多第」章形导TE波() TE10 Mode in Rectangular Waveguide(I) 我们先回顾一下矩形浪导产生的思想过程。 低频传输线的能量主要封闭在导线内部。随着频 的提高,能量开放在导线之间的空间( (Space)。这 是由封闭→开放的第一过程。 随着频率的进一步提高,开放空间受干扰,影响 太大。又开始用核节再一次起来,使能量在内部 传输。这是由开放→封闭的第二过程,它是对第一次 的否定。但是这一次所封闭的不是导线内部,而是空 间内部
第13章 矩形波导TE10波(Ⅱ ) TE10 Mode in Rectangular Waveguide (Ⅱ ) 我们先回顾一下矩形波导产生的思想过程。 低频传输线的能量主要封闭在导线内部。随着频 率的提高,能量开放在导线之间的空间(Space)。这 是由封闭→开放的第一过程。 随着频率的进一步提高,开放空间受干扰,影响 太大。又开始用枝节再一次封闭起来,使能量在内部 传输。这是由开放→封闭的第二过程,它是对第一次 的否定。但是这一次所封闭的不是导线内部,而是空 间内部
这种做法使微波能量既在空间传输,又是封闭的。 低频封闭的导线微波低端开放空间高端封闭空间 图13-1
这种做法使微波能量既在空间传输,又是封闭的。 S S S 低频—封闭的导线 微波低端—开放空间 高端—封闭空间 图 13-1
TE1波主要特性 场方程H2=H0 cost|e E O兀 JHosinl-xle j H B/ Ho sinl=x
场方程 H H a x e E j k a H a x e H j k a H a x e z j z y c j z x c j z = = − = − − − 0 2 0 2 0 cos sin sin TE10波主要特性
TE1波主要特性 传播条件A<A=2a 波导波长A 相速 2a 波型阻抗
TE10波主要特性 传播条件 < 波导波长 相 速 波型阻抗 c g p a a C a a = = − = − = − 2 1 2 1 2 1 1 2 2 2 2
TE1o波的另一种表示 我们在上面给出的TE10波表达式,是以H为领矢 矢量的。然而,在实用上也常有用E作领矢矢量,即 设 E= E sinl -xe (13-1) 利用 Maxwe方程 V×E=-jopH CE jB=jBE jou(H i+H,j+H k) 0E.0
一、TE10波的另一种表示 我们在上面给出的TE10波表达式,是以Hz为领矢 矢量的。然而,在实用上也常有用Ey作领矢矢量,即 设 利用Maxwell方程 (13-1) E E a x e y j z = − 0 sin = − − = + = − + + E j H i j k x y j E j E i E x k j H i H j H k y y y x y z ( ) 0 0
TE1o波的另一种表示 于是最终得到 E=E sin<- jp H E sinl -xle j (13-2) H coS-xle 很明显, E 77 B
一、TE10波的另一种表示 于是最终得到 很明显, (13-2) E E a x e H E a x e H j a E a x e y j z x j z z j z = = − = − − − 0 0 0 1 sin sin cos E H a y x = = = − 1 2 2