D0I:10.13374/j.issn1001-053x.1985.01.016 北京钢铁学院学报；二 1985第1期 高矫顽力Sm(Co、Cu、Fe、Zr)z.i 合金的组织和Hc 精密教研室肖幅福张正义 摘要 本文用磁性测量Kel1效应，电子显微镜和x线衍射研究了850℃不同时间时效 所对应的Hc、起始磁化曲线、磁畴、显微组织和所对应的应力况态。讨论了“Z”相， 带状组织和晶界析出相对畴壁的作用，探讨了在高Hc状态下非均匀钉扎的机构。 d 一、介 绍 Sm(Co、Cu、Fe、Zr)·4合金固溶淬火后，经过一个较复杂的热处理，其，Hc =13KOe、BHc=9.0~1.10KOe(BH)max≈33MG0e.1为众多的研究者所瞩目。如进 -一步简化，其热处理工艺，取代SmCo:磁体不无可能。这种合金的微观结构是随热处理而 发展的，在低Hc下(<7Koe)典型的微观结构是Sm,Co1,胞被JmCo,胞壁所包围a1;在 高Hc状态下还出现了较前复杂的垂直于c轴的长片状结构I4?,带状结构t6·'和富Cu的 析出区1。 合金的c机构多效作者认为是Sm(CoCu)胞壁相对碳壁们钉礼所致【851。但有的 作者1和本早期工作1]攻察了不同，Hc状态下问起始磁化曲线，发现在高，Hc状态下 的起始磁化曲线已非典型钉扎类型。对这种磁化过程的解释尚不成熟。本文日的是采用把起 始磁化曲线与磁畴和微观结构阳对照的方法，：深讨磁化机制改变的原因，以求对高：H。状态 下的Hc批制有进一步的了解。 二、实 验 所研究的合金成份是25.5%Sm、15%Fe、8%Cu、48.5%Co和3%Zr,粉末坯型经 1210℃烧结和1155℃固溶后，风冷至室温，备时效用。 时效采用图1AB两组工艺选取两组工艺中t1=0.5,1,2,5,10小时样品用自动回线仪测 定，·起始磁化曲线和：Hc,选取A组中，上述t:值样品，分别沿平行于c轴和垂直于c轴切成 0.3mm的薄片，供制备电镜、扫描电镜、磁畴和x线衍射用。 磁畴观测选取垂直于轴向的薄片样品，机械减薄至10μm,用Kll效应观察。这种厚度 下观察的是内部畴111。充磁状态下的畴图形是开路下的观察结果。 :透射电子显微镜研究选取平行于c轴的样品，机械减薄至30μm,然后进行离子减薄， 27
北 京 钢 铁 学 院 学 报 第 期 高矫顽 力 、 识 、 通 合金的组织和 。 精 密教研 室 肖粗福 张 正 义 摘 要 本 文 用磁 性 测量 效应 ， 电子 显 微镜 和 线衍 射研 究 了 ℃ 不 同时 间时效 所 对应 的 、 起始 磁 化 曲线 、 磁 畴 、 显微组 织 和所 对应 的应 力况 态 。 讨论 了 “ ” 相 ， 带状 组 织 和 晶界析 出相对 畴壁 的作 用 ， 探讨 了在 高 状 态 下 非均 匀钉 扎 的机 构 。 一 、 介 绍 、 、 、 ， ‘ 合 金 固 溶淬 火后 ， 经 过一 个 较复 杂 的 热处理 ， 其 。 、 。 。 一 。 、 ‘ 引 为众 多 的研究 者所 瞩 目 。 如进 一 步简 化 ， 其 热处 理工 艺 ， 取 代 磁体 不 无可 能 。 这 种 合 金 的 微 观 结构 是 随热处理而 发展 的 ， 在低 。 下 · 典型 的微 观结构 是 “ ， 胞被 夕 · 胞 壁所 包 围 〔，’ 易在 高 状 态 下还 出现 了较前复 杂 的 垂直 于 轴 的长 片状 结构 摇 ’ ” ， 带 状 结构 「” ’ ’ 和 富 的 析 出区 〔 “ ， 。 