三人类前进的动力 热学
热 学
热力学第一定律对 理想气体的应用 囟等体过程↑P等压 囱等压过程 等 等温体 囱等温过程 四绝热过程
热力学第一定律对 理想气体的应用 等体过程 等压过程 等温过程 绝热过程 O V P 1 2 3 等温 等 体 等压
等体过程 过程方程:V=恒量或d=0 初态、终态参量间的关系: T2_P2 、P1等压 3 功:W=-["Pa=0 等温 等体 内能的增量: 热量 M Q吸=U2-U1 T n
等体过程 过程方程： 初态、终态参量间的关系： 功： 热量： 内能的增量： V = 恒量或 dV = 0 0 2 1 = − = V V W PdV 1 2 1 2 P P T T = Q吸 = U2 −U1 ( ) C , T2 T1 M M V m m = − O V P 1 2 3 等温 等 体 等压
等压过程 P 压 过程方程:P=恒量或dP=0 初态、终态参量间的关系: 等温体 T V 功:W=-PP=-P(2-V)W ∥(4-) 内能的增量:△U M ,m(12 T) 热量: M △CP=M, n (z2-T1)
过程方程： 初态、终态参量间的关系： 功： 热量： 内能的增量： 等压过程 P = 恒量或 dP = 0 1 2 1 2 V V T T = = − 2 1 V V W PdV ( ) R T2 T1 M M W m = − − ( ) C , T2 T1 M M U V m m = − ( ) C , T2 T1 M M Q P m m P = − ( ) = −P V2 −V1 O V P 1 2 3 等温 等 体 等压
等温过程 过程方程:T=恒量或T=0 初态、终态参量间的关系:个,等压 3 P2 等 内能的增量:△U=0 等温|体 2 功W= M M PdV=一 D=Pb与 RT-dv RTin M 热量:吸=一、MRT质六 n
过程方程： 初态、终态参量间的关系： 功： 热量： 内能的增量： 恒量或 等温过程 T = dT = 0 1 2 2 1 P P V V = U = 0 = − 2 1 V 1 V m dV V RT M M 1 2 ln V V RT M M m = − Q吸 = −W O V P 1 2 3 等温 等 体 等压 = − 2 1 V V W PdV 1 2 1 1 ln V V = PV 1 2 ln V V RT M M m =
绝热过程 绝热过程 系统在变化过程中始终 不和外界交换热量 等温过程 绝热过程方程 热量:Q=0U2-U1=W 内能的增量:U,-U M 1 m(T2-T;) mn, E m (2-7) 功:W=MCn M d=-Pdy cu.dT M VI
绝热过程 系统在变化过程中始终 不和外界交换热量 功： 热量： 内能的增量： Q = 0 U2 −U1 =W 绝热过程方程 ( ) 2 1 C , T2 T1 M M U U V m m − = − ( ) C , T2 T1 M M W V m m = − dW = −PdV O V P 等温过程 绝热过程 C dT M M V m m =
绝热过程方程 dw=-Padv M Ckndt pdv+vdP= My RaT 消去dT,有 pd C RPdv=Cy mpdv +Ck mvdP Pdv+vdP (Cr,m + r)pdv+Cr,vdP=0 P dp dv 0 CVm+REc P.m P hP+vhy=常数P=常数国
绝热过程方程 RdT M M PdV VdP m dW = −PdV + = 消去 dT ，有 R C PdV VdP PdV V ,m = + − − RPdV = CV ,m pdV + CV ,m VdP (CV ,m + R)pdV + CV ,m VdP = 0 V m P m C C , , = + = 0 V dV P dP ln P + lnV = 常数或 = PV 常数 CV ,m + R = CP,m C dT M M V m m =
绝热过程方程 P=常数 T=常数 P 常数
= = = − − 常 数 常 数 常 数 T P TV PV 1 1 绝热过程方程
