第二章:变压器 主要内容:变压器的工作原理,运行特性,基本方程式等效电路相量土 变压器的并联运行及三相变压器的特有问题。 2-1变压器的工作原理 本节以普通双绕组变压器为例介绍变压器的工作原理,基本结构和额定值 基本结构 变压器的主要部件是铁心和绕组,它们构成了变压器的器身。除此 之外,还有放置器身的盛有变压器油的油箱、绝缘套管、分接开关、安全 气道等部件。主要介绍铁心和绕组的结构。 1、铁 变压器的铁心既是磁路,也是套装绕组的骨架。 铁心分:心柱:心柱上套装有绕组。 铁轭:形成闭合磁路 为了减少铁心损耗,通常采用含硅量较高,厚度为033mm表面涂有绝 缘漆的硅钢片叠装而成。 铁心结构的基本形式分心式和壳式两种 心式:铁轭靠着绕组的顶面和底面。而不包围绕组侧面,见图2-2特结构 较为简单,绕组的装配及绝缘也较为容易,所以国产变压器大多采 用心式结构。(电力变压器常采用的结构) 壳式:铁轭不仅包围顶面和底面,也包围绕组的侧面。见图2-3,这种结 构机械强度较好,但制造工艺复杂,用材料较多 铁心的叠装分为对接和叠接两种 对接:将心柱和铁轭分别叠装和夹紧,然后再把它们拼在一起。工艺简单 迭接:把心柱和铁轭一层一层的交错重叠,工艺复杂 由于叠接式铁心使叠片接缝错开,减小接缝处的气隙,从而减小了 励磁电流,同时这种结构夹紧装置简单经济可靠性高,多采用叠接式。缺 点:工艺上费时 2、绕组 绕组是变压器的电路部分,用纸包或纱包的绝缘扁线或圆线绕成。接 入电能的一端称为原绕组(或一次绕组) 输出电能的一端称为付绕组(或二次绕组) 二次绕组中电压高的一端称高电压绕组,低的一端称低电压绕组 高压绕组匝数多,导线细;低压绕组匝数少,导线粗。 因为不计铁心的损耗,根据能量的守恒原理
1 第二章：变压器 主要内容：变压器的工作原理，运行特性，基本方程式等效电路相量土， 变压器的并联运行及三相变压器的特有问题。 2-1 变压器的工作原理 本节以普通双绕组变压器为例介绍变压器的工作原理，基本结构和额定值。 一、 基本结构 变压器的主要部件是铁心和绕组，它们构成了变压器的器身。除此 之外，还有放置器身的盛有变压器油的油箱、绝缘套管、分接开关、安全 气道等部件。主要介绍铁心和绕组的结构。 1、铁心 变压器的铁心既是磁路，也是套装绕组的骨架。 铁心分：心柱：心柱上套装有绕组。 铁轭：形成闭合磁路 为了减少铁心损耗，通常采用含硅量较高，厚度为 0.33mm 表面涂有绝 缘漆的硅钢片叠装而成。 铁心结构的基本形式分心式和壳式两种 心式：铁轭靠着绕组的顶面和底面。而不包围绕组侧面，见图 2-2 特结构 较为简单，绕组的装配及绝缘也较为容易，所以国产变压器大多采 用心式结构。（电力变压器常采用的结构） 壳式：铁轭不仅包围顶面和底面，也包围绕组的侧面。见图 2-3，这种结 构机械强度较好，但制造工艺复杂，用材料较多。 铁心的叠装分为对接和叠接两种 对接：将心柱和铁轭分别叠装和夹紧，然后再把它们拼在一起。工艺简单。 迭接：把心柱和铁轭一层一层的交错重叠，工艺复杂。 由于叠接式铁心使叠片接缝错开，减小接缝处的气隙，从而减小了 励磁电流，同时这种结构夹紧装置简单经济可靠性高，多采用叠接式。缺 点：工艺上费时 2、绕组 绕组是变压器的电路部分，用纸包或纱包的绝缘扁线或圆线绕成。接 入电能的一端称为原绕组（或一次绕组） 输出电能的一端称为付绕组（或二次绕组） 一、二次绕组中电压高的一端称高电压绕组，低的一端称低电压绕组 高压绕组匝数多，导线细；低压绕组匝数少，导线粗。 因为不计铁心的损耗，根据能量的守恒原理