一 ’ 合 金的月 。 机构 多致 作者认 为是 。 几 胞壁 相 对 一 畴壁 的 钉 扎所 致 ‘ ’ 尸 。 ’ 但有 的 作者 “ ’ 和 或讼泛早 期 工 作 上’ 。 观 察 了不 同 ， 。 状 态 下 的 起 始磁 化 曲线 ， 发现 在高 ， 。 状态 下 的 起始 滋 化曲线 已非 典型 钉 扎 类型 。 对这 种磁 化过 程 的 解 释 尚不 成熟 。 才又文 目的是采 用 把起 始磁化 曲线 与磁畴和 微 观结 构 相对照 的方 法 ， 探讨 磁 化 机 制改变 的原 因 ， 以 求对高 。 状态 下 盯杆神七制有进一 步 的 了解 。 一 中 门入 一 、 夕又 刁业 所 研究 的 合 金成 份 是 、 、 、 。 和 。 粉 末坯 型 经 ℃ 烧结和 ℃ 固 溶后 ， 风冷 至室 温 ， 备 时效 用 。 时效采 用 图 两组工 艺选 取 两组工 艺 中 丘， ， ， ， 小时样品 用 自动 回线 仪测 定 ， 起始磁 化 曲线 和 ， 。 ， 选 取 组 中 ， 上述 值 样品 ， 分另 沿平 行 于 轴和 垂直 于 轴切 成 的 薄片 ， 供 制备 电镜 、 扫描 电镜 、 磁 畴和 线 衍射 用 。 磁畴 观 测选 取 垂直 于轴 向的 薄片样品 ， 机械减薄至 件 ， 用 效应 观察 。 这 种厚度 下 观察的是 内部 畴 ” 。 充磁状 态 下 的畴 图形 是开路 下 的 观察 结果 。 一 透射 电子显微镜研 究选 取 平 行于 。 轴 一 的 样品 ， 机械减 薄至 卜 ， 然 后 进行离子减薄 ， DOI ：10．13374／j ．issn1001－053x．1985．01．016
瓜工艺 B工艺 蕴 温 度 850°C 850℃ t(小时》 1℃/分 t(小时) 风 400℃ 冷 10小时 t(小时) t(小时) 图1固溶后样品时效工艺曲线 在EM-00-10KV下观察。 门描电镜和x衍射选取平行于c轴样品，机械抛光后，打描电镜用样品经1%硝酸酒精浸 蚀；×光衍射用样品还要经电解抛光，以消除机械应力。合金的二类应力，用x线衍射蜂的 宽化原理测定。 三、实验结果和说明 图2示出了周：容后的样品，经图1所示的AB两组时效工艺处理后，其，H。℃与850℃保 温时间t的关系。选取这两组工艺中t1=0.5,1,2,5,10小时的热退磁样品，测量其起始磁化 曲线，分别示于图3,4。由图3看到850℃短时间时效(0.5和1小时)，磁体的起始磁化曲线 iHe (KOe) 32 28 0.5 24 20 161 10hr 12 2 B 04名1立店20242832t(hrw 012寸4678寸o2的w07格.) 图2：Hc与850℃时效时 图3时效工艺A,不同t:值下的起 间t的关系。图中AB曲线 始磁化曲线 分别对应工艺AB 是典型钉扎类型，超过两小时逐渐变成一条斜线，这意味着磁化机制发生了变化。观察图4 可以看出850℃短时间时效(0.5和1小时)起始磁化曲线也是带有典型钉扎特点，超过2小 时则发生变化。因此可以认为磁化机制的改变，在850℃时效时就已产生，而后来的控速 冷却和400℃保温，仅仅使其强度增加。 为了更清楚地理解磁化机制改变的原因，选取了工艺A中，t:=0.5和10小时的薄膜样 品，观察热退磁状态和磁化状态的畴结构，图5.0.5小时热退磁状态的磁畴为典型迷宫畴 结构（图5A),这与文章111所得结果一致。畴宽w1=1.80μm。但t,=10的畴图形 28
