银川能源学院（银川大学）：《大学物理》课程教学资源（物理学PPT课件讲稿，大专）第四章 静电场（静电场的环路定理、电势及其计算）

银川川大学栽学镖件 物理学电子教案 静电场的环路定理、电势及其计算 1、静电场的环路定理 2、电势，电势能 3、电势的计算

物理学电子教案 银川大学教学课件 静电场的环路定理、电势及其计算 1、静电场的环路定理 2、电势，电势能 3、电势的计算

复习 ·电荷的量子化 电荷守恒定律 库仑定律 静电场的概念 电场强度 ·电场强度叠加原理 电场强度的计算

复 习 • 电荷的量子化 • 电荷守恒定律 • 库仑定律 • 静电场的概念 • 电场强度 • 电场强度叠加原理 • 电场强度的计算

4-3 静电场的环路定理 静电场力所作的功 1、点电荷电场 点电荷q固定于原点0，试验电荷qo 在g的电场中由A点沿任意路径ACB 到达B点，取微元dl,电场力对qo的 元功为 dA=F.di=qE·dd E- 1 在点电荷的非匀强 4π6r2 电场中，电场力对 试验电荷所作的功 dA= 1_99or0.di= 1 qdo dr 4π6r1 4π62 与其移动时起始位 置与终了位置有关， 与其所经历的路径 A= 99o 4π ·dr= 4L60 无关

一、静电场力所作的功 4-3 静电场的环路定理 点电荷q固定于原点O，试验电荷q0 在q的电场中由A点沿任意路径ACB 到达B点，取微元dl，电场力对q0的 元功为 B r  B A r  A 1、点电荷电场 q C r  r  dr dl  0 r  E  dA F dl q E dl     =  =  0 0 2 4 0 1 r r q E     = dr r qq r dl r qq dA 2 0 0 0 2 0 0 4 1 4 1     =  =   ) 1 1 ( 4 4 0 0 2 0 0 A B r r r r qq dr r qq A B A =  = −      在点电荷的非匀强 电场中，电场力对 试验电荷所作的功 与其移动时起始位 置与终了位置有关， 与其所经历的路径 无关

2、任意带电体电场 任意带电体都可以看成由许多点电荷组成的点电荷系，根据 叠加原理可知，点电荷系的场强为各点电荷场强的叠加 E=E+E2+… 任意点电荷系的电场力所作的功为 A=9o∫Ei=9o∫E·i+9∫E,l+… 每一项均与路径无关，故它们的代数和也必然与路径无关。 3、结论 在真空中，一试验电荷在静电场中移动时，静电场力对它 所作的功，仅与试验电荷的电量、起始与终了位置有关， 而与试验电荷所经过的路径无关。 静电场力也是保守力，静电场是保守场

2、任意带电体电场 任意带电体都可以看成由许多点电荷组成的点电荷系，根据 叠加原理可知，点电荷系的场强为各点电荷场强的叠加     E = E1 + E2 + 任意点电荷系的电场力所作的功为    =  =  +  + l l l A q E dl q E dl q E dl        0 0 1 0 2 每一项均与路径无关，故它们的代数和也必然与路径无关。 3、结论 在真空中，一试验电荷在静电场中移动时，静电场力对它 所作的功，仅与试验电荷的电量、起始与终了位置有关， 而与试验电荷所经过的路径无关。 静电场力也是保守力，静电场是保守场

二、静电场的环路定理 在静电场中，将试验电荷沿闭合路 径移到一周时，电场力所作的功为 A-ja.E-d-a.jE-dl A=go∫E.di+g6∫Edn 电场力作 ABC CDA 功 ∫E.dl=-∫Edn 与路径无 CDA ADC 关 9∫Edl=∫Edi 定义：电场强度沿任意闭合路径 ADO ABC 的线积分叫电场强度的环流。 A=qoE.dl=0 fE·dl=0 静电场环路定理：在静电场中， 电场强度的环流为零

二、静电场的环路定理 在静电场中，将试验电荷沿闭合路 径移到一周时，电场力所作的功为     l l A q E dl q E dl     ＝ 0 ＝ 0 A B C D    +  ABC CDA A q E dl q E dl     ＝ 0 0    = −  CDA ADC E dl E dl        =  ADC ABC q E dl q E dl     0 0 ＝ 0 ＝0  A q E  dl   ＝0  E dl   电场力作 功 与路径无 关 定义：电场强度沿任意闭合路径 的线积分叫电场强度的环流。 静电场环路定理：在静电场中， 电场强度的环流为零

三、电势能 电荷在电场的一定位置上，具 有一定的能量，叫做电势能。 静电场力对电荷所作的功等于电 势能增量的负值。 A,6=g6E.di=-(W。-Wa)=W。-W g心Ea=w。-w 电势能的参考点选择也是任意的，若W,=0,则电场中a 点的电势能为： 参考点 W。=qoJa E.dl 结论：试验电荷g在电场中点a的电 势能，在取值上等于把它从点a移 Wp=.di 到到零电势能处的电场力所作的功

三、电势能 电荷在电场的一定位置上，具 有一定的能量，叫做电势能。 a b 静电场力对电荷所作的功等于电 势能增量的负值。 b a a b b a Aab =  q0 Edl = −(W −W ) =W −W   a b b a q  Edl =W −W   0 电势能的参考点选择也是任意的，若Wb=0，则电场中a 点的电势能为：  =  参考点 a a W q E dl   0 结论：试验电荷q0在电场中点a的电 势能，在取值上等于把它从点a移  到到零电势能处的电场力所作的功。  =  p p W q E dl   0