U1l1=U2l2=S(s原付绕组的视在功率) 电压高的一端电流小所以导线细 从高低压绕组的相对位置来看,变压器绕组可以分为同心式和交叠式 两类 同心式:高低压绕组同心的套在铁心柱上。为便于绝缘,一般低压绕 组在里面高压绕组在外面。 交叠式:高低压绕组互相交叠放置,为便于绝缘,上下两组为抵压 三、变压器的额定值 额定值是正确使用变压器的依据,在额定状态下运行,可保证变 压器长期安全有效的工作。 1、额定容量Sx:指变压器的视在功率。对三相变压器指三相容 量之和。单位 伏安(VA)千伏安(KVA) 2、额定电压Uk:指线值,单位伏()千伏(kV),UN指电 源加到原绕组上 的电压,U2N是副方开路即空载运行时副绕组 端电压。 3、额定电流/x:由Sx和UN计算出来的电流,即为额定电流 对单相变压器:ly=512 相变压器 4、额定频率f:我国规定标准工业用电频率为50赫(HZ)有些 国家采用60赫。 此外,额定工作状态下变压器的效率、温升等数 据均属于额定值
2 U1 I 1 =U2 I 2 = S （s 原付绕组的视在功率） 电压高的一端电流小所以导线细 从高低压绕组的相对位置来看，变压器绕组可以分为同心式和交叠式 两类 同心式：高低压绕组同心的套在铁心柱上。为便于绝缘，一般低压绕 组在里面高压绕组在外面。 交叠式：高低压绕组互相交叠放置，为便于绝缘，上下两组为抵压 三、变压器的额定值 额定值是正确使用变压器的依据，在额定状态下运行，可保证变 压器长期安全有效的工作。 1、 额定容量 N S ：指变压器的视在功率。对三相变压器指三相容 量之和。单位 伏安（VA）千伏安（KVA） 2、 额定电压 UN ：指线值，单位伏（V）千伏（kV）， U1N 指电 源加到原绕 组上 的电压， U2N 是副方开路即空载运行时副绕组 的端电压。 3、 额定电流 N I ：由 N S 和 U N 计算出来的电流，即为额定电流 对单相变压器： N N N U S I 1 = N N N U S I 2 2 = 对 三 相 变 压 器 ： U N S I N N 1 1 3 = N N N U S I 2 2 3 = 4、额定频率 fN：我国规定标准工业用电频率为 50 赫（HZ）有些 国家采用 60 赫。 此外，额定工作状态下变压器的效率、温升等数 据均属于额定值
2~2变压器的空载运行 本节介绍变压器的空载运行的电磁过程,并推出空载运行的等效电路方程 式相量图 、空载运行时电动势和电压比 变压器一次绕组接电源,二次绕组开路,负载电流12为零,这种情况 即为变压器的空载运行 图2-5变压器空载运行 上图为空载运行示意图,N1和N2为一、二次绕组的匝数分别绕 在两个铁心柱上 变压器参数方向的规定:(1)Φ与i之同向,即符合右手螺旋关系 (2)U与i同向(一次侧为电动机惯例,二次侧 为发电机惯例) (3)e和I方向一致 由u1→>10→F=N110→>Φ若不计漏磁通,按上图所规定个量的正方 向,由基尔霍夫第二定律可列出 次绕组的电压平衡方程式 1=10R1-=lo+M l2=e2=-N2 式中R1为一次绕组的电阻,u20为二次侧空载电压即开路电压,一般ioR1 很小,忽略不计则: E CL=K 由此可见要使一、二次测具有不同的电压,只要一、二次测具有不同的匝
3 2~2 变压器的空载运行 本节介绍变压器的空载运行的电磁过程，并推出空载运行的等效电路方程 式相量图， 一、空载运行时电动势和电压比 变压器一次绕组接电源，二次绕组开路，负载电流 I2 为零，这种情况 即为变压器的空载运行。 上图为空载运行示意图， N1 和 N2 为一、二次绕组的匝数分别绕 在两个铁心柱上。 变压器参数方向的规定： （1） 与 i 之同向，即符合右手螺旋关系 （2）U 与 i 同向（一次侧为电动机惯例，二次侧 为发电机惯例） （3）e 和 I 方向一致。 由 u1 → i 10 → F0 = N1 i 10 → 若不计漏磁通，按上图所规定个量的正方 向，由基尔霍夫第二定律可列出一。二次绕组的 电压平衡方程式 dt d u i R e i R N 1 = 10 1 − 1 = 10 1 + 1 dt d u e N 20 = 2 = − 2 式中 R1 为一次绕组的电阻，u20 为二次侧空载电压即开路电压，一般 i10R1 很小，忽略不计则： U1 = −E1 K N N e e U U = = = 2 1 2 1 2 1 由此可见要使一、二次测具有不同的电压，只要一、二次测具有不同的匝
