经典电动力学导论 Let there be light 第五章:电磁波的传播§53 853全反射 复旦大学物理系 林志方徐建军1
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经典电动力学导论 Let there be light 第五章:电磁波的传播§53 853全反射 全反射发生的条件 复旦大学物理系 林志方徐建军1
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经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 k" kk sinθ 1 Sin 6 由折射定律:8三kk"km2 sin e 721 复旦大学物理系 林志方徐建军1
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 !u)^ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 EÆ ÔnX Mï 1
经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 kk sin e 1 sin e 由折射定律:8=k"k"kn2 sin e 721 SIn 若s<1,则称发生了折射,可定义折射角sinθ SIn 复旦大学物理系 林志方徐建军1
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 !u)^ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 e s ≤ 1§K¡u) ò§½Âò sin θ 00 = k 00 x k00 = s =⇒ θ 00 = sin−1 sin θ n21 EÆ ÔnX Mï 1
经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 由折射定律:8=k" ke/ kl ng sin 8=SnO kk sin e 1 721 sin e 若sn2,当逐渐增大时,会出现一个临界值=sin-12=sin-1m2 复旦大学物理系 林志方徐建军1
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 !u)^ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 e s ≤ 1§K¡u) ò§½Âò sin θ 00 = k 00 x k00 = s =⇒ θ 00 = sin−1 sin θ n21 e n1 > n2§ θ ÅìO§¬Ñy. θc = sin−1 n2 n1 = sin−1 n21 EÆ ÔnX Mï 1
经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 由折射定律:8=k" ke/ kl ng sin 8=SnO kk sin e 1 721 sin e 若sn2,当逐渐增大时,会出现一个临界值=sin-12=sin-1m2 sin e 如果入射角6>θ,则s >1,这时θ″不再具有角度的意义 复旦大学物理系 林志方徐建军1
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 !u)^ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 e s ≤ 1§K¡u) ò§½Âò sin θ 00 = k 00 x k00 = s =⇒ θ 00 = sin−1 sin θ n21 e n1 > n2§ θ ÅìO§¬Ñy. θc = sin−1 n2 n1 = sin−1 n21 XJ\ θ > θc§K s = sin θ n21 > 1§ù θ 00 Ø2äkÝ¿Â" EÆ ÔnX Mï 1
经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 由折射定律:8=k" ke/ kl ng sin 8=SnO kk sin e 1 721 sin e 若sn2,当逐渐增大时,会出现一个临界值=sin-12=sin-1m2 sin e 如果入射角6>θ,则s >1,这时θ″不再具有角度的意义 这时发生的现象称为全反射 复旦大学物理系 林志方徐建军1
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 !u)^ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 e s ≤ 1§K¡u) ò§½Âò sin θ 00 = k 00 x k00 = s =⇒ θ 00 = sin−1 sin θ n21 e n1 > n2§ θ ÅìO§¬Ñy. θc = sin−1 n2 n1 = sin−1 n21 XJ\ θ > θc§K s = sin θ n21 > 1§ù θ 00 Ø2äkÝ¿Â" ùu)y¡" EÆ ÔnX Mï 1
经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 由折射定律:8=k" ke/ kl ng sin 8=SnO kk sin e 1 721 sin e 若sn2,当逐渐增大时,会出现一个临界值=sin-12=sin-1m2 sin e 如果入射角6>θ,则s >1,这时θ″不再具有角度的意义 这时发生的现象称为全反射 全反射发生的条件:从光密到光疏介质(m1>m2) 复旦大学物理系 林志方徐建军1
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 !u)^ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 e s ≤ 1§K¡u) ò§½Âò sin θ 00 = k 00 x k00 = s =⇒ θ 00 = sin−1 sin θ n21 e n1 > n2§ θ ÅìO§¬Ñy. θc = sin−1 n2 n1 = sin−1 n21 XJ\ θ > θc§K s = sin θ n21 > 1§ù θ 00 Ø2äkÝ¿Â" ùu)y¡" u)^µ l11Õ0 (n1 > n2) EÆ ÔnX Mï 1
经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 由折射定律:8=k" ke/ kl ng sin 8=SnO kk sin e 1 721 sin e 若sn2,当逐渐增大时,会出现一个临界值=sin-12=sin-1m2 sin e 如果入射角6>θ,则s >1,这时θ″不再具有角度的意义 这时发生的现象称为全反射 全反射发生的条件:从光密到光疏介质(m1>m2) 入射角θ大于临界角=sin-1n210 复旦大学物理系 林志方徐建军1
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 !u)^ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 e s ≤ 1§K¡u) ò§½Âò sin θ 00 = k 00 x k00 = s =⇒ θ 00 = sin−1 sin θ n21 e n1 > n2§ θ ÅìO§¬Ñy. θc = sin−1 n2 n1 = sin−1 n21 XJ\ θ > θc§K s = sin θ n21 > 1§ù θ 00 Ø2äkÝ¿Â" ùu)y¡" u)^µ l11Õ0 (n1 > n2) \ θ u. θc = sin−1 n21" EÆ ÔnX Mï 1
经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 由折射定律:8=k" ke/ kl ng sin 8=SnO kk sin e 1 721 sin e 若sn2,当逐渐增大时,会出现一个临界值=sin-12=sin-1m2 sin e 如果入射角6>θ,则s >1,这时θ″不再具有角度的意义 这时发生的现象称为全反射 全反射发生的条件:从光密到光疏介质(m1>m2) 入射角θ大于临界角=sin-1n210 复旦大学物理系 林志方徐建军1
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 !u)^ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 e s ≤ 1§K¡u) ò§½Âò sin θ 00 = k 00 x k00 = s =⇒ θ 00 = sin−1 sin θ n21 e n1 > n2§ θ ÅìO§¬Ñy. θc = sin−1 n2 n1 = sin−1 n21 XJ\ θ > θc§K s = sin θ n21 > 1§ù θ 00 Ø2äkÝ¿Â" ùu)y¡" u)^µ l11Õ0 (n1 > n2) \ θ u. θc = sin−1 n21" EÆ ÔnX Mï 1