4-4电势 电势 1、电势 比值W/g与q无关，只决定于电场的性质及场点的位 置，所以这个比值是反映电场本身性质的物理量，可以 称之为电势 静电场中带电体所具有的电势能与该带电体的电 量的比值定义为电势 参考点 V。=W,1g=JD E.dl 当电荷分布在有限空 •电场中某点的电势在数值上等于放 间时，无限远处的电 在该点的单位正电荷的电势能 势能和电势为零 •电场中某点的电势在数值上等于把 =E.di 单位正电荷从该点移到势能为零的 p 点时，电场力所作的功

4－4 电 势 一、电势 1、电势 比值 Wp / q0与q0无关，只决定于电场的性质及场点的位 置，所以这个比值是反映电场本身性质的物理量，可以 称之为电势 静电场中带电体所具有的电势能与该带电体的电 量的比值定义为电势。  = =  参考点 p p p V W q E dl   0 / 当电荷分布在有限空 间时，无限远处的电 势能和电势为零   =  p p V E dl   •电场中某点的电势在数值上等于放 在该点的单位正电荷的电势能 •电场中某点的电势在数值上等于把 单位正电荷从该点移到势能为零的 点时，电场力所作的功

2、说明： •电势是标量，有正有负； 电势的单位：伏特1V=1JC1; •电势具有相对意义，它决定于电势零点的选择。在理论 计算中，通常选择无穷远处的电势为零； •在实际工作中，通常选择地面的电势为零。 但是对于“无限大”或“无限长”的带电体，只能在 有限的范围内选取某点为电势的零点。 3、电势差 在静电场中，任意两点A和点B之间的电 势之差，称为电势差，也叫电压。 Us='4-V。=∫E·l 静电场中任意两点A、B之间的电势差，在数值上等于 把单位正电荷从点A移到点B时，静电场力所作的功。 W=qo∫E·dl=qUAB=q(VA-Vs)

2、说明： •电势是标量，有正有负； •电势的单位：伏特1V=1J.C-1； •电势具有相对意义，它决定于电势零点的选择。在理论 计算中，通常选择无穷远处的电势为零； •在实际工作中，通常选择地面的电势为零。 •但是对于“无限大”或“无限长”的带电体，只能在 有限的范围内选取某点为电势的零点。 3、电势差 在静电场中，任意两点A和点B之间的电 势之差，称为电势差，也叫电压。  = − =  AB AB A B U V V E dl   静电场中任意两点A、B之间的电势差，在数值上等于 把单位正电荷从点A移到点B时，静电场力所作的功。 ( ) AB A B B A W = q E  dl = q U = q V −V 0  0 0  

二、点电荷电场的电势 正电荷的电势为正，离电 v-jEa-了 荷越远，电势越低； 4元61 负电荷的电势为负，离电 荷越远，电势越高。 三、电势叠加原理 2 连续分布电荷电场的电势 1、点电荷系电场的电势 电场由几个点电 荷q1,42,n E=∑E 产生 v=∫Ei=∫∑E,dl =∑JE·i=∑ dq 点电荷系所激发的电场中 dy- dq_ 某点的电势，等于各点电 4元8' 荷单独存在时在该点的电 Adl 势的代数和。这个结论叫 线分布1 做静电场的电势叠加原理

三、电势叠加原理 1、点电荷系电场的电势 电场由几个点电 荷q1，q2，…，qn 产生 E = Ei        =  =  i i i E dl V V E dl E dl ＝ ＝       点电荷系所激发的电场中 某点的电势，等于各点电 荷单独存在时在该点的电 势的代数和。这个结论叫 做静电场的电势叠加原理。 2、连续分布电荷电场的电势 r dq dV 4 0 =  = r dq V 4 0 线分布  = l r dl V 4 0  二、点电荷电场的电势 r q dr r q V E dl r r 0 2 4 0 4  =  = =       正电荷的电势为正，离电 荷越远，电势越低； 负电荷的电势为负，离电 荷越远，电势越高。 q r  P dq

3、电势的计算 步骤： 计算电势的方法有两种： ()先算场强 利用电势的定义式 (2)选择合适的路径L 3)积分（计算） 要注意参考点的选择，只有电荷分布在有限的空间时， 才能选无穷远点的电势为零； 积分路径上的电场强度的函数形式要求己知或可求。 步骤 利用电势的叠加原理 (1)把带电体→分为无限多dq V= dq (2)由dq→dp 3)由d0→φ=∫d0 要求电荷的分布区域是已知的； 当电荷分布在有限的区域内，可以选择无穷远点作为 电势的零点的；而当激发电场的电荷分布延伸到无穷远 时，只能根据具体问题的性质，在场中选择某点为电势 的零点

3、电势的计算 计算电势的方法有两种： •利用电势的定义式 B AB VA = E  dl +V    要注意参考点的选择，只有电荷分布在有限的空间时， 才能选无穷远点的电势为零； 积分路径上的电场强度的函数形式要求已知或可求。 •利用电势的叠加原理  = r dq V 4 0 要求电荷的分布区域是已知的； 当电荷分布在有限的区域内，可以选择无穷远点作为 电势的零点的；而当激发电场的电荷分布延伸到无穷远 时，只能根据具体问题的性质，在场中选择某点为电势 的零点。 步骤： (1)先算场强 (2)选择合适的路径L (3) 积分(计算) 步骤 (1)把带电体→分为无限多dq (2)由dq → d  (3)由d  →  =  d 