数即可,这就是变压器的原理。 二.主磁通和激磁电流 通过铁心并与一二绕组交链的磁通用Φ表示 由:e1=-N,得Φ= dt dt 空载时U1=-e1则e1也是正弦波 e1=√2E1 sin ot N, J V2E, Sin. 35, cos wl=dm cos wt Φ:主磁通的幅值 EI =√2mΦnN1=444f 2 E1滞后Φn90°,同理可证明E2滞后Φn90° 产生主磁通所需的电流叫激磁电流,用讠表示,空载时io全部用以产生 主磁通即 主磁通和激磁阻抗 l1→>i10→N1o→>Φ→e 交流电路的电磁关系是电流激励磁场,而感应电势是磁场的响应。这 种激励与响应之间的关系常用一种参数表征,这个参数即为感抗 F 2L N,A An:主磁通得磁导 用相量表示为dn=√N1An而E1=√2lNNn 用相量表示为:E1=-/√2nNn (E1滞后Φ90)
4 数即可，这就是变压器的原理。 二．主磁通和激磁电流 通过铁心并与一二绕组交链的磁通用 表示 由: dt d e N 1 = − 得 e dt N dt N e = − = − 1 1 1 1 1 空载时 1 1 U = −e 则 1 e 也是正弦波 e 2E sint 1 = 1 wt wt N E E tdt N m cos cos 2 2 sin 1 1 1 1 1 = − = = 1 2 1 N E m = m ：主磁通的幅值 1 1 1 1 1 1 2 4.44 2 f N f N N E m m m = = = E1 滞后 m 0 90 ，同理可证明 E2 滞后 m 0 90 产生主磁通所需的电流叫激磁电流，用 m i 表示，空载时 i10 全部用以产生 主磁通即： 10 i i m = 三、主磁通和激磁阻抗 u → i → N i → → e 1 10 1 10 交流电路的电磁关系是电流激励磁场，而感应电势是磁场的响应。这 种激励与响应之间的关系常用一种参数表征，这个参数即为感抗 m m m m F I N R F = = = 2 1 m :主磁通得磁导 用相量表示为 m N m = 2I 1 而 m E1 = 2I N1 fN1 用相量表示为： m E 1 = −J 2fN1 （E1 滞后 m 900）
将dn=√2NA带入上式 得:E=-2mN(2N1Am)=-√2mN1An1=-x 式中:L:铁心线圈磁化电感 X:铁心线圈磁化电抗 另外,考虑铁心损耗,激磁电流Im由l和组成I与(-E1)同相,于 是,铁心线圈等效电路如下(a)所示 a)并联电路 b)串联电路 图2-10铁心线圈的等效电路 Zm =Rm+JX. RFegxw) RFe(XwxRFe-jXF) R=+jk,R2+x(R-八)R2 E=-lmZ Rm:激磁电阻,表征铁心损耗的一个等效参数 Xm:激磁电抗,表征铁心磁化性能的一个等效参数 Zm:激磁阻抗,表征铁心损耗和磁化性能的一个等效参数 注:以上三值随饱和饱和度变化而变化,都不是常数,但当外加电压变化 不大时,铁心内的磁通变化不大,饱和度不大,可认为Zm为常值 四、漏磁通和漏磁电抗 在实际变压器中,除交链一、二次绕组的主磁通外,还有一部分仅与 个绕组交链通过空气闭合的漏磁通 i1→>Φ1s→e1s
5 将 m N m = 2I 1 带入上式 得： 2 ( 1 1 E = −J fN N m 2I 1 )= J fN I JX I m − = − 1 2 2 式中: : L1 铁心线圈磁化电感 : X 铁心线圈磁化电抗 另外，考虑铁心损耗，激磁电流 m I 由 I 和 Fe I 组成 Fe I 与 ( ) E1 − 同相，于 是，铁心线圈等效电路如下（a）所示 R X R j X R X X R R j X R j X R j X R j X R j X R j X Z R JX Fe Fe Fe Fe Fe Fe Fe Fe Fe Fe m m m + + + = + − − = + = + = 2 2 2 2 ( ) ( ) ( )( ) m Zm E = −I 1 Rm：激磁电阻，表征铁心损耗的一个等效参数 Xm：激磁电抗，表征铁心磁化性能的一个等效参数 Zm：激磁阻抗，表征铁心损耗和磁化性能的一个等效参数 注：以上三值随饱和饱和度变化而变化，都不是常数，但当外加电压变化 不大时，铁心内的磁通变化不大，饱和度不大，可认为 Zm 为常值 四、漏磁通和漏磁电抗 在实际变压器中，除交链一、二次绕组的主磁通外，还有一部分仅与 一个绕组交链通过空气闭合的漏磁通 dt d i e N 1 1 1 1 1 → → = −