芯艺 工艺 ℃ 风冷 苍鹰︵沮 通 反︾，℃益 ‘ 小时 体附 图 固溶后 样 品 时效工 艺 曲线 在 一 一 下 观察 。 扫描 电镜和 衍射选取平 行 于 轴样品 ， 机械抛 光后 ， 扫描 电 镜用样品 经 硝 酸酒精浸 蚀 ， 光 衍射 用 样品还要经 电解抛 光 ， 以 消除机械应 力 。 合 金 的 二 类应 力 ， 用 线 衍射峰 的 宽 化原 理测定 。 三 、 实验结果 和说 明 图 示出了周 溶后 的 样品 ， 经 图 所示 的 两 组 时效工 艺处理后 ， 其 ， 。 ℃ 与 ℃ 保 了 温时间 的 关系 。 选 取这 两组工艺 中 ， ， ， ， 小时 的 热退 磁样品 ， 测量 其起始磁化 曲线 ， 分 别示 于 图 ， 。 由图 看到 。 ℃短时 间时效 和 小时 ， 磁体的起始 磁化 曲线 图 ， 。 与 ℃ 时效时 图 时效工 艺 ， 不 同 值 下 的起 间 的关 系 。 图 中 曲线 始 磁 化 曲线 分 别对应工 艺 是典型 钉 扎 类型 ， 超过两 小时逐渐变 成一 条 斜线 ， 这 意味 着磁 化机制 发生 了变 化 。 观察 图 可 以看 出 ℃短时 间时效 和 小时 起始磁 化曲线 也是带 有典型 钉 扎特点 ， 超过 小 时 则发生 变 化 。 因此可 以认 为磁 化机制 的改变 ， 在 ℃ 时 效 时 就 已产生 ， 而后来 的 控速 冷却和 ℃保 温 ， 仅仅 使其强度增加 。 为 了更清楚地 理解磁化 机制改变 的原因 ， 选 取 了工 艺 中 ， ” 和 小时 的薄膜样 品 ， 观察 热退磁状态和 磁 化 状态 的畴结构 ， 图 。 。 小时热退磁状 态 的磁畴为典型迷官畴 结 构 图 ， 这 与 文章 仁 ‘ 所得 结果一致 。 畴宽 卜 。 但 的 畴图形
(图5c)与图(5A)比较，显出明显 (KGs） 地细化（畴宽W2=0.92μm)和1不 10 P 规则。如果把细化理解为畴壁座落位 8 置的畴壁纯密度降低所导致的话，那 么，不规则似乎可以理解为畴壁落 5 E A-0.5hr 位置也发生了转移。磁化态的畴图形 B-lhr 3 (图5B.D)也支持了上述看法。 C-2hr D-5hr t:=C.5小时的样品施加磁场磁化 E-10hr 后，一部分未完全消失的反向畴在晶 0123456789101112131415H(Koe) 内被钉扎（图5B)说明在此状态下 图4时效工艺B不同值下的起始磁化曲线t: 强的钉扎中心在晶内。而t1=10小时 所对应的高：Hc的样品，磁化后未消 失的反向畴被钉扎在晶界和晶内的一 些点状区域（图5D)。这说明随 850℃时效时间的延长强的钉扎中心 发生转移。如果说低Hc态下，畴壁 被钉扎在一些钉扎力强的胞壁上。那 么，在高Hc态下，至少可以认为最 强的钉扎点辣移列品界：胞壁之外的 某些地方。当然。这个转移是和显微 结构、微区分化密切相关的。 基于上述想法，我们研究了工艺 A条件下，显微组织随t:的变化，以 期探讨钉扎中心转移的可能原因。 