中国石油大学（华东）：《近代物理实验》课程教学资源（讲义）实验5-6 康普顿散射实验（PPT）

中厨不迪人学东别 CHINA UNIVERSITY OF PETROLEUM 近代物理实验 康普顿散射实验 刘超卓 理学院近代物理实验室

康普顿散射实验 近代物理实验 刘超卓

康普顿散射实验 1922-1923年间，美国物理学家康普顿研究了X 射线被较轻物质（石墨、石蜡等）散射后光的成 分，发现散射谱线中除了有波长与原波长相同的 成分外，还有些波长较长的成分。这种现象无法 用经典电磁理论解释，被称为康普顿散射。 康普顿因发现康普顿散射现象于1927年获诺贝尔 物理学奖。中国赴美留学的吴有训（Y.H.Woo)） 对康普顿效应的进一步研究和检验也有很大贡献， 有的称这一散射现象为“康普顿-吴有训效应

康普顿散射实验 1922-1923年间，美国物理学家康普顿研究了X 射线被较轻物质（石墨、石蜡等）散射后光的成 分，发现散射谱线中除了有波长与原波长相同的 成分外，还有些波长较长的成分。这种现象无法 用经典电磁理论解释，被称为康普顿散射。 康普顿因发现康普顿散射现象于1927年获诺贝尔 物理学奖。中国赴美留学的吴有训（Y. H. Woo） 对康普顿效应的进一步研究和检验也有很大贡献， 有的称这一散射现象为“康普顿-吴有训效应

康普顿散射实验 实验目的 1.掌握康普顿散射的物理模型，学会康普顿 散射效应的测量技术。 2.通过实验来验证康普顿散射的Y光子能量 及微分散射截面与散射角的关系。 3.了解康普顿散射微分散射截面这一重要概 念，学习测量微分散射截面的实验技术

康普顿散射实验 实验目的 1. 掌握康普顿散射的物理模型，学会康普顿 散射效应的测量技术。 2．通过实验来验证康普顿散射的γ光子能量 及微分散射截面与散射角的关系。 3．了解康普顿散射微分散射截面这一重要概 念，学习测量微分散射截面的实验技术

康普顿散射实验 实验仪器 YV放射源60Co和137Cs; 康普顿散射实验仪 计算机等 Cs源准直散射样品 打印 微机多道 屏蔽 yNal(T)探头 高低压 放大

康普顿散射实验 实验仪器 ◼ γ放射源60Co和137Cs； ◼ 康普顿散射实验仪 ◼ 计算机等

康普顿散射实验 实验原理 一，康普顿散射理论 原子核 反冲电子 人射光子hv 电子 康普顿把观察到的现象理解为光子与自由电子碰撞的结果

康普顿散射实验 实验原理 一. 康普顿散射理论 康普顿把观察到的现象理解为光子与自由电子碰撞的结果

康普顿散射实验 体系的能量和动量守恒 hv+Eo=hy+E Pi+Pi-2PaPa cos0=p 康普顿散射公式 -元=A=h-c0s9) m C hv 散射光子的能量hv' 1+y(1-cos0）

康普顿散射实验 2 2 2 0 p p 2p p cos p h E h E + − = + =  +             (1 cos ) 0  − =  = − m c h 体系的能量和动量守恒 散射光子的能量 康普顿散射公式 1 1 cos ( ) h h      = + −

康普顿散射实验 0=0P 14S1 相对强度 0=45 相对强 0=90 0=135 C 0 左图为康普顿早前石墨上测得的结果 右图为吴有训采用不同元素在135度的散射结果

康普顿散射实验 左图为康普顿早前石墨上测得的结果 右图为吴有训采用不同元素在135度的散射结果

康普顿散射实验 二，康普顿散射的微分截面 所谓微分散射截面，表示一定能量的入射光子与电子作用 后散射到一定立体角内的几率。 克莱因-仁科公式 sin20 康普顿散射微分截面 1 1+y(1-cos0) (1-cos0)+co(c0s0)

康普顿散射实验 二. 康普顿散射的微分截面 所谓微分散射截面，表示一定能量的入射光子与电子作用 后散射到一定立体角内的几率。 克莱因-仁科公式       −  +         =          2 2 2 sin 2 1 d d h h h h h h rc c ( ) ( ) ( ) 2 2 2 1 1 1 1 cos cos 2 1 1 cos 1 1 cos c c d r d               = − + +     + −     + −         d d c 康普顿散射微分截面

康普顿散射实验 9 8 O/P/(0)p 5 2 1 0 0 20 406080100120140160180 137Cs的y光子散射截面与散射角6之间的关系

康普顿散射实验 137Cs的γ光子散射截面与散射角θ之间的关系

康普顿散射实验 三.微分截面的实验测定 do.(0)/d2 N(0) N(0】 do.(0)/d2R(0)n0 R(0.)n(e) 距点源30cmΦ40×40 mmNal对点源，总探测效率与能量关系 E(Mev) 0.1 0.150.20.3 0.40.50.6 0.8 1.0 H(Θ)(10-4) 10.910.7 10.49.17 8.117.376.87 6.17 5.69 Φ40×40 mm Nal距点源10cm的峰总比与能量关系 E(Mev) 0.2 0.30.4 0.50.6 0.6620.8 1.0 R() 0.88410.72360.58750.49120.42660.3914 0.3373 0.2977

康普顿散射实验 三．微分截面的实验测定 ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) c p p 0 c 0 0 0 d / d / d / d N N R R              =  E（MeV） 0.1 0.15 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.8 1.0 Η(θ)（10-4） 10.9 10.7 10.4 9.17 8.11 7.37 6.87 6.17 5.69 距点源30cm Φ40×40mmNaI对点源总探测效率与能量关系 E（MeV） 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.662 0.8 1.0 R(θ) 0.8841 0.7236 0.5875 0.4912 0.4266 0.3914 0.3373 0.2977 Φ40×40mm NaI距点源10cm的峰总比与能量关系