物理化学 主讲:华南理工大学 应用化学系张震 电话:87113297 上一内容 下一内容 ◇回主目录 与返回 2024/9/5
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物理化学电子教案一第三章 热力学第二定律 不可能把热从低温 物体传到高温物体, 而不引起其它变化 上一内容 下一内容 ◇回主目录 与返回 2024/9/5
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2024/9/5 不可能把热从低温 物体传到高温物体, 而不引起其它变化 物理化学电子教案—第三章
第三章 热力学第二定律 §3.1卡诺循环 §3.2 热力学第二定律 §3.3 熵增原理 §3.4 单纯pVT变化熵变的计算 83.5 相变过程熵变的计算 §3.6 热力学第三定律和化学变化过程熵变计算 §3.7 玄姆霍兹函数和吉布斯函数 §3.8 热力学基本方程 上一内容 下一内容 ◇回主目录 与返回 2024/9/5
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2024/9/5 第三章 热力学第二定律 §3.1 卡诺循环 §3.2 热力学第二定律 §3.3 熵增原理 §3.4 单纯pVT变化熵变的计算 §3.5 相变过程熵变的计算 §3.6 热力学第三定律和化学变化过程熵变计算 §3.7 亥姆霍兹函数和吉布斯函数 §3.8 热力学基本方程
第三章 热力学第二定律 §3.9克拉佩龙方程 §3.10吉布斯-玄姆霍兹方程和麦克斯韦关系式 上一内容 下一内容 ◇回主目录 与返回 2024/9/5
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2024/9/5 第三章 热力学第二定律 §3.9 克拉佩龙方程 §3.10 吉布斯-亥姆霍兹方程和麦克斯韦关系式
§3.1卡诺循环(Carnot cycle) 1824年,法国工程师 高温存储器 N.L.S.Carnot(1796~1832)设计 了一个循环,以理想气体为 工作物质,从高温(工)热源吸 热机 收Q的热量,一部分通过理 想热机用来对外做功W,另一 部分Q,的热量放给低温(工,)热 低温存储器 源。这种循环称为卡诺循环。 卡诺循环 4上一内容 下一内容 ◇回主目录 与返回 2024/9/5
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2024/9/5 §3.1 卡诺循环(Carnot cycle) 1824 年,法国工程师 N.L.S.Carnot (1796~1832)设计 了一个循环,以理想气体为 工作物质,从高温 热源吸 收 的热量,一部分通过理 想热机用来对外做功W,另一 部分 的热量放给低温 热 源。这种循环称为卡诺循环。 ( ) T1 Q1 Q2 ( ) T2 N.L.S.Carnot
§3.1卡诺循环(Carnot cycle) 1mol理想气体的卡诺循环在p/图上可以分为四步: p个 A(piV) B(p2V2) D(p4V4) C(paVs) 卡诺循环 上一内容 下一内容 ◇回主目录 与返回 2024/9/5
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2024/9/5 §3.1 卡诺循环(Carnot cycle) 1mol 理想气体的卡诺循环在pV图上可以分为四步:
§3.1卡诺循环 (Carnot cycle) P1, 恒温可逆膨胀 P2,V2 T △U,=0 T O=-W=nRT In(V2 /V) 绝热可逆压缩 Q"=0 绝 Q'=0 W"=△UU" 可 W'=△U' nCv.m(Ti-T2) 膨 nCy.m(T2-T) P4,V4 恒温可逆压缩 P3,V3 T △U,=0 22=-W2=nRT2In(Va /V3) T 4上一内容 下一内容 ◇回主目录 与返回 2024/9/5
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2024/9/5 §3.1 卡诺循环(Carnot cycle) P1 ,V1 T1 P2 ,V2 T1 恒温可逆膨胀 U1= 0 Q1 = –W1= nRT1 ln(V2 /V1 ) P3 ,V3 T2 绝 热 可 逆 膨 胀 P4 ,V4 T2 恒温可逆压缩 绝 热 可 逆 压 缩 U2= 0 Q2 = –W2= nRT2 ln(V4 /V3 ) Q' = 0 ,m 2 1 ' ' ( ) V W U nC T T = = − ,m 1 2 '' 0 '' '' ( ) V Q W U nC T T = = = −
§3.1卡诺循环(Carnot cycle) A(piVi) Qh B(p2V2) 卡诺循环第一步 4上一内容 下一内容 ◇回主目录 与返回 2024/9/5
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§3.1卡诺循环(Carnot cycle) p 个 A(piVi) B(pzVz) C(paVa) 卡诺循环第二步 4上一内容 下一内容 ◇回主目录 与返回 2024/9/5
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§3.1卡诺循环(Carnot cycle) A(piVi) B(pzVz) D(p4Va) C(paVa) 卡诺循环第三步 4上一内容 下一内容 ◇回主目录 与返回 2024/9/5
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