图5薄膜样品，磁畴图形膜厚：10μm t1=0.5小时，多数晶粒中显微 A:t1=0.5小时热退磁态 C:t:=10小时热退磁态 组织是由两相组成的典型胞状组 B:t1=0.5小时磁化态 织，胞内为Smz(CoFe)1,相，胞壁 D:t1=10小时磁化态 为Sm(CoCu)。相。胞内显示的黑白交错的板状条纹为2：17李晶相（图6），这与文 章【4·5·所得结果是一致的。但在少部分晶粒中还存在有垂直于c轴的长片状态（见图7中 AB区域)。扫描电镜观察未发现其它的新相（图10a)。 t1=2小时时，长片相布满全部观察视场，而且伴随着此相的宽化，连续和密度增大。 (图8.a.b)同时扫描电镜观察还发现了与c轴方向基本一致的带状组织（图10b中A区所 示)和晶界析出相（图10.b中B区所示）。随着t:的延长，这些胞状组织，长片相，带状组织， 晶界析出。相的形状、尺寸数量都在不断变化。当t:=10小时，片状相更加粗化，个别晶粒 内它的宽度可达250μm(图9)。还发现随着它的宽化，边界变得弯曲，而且内部也有弯曲 的条纹。与此同时带状组织伸长，数量增多，晶界析出相布满晶界（图10c.d)。 我们]用透射电镜研究了带状组织与其它微观组织的关系，发现长片相和2：17孪晶都不穿 过带状组织（图11.a,b)选区衍射结果指示带状组织和晶界析出相（图12A区）具有相同 的1：5结构。 扫描电镜还观察了某些无带状组织的晶粒（图10d,中c区），其晶界上的析出相也比其 29
图 与图 人 比 较 ， 显 出明显 地 细 化 畴 宽 。 二 协 。‘ 和 不 规则 。 如果 把 细 化理解 为畴壁座 落位 置的畴 壁 纯密度 降低所 导致 的话 ， 那 么 ， 不 规则似 乎可 以 理解 为畴 壁座 落 位 置 也发生 了转移 。 磁 化态 的畴 图形 图 也 支 持 了 上 述 看 法 。 小时 的样 品施 加 磁 场 磁 化 后 ， 一 部分未 完全 消失 的反 向畴在 晶 内被钉 扎 图 说 明在 此状态下 强 的 钉 扎 中心在 晶 内 。 而 、 小时 所 对应 的高 。 的 样品 ， 磁化后 未 消 失 的反向畴被钉 扎在 晶界和 晶 内的一 些 点状 区域 图 。 这 说 明 随 ℃时效时 间 的 延 长强的 钉 扎 中心 发生 转移 。 如 果 说低 。 态下 ， 畴壁 被钉 扎在一 些钉 扎力强 的 胞 壁 上 。 那 么 ， 在 高 。 态下 ， 至 少可 以 认为最 强 的 钉 扎点转移 到 晶界 称 胞 壁 之外 的 某 些地 方 。 当然 ， 这 个转 移是 和 显 微 结 构 、 微 区 邝份变 化密 切 相 关的 。 基于 上述 想 法 ， 我 们 研究 了工 艺 条件下 ， 显微组织 随 的 变 化 ， 以 期 探讨钉 扎 中心 转移 的可能原 因 。 小 时 ， 多数 晶 粒 中显微 组织 是 由两 相组 成的 典 型 胞 状组 织 ， 胞 内为 相 ， 胞壁 皿 。 认 图 时效 工 艺 不 同值 下 的起始磁 化 曲线 图 薄膜样 品 ， 二 磁 畴 图形 膜厚 件 分刀 麒著赞梦 小时磁 化 态 小时磁 化 态 为 。 相 。 胞 内 显示 的 黑 白 交错 的板状 条 纹 为 孪 晶 相 图 ， 这 与 文 章 咯 ’ ’ 。 所 得结果 是一致 的 。 但在 少部 分 晶粒 中还存在有垂 直于 轴 的 长 片状 态 见 图 中 区域 。 扫描 电镜 观察未 发现 其它 的 新 相 图 。 ， 小时 时 ， 长 片相布满 全部 观 察视场 ， 而且伴 随 着此 相 的宽 化 ， 连 续和 密度 增 大 。 图 同时扫 描 电镜 观 察还 发现 了 与。 轴方 向 基 本 一 致 的带 状组织 图 中 区所 示 和 晶界析 出相 图 中 区所 示 。 随着 ， 的延 长 ， 这 些胞 状组织 ， 长片相 ， 带 状 组 织 ， 晶界析 出 。 相 的 形 状 、 尺寸数 量都 在 不 断 变 化 。 当 二 小时 ， 片状 相 更加粗 化 ， 个 别 晶粒 内它 的 宽度可 达 卿 睡 图 。 还 发现 随着它 的宽 化 ， 边界变 得弯 曲 ， 而且 内部 也有弯 曲 的条 纹 。 与此 同时带 状组织伸 长 ， 数 量 增 多 ， 晶界析 出相布满 晶界 图 。 我们 用 透 射电镜 研究 了带 状 组织 与其它 微 观组 织 的关系 ， 发现 长 片相和 ， 孪 晶都 不穿 过带 状 组 织 图 选 区 衍射 结果 指示带状 组 织和 晶界析 出相 图 区 具 有相 同 自勺 ， 结构 。 扫描 电镜还 观察 了某 些无 带状组织 的晶粒 图 中 区 ， 其 晶界 上的 析 出相 也比 其
它的晶界上少。这个区域的显微组织是网状组织（图13）x线微区分析指出这个区的成份是 Sm:TM=1:9.5见表1。由成份可推测基体可能是2：17相，网状析出物可能是富FeCo相。 这个区域的形成原因还不清楚。 袋1 微区面扫描结果 元素 区域 Sm Co Cu Ee Zr 有带状组织晶粒 25.796 50.164 7.988 14.672 1.978 无带状 20.784 54.731 5.615 16.784 2.144 图6850℃0.5小时电子显微 图7850℃0.5小时电子显微镜象 镜象，图中黑白交错条纹 A区：片状相末相连区，在胞 为2：17李晶 壁中断B区，在胞内中断 图8a850℃时效2小时.电子 图8b850℃时效3小时电子显 显微镜象 徽镜象 图980℃10小时电子显微镜象 30
它的 晶界 卜少 。 这 个 区 域 的 显微组织 是 网状组织 图 线 微 区 分 析 指 出这 个 区 的 成份 是 见 表 。 由成份可 推 测 基体可 能 是 相 ， 网状 析 出物可 能是富 。 相 。 这 个区域 的形 成原 因还 不清楚 。 表 微 区面 扫描结果 区 域 。 ’ 一 认 ’ 一 ’ ’ 有带 状组织 晶粒 无带状 … 图 ℃ 小 时 电子 显微 镜 象 ， 图中黑 白交错条纹 为 孪晶 图 。 ℃ 。 小 时 电 子 显 微悦 象 区 片状相 末相连 区 ， 在 胞 壁 中断 区 ， 在 胞 内中断 图 ℃ 时效 小 时 电子 显微 镜 象 图 ℃ 时效 小 时 电子 显 微镜 象 图 弓 ℃ 小 时 电子 显微 镜 象
图10a850℃扫描电镜形貌象 图10ht1=2小时，图中： t1=0.5小时 A区中白条为带状组织 B区中白点为晶界析出相 图10ct1=5小时×2500 图10dt:=10小时°×2500 图11a850℃10小时带状组织电镜象 图11b850℃10小时带状组 A区：带状纽织 织电镜象 34
图 ℃ 扫描 电镜形 貌 象 ， 小 时 图 “ 时 ， 图 中 区 中 白条为 带状 组 织 区 中白点为 晶界 析 出相 图 ， 小 时 图 小 时 一 图 ℃ 小 时带状组 织 电镜象 区 带状组 织 图 ℃ 刃 、 时 带状 组 织 电镜 象