i2→Φ26→>e26=-N2 NX.I 2 X=OL=CONiA, 次漏电抗 X =OL =ONA 二次漏电抗 二次漏电抗均为常数 漏电抗是表征漏磁效应的一个参数,漏磁路可以认为是线性的,所以X1和 X2;为常数 注:空载运行时2=0,所以e26=0,E18=-/X1 综合上述分析的空载运行时变压器一、二次侧的电压方程式如下: U1=l10R1-e1-e1s (引入了X1。和Z后,就将磁场问题简化成电路形式,将磁通感应电势 用一电抗表征,主磁通经铁心引起铁耗,故引入阻抗Zm,漏磁通引入X1) 23变压器的负载运行 本节介绍变压器负载运行的物理过程
6 dt d i e N 2 2 2 2 2 → → = − 同理: 1 1 1 E JX I = − 2 2 2 E JX I = − 1 2 X1 = L1 = N1 一次漏电抗 2 2 X2 = L2 = N2 二次漏电抗 一、二次漏电抗均为常数 漏电抗是表征漏磁效应的一个参数，漏磁路可以认为是线性的，所以 X1 和 X2 为常数 注：空载运行时 i 2 = 0 , 所以 e2 = 0 , m E JX I 1 = − 1 综合上述分析的空载运行时变压器一、二次侧的电压方程式如下： 1 10 1 1 1 U = i R − e − e 2 2 U = e （引入了 X1 和 Z m 后，就将磁场问题简化成电路形式，将磁通感应电势 用一电抗表征，主磁通经铁心引起铁耗，故引入阻抗 Z m ，漏磁通引入 X1 ） 2-3 变压器的负载运行 本节介绍变压器负载运行的物理过程
一次侧接交流电源,二次侧接负载Z2,二次侧中便有负载电流流过,这 种情况称为负载运行 磁动势平衡和能量传递 当接入Z1→l2→N2l2→>F2也将作用于主磁路上。F的出现, 使Φ趋于改变 U1=-E1=常数 相应得Φm为常数,因此要达到新的平衡条件是:一次侧绕组中电流 增加一个分量1=l1-lm,与二次侧绕组中由i2产生的磁势由i产生的 磁势相抵消。以维持Φ。不变,即 N N,i+N 这一关系式称为磁势平衡关系,当负载电流增加时,原绕阻的电流 也随之增加,从而使变压器的功率从原方传递到负方: luLei =l,e2 2-4变压器的基本方程式、等值电路和相量图 本节为该章重点内容,采用绕组归算的方法推出变压器的基本方程式、等 效电路和相量图 、基本方程式 1、磁动势方程式 负载后作用于主磁路上的磁势有两个N1和N2 NA+N,1,=Ni (励磁磁势,维持不变,与空载时相同) 7
7 一次侧接交流电源，二次侧接负载 ZL ，二次侧中便有负载电流流过，这 种情况称为负载运行 一、磁动势平衡和能量传递 当接入 2 2 2 F2 Z I N I L → → → 也将作用于主磁路上。F2 的出现， 使 m 趋于改变 . U1 = −E1 =常数 相应得 m 为常数, 因此要达到新的平衡条件是：一次侧绕组中电流 增加一个分量 L m i = I − I 1 1 ，与二次侧绕组中由 2 i 产生的磁势由 i2 产生的 磁势相抵消。以维持 m 不变，即： N1 i 1L + N1 i 2 = 0 2 1 2 1 i N N i L = − 这一关系式称为磁势平衡关系，当负载电流增加时，原绕阻的电流 也随之增加，从而使变压器的功率从原方传递到负方： 2 1 2 1 N N e e = 1 1 2 2 i e i e − L = 2-4 变压器的基本方程式、等值电路和相量图 本节为该章重点内容，采用绕组归算的方法推出变压器的基本方程式、等 效电路和相量图。 一、基本方程式 1、磁动势方程式 负载后作用于主磁路上的磁势有两个 1 1 N i 和 2 2 N i Nim N1 i 1 + N2 I 2 = (励磁磁势,维持不变，与空载时相同)
