB'产生附加磁场-磁化电流$M.di - ZIα'= MB = B, + B
m Bo 磁化电流 介质磁化后，介质的表面或内部会出现宏观的电流分布， 称为磁化电流。 产生附加磁场 ' B B = B + B 0 磁介质中的静磁场 = M t ' M dl = I' L
有磁介质存在时的静磁场BMB = B。+ Bα'= MB这种连环套的关系太复杂怎么求解？磁场强度、磁介质中的安培环路定理
B ' B B0 B = + ' = M t ' M B' 这种连环套的关系太复杂， 怎么求解？ 磁场强度、磁介质中的安培环路定理 有磁介质存在时的静磁场
6-3磁场强度有磁介质时的安培环路定理
一、有磁介质时稳恒磁场的安培环路定理的表达式介质存在时，场源有两部分I：传导电流，激发BBI：磁化电流，激发BB= B。+ B'传导电流和磁化电流有外磁场按照相同规律激发磁场
B0 有外磁场 ' I 一、有磁介质时稳恒磁场的安培环路定理的表达式 ' B B0 B = + 介质存在时,场源有两部分 ' ' 0 0 I B I B ：磁化电流，激发 ：传导电流，激发 按照相同规律激发磁场 传导电流和磁化电流
一、有磁介质时稳恒磁场的安培环路定理的表达式传导电流和磁化电流按照相同规律激发磁场B B· di = μoZ IoinB' .di = μZI imB = B。+ B'有外磁场 B.di = μo Z(Ioin + I in)...(1)1
B0 有外磁场 ' I 一、有磁介质时稳恒磁场的安培环路定理的表达式 ' B B0 B = + = i n L B dl I 0 0 0 dl ( ) (1) ' 0 0 i n i n L B = I + I = i n L B l I ' 0 ' d 按照相同规律激发磁场 传导电流和磁化电流
B.di = μoZ(loin +I)...(1)1B(B-M) dl -Zlonpo$M.di -EIB令：H=B-M称为磁场强度uo得到：有磁介质时稳恒磁场的安培环路定理的表达式H.di-EloinJL
= in L H dl I0 M dl = I' L dl ( ) (1) ' 0 0 i n i n L B = I + I − = i n L M dl I B 0 0 ( ) M B H = − 0 令： 称为磁场强度 得到：有磁介质时稳恒磁场的安培环路定理的表达式
PH=-H.dl -lo-ML内uo磁场强度的环流等于这个闭合回路所包围的的代数和。“传导电流”磁场强度的环流“传导电流”有关，只与闭合回路内所包围的与磁化电流无关磁场强度不仅与传导电流有关还与磁化电流有关
◆磁场强度的环流 等于这个闭合回路所包围的“传导电流”的代数和。 ◆磁场强度的环流 只与闭合回路内所包围的“传导电流”有关， 与磁化电流无关 = L内 L H dl I 0 M B H = − 0 ◆磁场强度 不仅与传导电流有关， 还与磁化电流有关
L211$H.di =?L280LLaH.di =-I+H.dil = -21L2LH.dl = -IH.dil = IL4
2I L1 L2 L3 L4 I • = ? L H dl = − 1 2 L H dl I = − L2 H dl I = L3 H dl I = − L4 H dl I
H二.磁场强度对任何介质成立BH =-MB= μ.M + μ.HuoH,BM三者的关系(各向同性介质M= xmH→B= μo(1+xm)H令1+Xm=μrB= μ,M + μ.HB= Mou,HXmBM = M=gB=uHuour
M B H = − 0 二. 磁场强度 H ◆ H B M 三者的关系(各向同性介质) , , M gB = B M H = 0 + 0 M m H = B m H (1 ) = 0 + B M H = 0 + 0 + m = r 令1 H B r H = = 0 M B r m 0 = 对任何介质成立
三、有磁介质存在时的静磁场的求解？当磁化电流和磁介质的分布具有对称性时H利用磁介质的安培环路定理可以使计算简化B=μHJH.di =ZIBHJI7L内M= xmHM步骤与Bdi=α=Mxn的应用一样α
三、有磁介质存在时的静磁场的求解? 当磁化电流和磁介质的分布具有对称性时 利用磁介质的安培环路定理可以使计算简化 H B H = B M m H = M M n = ' ' = L内 L H dl I 的应用一样 步骤与 = i l B l I 0 0 d