01m 图12850℃10小时晶粒边界电镜照片 图13195的网状区域电子 图中A区为晶界析出相 显徽图形 本文曾设想是否由于长时间时效，长片状相和带状组织出现，引起晶格应力场，造成畴 壁座落位置的变化。为此，对t:=0.5和10小时两种状态的样品做了x线衍射，选取R2:17的 (200)和(111)晶面的衍射峰进行应力分析。结果与预想相反，长时间时效后，应力反而 下降。 四、讨 论 析出硬化型2：17永磁合金的Hc是由晦壁与随热处理而发胺起来的微观结构的相互作用 决定的。因此，高矫顽力状态下所所表现出来的高矫顽力行为和碳化出线类的变化与这个 状态下出现的各种微观结构有着密切的联系。 与低Hc状态比较，高Hc状态在微观结构上的主要特点是在低Hc状态下胞状组织的基 础上又出现了长片状相、带状组织和晶界析出相，同时伴随着磁化前后的磁畴状态的改变。 本文着重讨论这些新相对畴壁产生的可能作用。至于这些相的形成原因，将在以后的文章中 讨论。 长片状有的作者已做了一些讨论J.Fidler t1和L.Raben berg[s]等人认为它是R2:l7 中的谁垛层错，但Mishra t1等人将合金在850℃时效100小时，得到长大的长片相，进行 结构和成份分析指出它具有与SmCo3类似的结构，而且成份上富Cu、Zr因此称它为“Z” 相。从我们的实验结果分析它可能起源干R2:17中的堆垛层错，逐渐这些层错通过位错移动 连成长带，图7中AB两区域可看到层错尚未连在-起的情况。它的长大可能是C“、Zr原子 不断向层错聚集而产生的。长大的结果生成SmS03结构似平是很难理解的，因我们所研究 合金是Sm(TM),·4。但考虑到Zr原子半径在Sm与Co、Fe之间，那么，Zr进入该相补充 一部分Sm的不足，从而形成富Zr、Cu的具有SmCo,结构的相不是没有可能的。从图9长 时间时效，长片状边界变得弯曲（图9）这一事实看，好象这时它已失去了单纯层错的特 征。尽管这种长片相或称“Z”相在数量上是很多的，但它们都垂直于c轴和畴壁，因此对 Hc的直接贡献不会很大。 对H。有直接贡献的有可能是基本平行于℃轴的带状组织和晶界析出相。选区衍射结果指 出二者具有相同的1t5结构，从图11.a.b看带状组织和周围组织有下述关系，首先它的方向与 胞壁方向-一致（图11.a),其次它的出现并未破坏了它周围的基体，由图11.b看出它周围的胞 内孪晶仍然完整存在。从这两个角度看，它不象是新的析出相，而是某些胞壁的择优长大或 32
图 。 ℃ 小 时晶粒边界 电镜 照片 图 中 区为 晶界 析 出相 图 ， 的网状 区域 电子 显微 图形 木文 曾设 想 是 否 由于长 时 间时效 ， 长 片状 相和带状 组 织 出现 ， 引起 晶格应 力场 ， 造 成畴 壁 座 落位 置 的 变 化 。 为此 ， 对 ， 和 ， 、 时 两 种状 态 的样品做 了 线 衍射 ， 选 取 的 和 晶面 的衍 射峰 进行应 力 分析 。 结果 与预想相反 ， 长 时 间时 一 效后 ， 应 力反而 一 卜 一 哗 “ 四 、 讨 论 析 出 硬 化型 永 磁合 金 的 。 是 由 畴 壁 与随热处 理而发展 起来 的 微 观 结构的 相 互 作 用 决 定 的 。 