N21)=Im+iL 负载时,作用于铁心上的磁动势是一、二次绕组的合成磁动势,且为 空载时的磁动势,即激磁磁动势。 上式表明负载后,一次侧电流由两部分组成,一部分维持主磁通的 Im。另一部分用来抵消二次侧的负载分量, 42,12个→↑→1个 能量由一次侧传到二次侧 压方程式 由主磁通在一、二次绕组中分别感应电势E1和E,漏磁通在一、二次 绕组中感应漏电势,此外 二次侧绕组还分别有电阻压降,根据吉尔 霍夫定律及负载运行示意图中各量正方向的规定,可列写一、二次侧电压 方程如下: U1=-E1+l1R1-E16=1(R1+x18)-E1=1218-E1 U2=-E3+l2R2-E28=l2(R2+jx26)-E2=l226-E2 式中:Z1a,Z2a一、二次侧绕组漏磁抗 R1,R2 二次侧绕组漏电阻 二次侧绕组漏电抗 归纳起来变压器的基本方程式为: U1=1218-E1=1218=l1218+lm=m
8 m m L I I i N N I = I + (− 2 ) = + 1 2 1 负载时，作用于铁心上的磁动势是一、二次绕组的合成磁动势，且为 空载时的磁动势，即激磁磁动势。 上式表明负载后，一次侧电流由两部分组成，一部分维持主磁通的 Im。另一部分用来抵消二次侧的负载分量， = − 2 2 → 1 → 1 1 2 1 I ,I I I N N i L L 能量由一次侧传到二次侧。 1、 电压方程式 由主磁通在一、二次绕组中分别感应电势 E1 和 E2, 漏磁通在一、二次 绕组中感应漏电势，此外，一、二次侧绕组还分别有电阻压降, 根据吉尔 霍夫定律及负载运行示意图中各量正方向的规定，可列写一、二次侧电压 方程如下： 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 U = −E + I R − E = I (R + j x ) − E = I Z − E 2 3 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 U = −E + I R − E = I (R + j x ) − E = I Z − E 式中： 1 2 Z ,Z 一、二次侧绕组漏磁抗 1 2 R ,R 一、二次侧绕组漏电阻 1 2 x , x 一、二次侧绕组漏电抗 归纳起来变压器的基本方程式为： m m U = I Z − E = I Z = I Z + I z 1 1 1 1 1 1 1 1
E2=l228+U2 K N i1+N212=Ni E=-lmnZ 按磁路性质不同,分为主磁通和漏磁通两部分。并分别用不同的电路 参数表征,漏感磁通感应电势用xg和x28表征。主磁通感应电势用Zm表 征,x15和x28为常数,Zm不为常数。 变压器的T型等效电路和相量图 变压器的基本方程式综合了变压器内部的电磁过程,利用这组方程可 以分析计算变压器的运行情况。但解联立方程相当复杂,且由于K很大 是原付方电压电流相差很大,计算精确度很差,所以一般不直接计算,常 常采用归纳计算的方法,其目的是为了简化等量计算和得出变压器 次侧有电的联系的等效电路。 1、绕组的归算 归算是把二次侧绕组匝数变换成一次测绕组的匝数而不改变一,二次侧 绕组的电磁关系。 (1)电流的归算 根据归算前后磁势不变得原则,归算后的量斜上方打“”。 N2l2=N22 N 12=12 K (2)电势和电压的归算及阻抗的归算 根据电势与匝数成正比得关系 E, N2_N=K E2 N2 N2 即E2=KE2=E1找到了原、付方电路的等电位点可将两