因此 ， 高矫顽力状 态下所所 表现 出来 的高 矫顽 力行 为和 磁 化 由线 类互 ‘ 的变 化 与这 个 状 态下 出现 的 各种 微 观结构有着密 切 的联 系 。 与低 。 状态 比 较 ， 高 。 状 态在微 观结构 上的 主 要 特点是 在 低 。 状态 下胞状 组织 的 基 础 于几又 出现 了长片状 相 、 带状 组织和 晶界析 出相 ， 同时伴 随 着磁 化前后 的磁畴状 态 的 改变 。 本文 着重讨论这 些新 相对畴壁产生 的可 能 作用 。 至 于这 些相 的形 成原 因 ， 将在 以 后 的文 章 中 讨 论 。 长片状 有 的作者 已做 一 些讨论 毛 和 “ 等人 认为它 是 ， 中的堆 垛 层错 ， 但 ‘ 等人将 合金在 ℃ 时效 小时 ， 得 到长 大 的长 片相 ， 进 行 结构和 成份 分析指 出它具有 与 。 类似 的 结构 ， 而且 成份 上富 、 因此称 它为 “ ” 相 。 从我们 的实 验结果 分析 它 可 能 起源 干 中 的堆垛 层错 ， 逐惭这些层错通 过位 错 移动 连 成 长带 ， 图 中 两区域可 看 到层 错 尚未 连 在一 起 的情 况 。 它 的 一 长大可 能 是 、 原 子 不断 向层错 聚集而产生 的 。 长 大的 结果生 成 结构 似 乎是很难 理解 的 ， 因 我们所 研究 合 金是 ‘ 。 但考虑 到 原 子半 径 在 与 、 之 间 ， 那 么 ， 进 入该 相补充 一部分 的 不足 ， 从而形 成富 、 的 具有 结构 的相 不是 没有可能的 。 从 图 长 时 间时效 ， 长 片状 边界 变 得弯曲 图 这一 事实看 ， 好 象 这 时它 已失 去了单纯 层错 的特 征 。 尽管这种 长 片相或称 “ ” 相 在数 量 上是很 多的 ， 但它们都 垂 直 于 轴和 畴壁 ， 因 此对 。 的 直 接 贡 献 不会很 大 。 对 。 有直 接 贡献 的 有可 能是 某 本平 行 于 轴 的带 状组织和 晶界析 出相 。 选 区衍 射结果 指 出二者具 有相 同的 巧结构 ， 从图 看带状 组织和 周 围组 织 有下述关系 ， 首先 它的 方 向 与 胞 壁 方 向一致 图 ， 其次 它 的 出现 并未破坏 了它周 围 的 基体 ， 由图 看 出它周 围 的胞 内孪晶仍 然 完整存在 。 从这两个角度看 ， 它 不象是新 的析 出相 ， 而是 某些 胞壁 的 择优长大或
者说是胞壁破坏，这种解释与它的结构和胞壁结构一致这一事实相吻合。但这种解释也遇到 困难，一方面是“Z”相不穿过它，而图7、8、9看到的“Z”相穿过胞壁，另一方面如 果带状组织是胞壁择优长大或说胞壁破坏而形成，那么，晶界析出相是如何形成的还找不到 合适的解释。尽管微区分析没得到令人满意的结果，可以淮断带状组织和晶界析出相是在成 份重新分布过程中产生的富C1的低畴壁能区，与此同时由于“Z”相的出现使原富Cu的胞 壁中Cu贫化，从而使胞壁的钉扎能力，降到亚于晶界析出相和带状组织的地位，这可以由 图5的B.D说明。作为带状组织来说，从三维空间看可能是棒状，间距大约3一4μm而畴宽 仅有0.92μm,因此在热退磁状态下不可能所有畴壁都座落在带状组织和晶界上，必然有一 部分仍在原胞壁上，这就形成畴壁座落在具有不同钉扎能力的相上，因此在磁化时表现出非 均匀钉扎的特点。 至于少数具有网状微观结构的晶粒对磁性的影响还不清楚。 结 论 1.Sm(CoCuFeZr),·4合金在高Hc状态起始磁化曲线表现为非典型钉扎特点。 2.高Hc合金与低Hc合金比较热退磁状态畴细化，形状混乱，磁化状态下畴壁钉扎位 置，发生变化，说明强钉扎中心改变。 3.高Hc状态下微观组织与低Hc状态相比增加了片状相、带状组织和晶界析出相。 4, 带状组织和晶界析出比胞壁和更强的钉扎作用。 本文电黛工作承蒙清华大学李阳光老师、北京钢铁学院李万通老师指导和帮助。论文分 析得到北京大学钟文定老师和钢院周寿增老师多方指导，在此表示感谢。参加本工作的还有 精密合金教研室的呼琴和肖安等同志。 33
者说是胞壁破坏 ， 这种解释 与它的结构和 胞壁结构一致这一事实相吻合 。 但这种解释 也遇 到 困难 ， 一 方面 是 “ ” 相不 穿过 它 ， 而图 、 、 看 到 的 “ ” 相 穿过 胞壁 ， 另一 方面 如 果带状组织 是胞壁择优长大或 说 胞壁破坏而形 成 ， 那 么 ， 晶界析 出 一 相是如何形 成的还找 不 到 合适 的解释 。 尽管微 区分析 没得到令人满意 的 结果 ， 可 以 推断带 状组织和 晶界析 出相是在成 份 重新 分布过 程 中产生 的富 的 低 畴壁 能 区 ， 与此 同时 由于 “ ” 相 的 出现 使原富 的 胞 壁 中 贫化 ， 从而 使 胞壁 的 钉 扎能力 ， 降到亚于 晶界析 出相和 带 状组织 的地位 ， 这可 以 由 图 的 说 明 。 作 为带 状组织来说 ， 从三 维空 间看可 能 是棒状 ， 间距大约 一 林 而 畴宽 仅 有 件 ， 因此在 热 退磁状 态 下 不可 能所 有畴壁都座 落在 带状组织和 晶界 上 ， 必 然 有一 部 分仍 在原 咆壁 上 ， 这 就 衫成畴壁 座落在具 有 不 同钉 扎能 力 的相 上 ， 因此在磁 化时表现 出非 均 匀 钉扎 的 特点 。 至 于 少数 具 有 网状 微 观 结构 的 晶 粒 对磁 性 的影 响 还 不 清楚 。 结 论 ‘ 合 金在高 。 状态 起始磁 化 曲线 表现为非典型 钉 扎特点 。 高 。 合金 与低 。 合 金 比 较热退磁状 态畴 细 化 ， 形状 混 乱 ， 磁 化状态下畴壁钉 扎位 置 ， 发生 变 化 ， 说 明 强 钉 扎 中心改 变 。 高 。 状 态下 微 观组 识 与低 。 状 态 相 比 增 加 了片状 相 、 带状 组 织和 晶界 析 出相 。 带状 组织 和 晶界 析 出比 胞壁 和 更强 的 钉 扎作用 。 本文 电镜工 作承蒙清华 大学李阳光老师 、 北京钢 铁学院李万通 老师 指导和 帮助 。 论文 分 析得到北京大 学钟文 定 老师 和 钢 院周 寿增老师 多方 指导 ， 在 此 表示 感谢 。 参加 本工 作 的还 有 精密 合 金 教研室 的 呼 琴和 肖安等 同志
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今 考 文 献 〔 〕 ， 卜 〔 〔 〕 ， 工 〔 〕 ， ， 、 〔 硕 ， 牙 〔 〕 ， 砚 一 〔 〕 小 一 一 〔 〕 玉 乒 硕 一 〔 〕 砚 梦 〕 张 正 义 ， 肖耀福 等 ， 金 属材料研究 第九卷 第一期 〔 〕 ， 〔 〕 ， ， 一 ， ‘ ， ’ 德 爪 以 ， ‘ 乓一 亡 ℃ ， ， ， ℃ ， ’ ”