9 2 2Z2 U2 E I = + K E E = 2 1 Nim N1 i 1 + N2 I 2 = m Zm E = −I 1 按磁路性质不同，分为主磁通和漏磁通两部分。并分别用不同的电路 参数表征，漏感磁通感应电势用 1 x 和 2 x 表征。主磁通感应电势用 Z m 表 征， 1 x 和 2 x 为常数， Z m 不为常数。 二、 变压器的 T 型等效电路和相量图 变压器的基本方程式综合了变压器内部的电磁过程，利用这组方程可 以分析计算变压器的运行情况。但解联立方程相当复杂，且由于 K 很大， 是原付方电压电流相差很大，计算精确度很差，所以一般不直接计算，常 常采用归纳计算的方法，其目的是为了简化等量计算和得出变压器一、二 次侧有电的联系的等效电路。 1、绕组的归算 归算是把二次侧绕组匝数变换成一次测绕组的匝数,而不改变一,二次侧 绕组的电磁关系。 （1）电流的归算: 根据归算前后磁势不变得原则, 归算后的量斜上方打“ˊ”。 2 2 2 2 N I = NI 2 2 1 2 2 2 2 2 1 I K I N N I N N I = = = （2）电势和电压的归算及阻抗的归算 根据电势与匝数成正比得关系 K N N N N E E = = = 2 1 2 2 2 2 即 E2 = KE2 = E1 找到了原、付方电路的等电位点,可将两
个电路合并 将式E2=1226+U2两端同乘变比K得 KE2=K1(R2+/x2)+KU2≈2(K2R1+K2x2)+KU2 K E2=l(K R2+K jx25)+KU2=l(R2+jx2g)+U 可见 U,=U,K R>=R2k x25=x2sK 注:归算前后二次侧的功率和损耗均保持不变 归算后得基本方程式为 U1=121-E1 E2=l2Z28+U2 l+=l EI=E2=-lnZ 3、T型等效电路 图a)为归算过的变压器负载运行示意图 可得图(b所示等效电路因它的6个参数分布在T上所以称T型等 效电路为了进一步理解等效电路进一步说明形成得物理过程 (a).表示一台实际变压器得示意图 (b)将一二次绕组得电阻和漏抗移到绕线外各自回路中,一二次侧绕 组组成为无电阻,无漏磁得完全耦合得绕组 (c)将二次侧进行规算 (d)将铁心磁路得激磁磁路抽出 (e)余下得铁心和绕组变成无电阻,无漏抗,无铁耗,无需激磁电流得1:1 得理想变压器 ()El=E'2电流均为I'2把理想变压器抽出对电路毫无影响,即得T理 想变压器得两端 进行了绕组地规算,就将一,二次测用一个等效电路联系起来,求解变 压器地问题变成了一个电路问题,使计算大为简化.如已知参数由 U1可算出I1,I2及T
10 个电路合并 将式 2 2Z2 U2 E I = + 两端同乘变比 K 得 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 ( ) (K R jK x ) KU K I KE = KI R + jx + KU = + + 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 E I (K R K jx ) KU I (R jx ) +U = + + = + 可见: U2 =U2K 2 2 2 R = R k 2 x2 = x2K 注:归算前后二次侧的功率和损耗均保持不变 归算后得基本方程式为: 1 1Z1 E1 U = I − 2 2Z2 U2 E = I + m I + I = I 1 2 m Zm E = E = −I 1 2 3、T 型等效电路 图(a)为归算过的变压器负载运行示意图 可得图(b)所示等效电路.因它的 6 个参数分布在 T 上,所以称 T 型等 效电路为了进一步理解等效电路.进一步说明形成得物理过程. (a).表示一台实际变压器得示意图 (b)将一.二次绕组得电阻和漏抗移到绕线外各自回路中,一.二次侧绕 组.组成为无电阻,无漏磁得完全耦合得绕组. (c)将二次侧进行规算 (d)将铁心磁路得激磁磁路抽出 (e)余下得铁心和绕组变成无电阻,无漏抗,无铁耗,无需激磁电流得 1:1 得理想变压器 (f)E1=E’2,电流均为 I’2 把理想变压器抽出对电路毫无影响,即得 T 理 想变压器得两端 进行了绕组地规算,就将一,二次测用一个等效电路联系起来,求解变 压器地问题变成了一个电路问题,使计算大为简化.如已知参数由 U1 可算出 I1,I’2 及 Tm