西安电子科技大学：《电磁场与电磁波》课程电子教案（PPT课件讲稿）第6章 平面电磁波

第6章平面电磁波 黄丘林 电子工程学院 西安电子科技大学

第6章 平面电磁波 黄丘林 电子工程学院 西安电子科技大学 1

本章提纲 。1理想介质中的均匀平面波 。2平面波的极化 。3有耗媒质中的均匀平面波 。4均匀平面波对平面分界面的垂直入射 。5均匀平面波对理想导体表面的斜入射 。6均匀平面波对理想介质表面的斜入射 2

本章提纲  1 理想介质中的均匀平面波  2 平面波的极化  3 有耗媒质中的均匀平面波  4 均匀平面波对平面分界面的垂直入射  5 均匀平面波对理想导体表面的斜入射  6 均匀平面波对理想介质表面的斜入射 2

1理想介质中的均匀平面波 交变电磁场具有波动性，电场和磁场（龙，庄）都满 足波动方程，其解是以波动的形式在空间传播的， 即电磁波。 ·平面波：波阵面是平面的波叫平面波。 均匀平面波：波阵面上各点电场E和磁场丑都分别 相等的平面波叫均匀平面波。 均匀平面波是一种理想模型，但实际中某些电磁波 可作为均匀平面波处理。如：偶极子天线的远区辐 射场是球面波，但当球面半径足够大，而研究其一 个局部时，可近似认为是均匀平面波。 3

1 理想介质中的均匀平面波  交变电磁场具有波动性，电场和磁场（ ， ）都满 足波动方程，其解是以波动的形式在空间传播的， 即电磁波。  平面波：波阵面是平面的波叫平面波。  均匀平面波：波阵面上各点电场 和磁场 都分别 相等的平面波叫均匀平面波。  均匀平面波是一种理想模型，但实际中某些电磁波 可作为均匀平面波处理。如：偶极子天线的远区辐 射场是球面波，但当球面半径足够大，而研究其一 个局部时，可近似认为是均匀平面波。 E H E H 3

1理想介质中的均匀平面波 。均匀平面波方程 在均匀、线性、各向同性的理想介质中的无源区域， 复数形式的麦克斯韦方程组为： V×H=j08E V×E=-j0uH V.i=0 V.E=0 若均匀平面波是沿之轴方向传播的，测等相位面为2C 的平面，由均匀平面波的定义，E、i与x、y无关，即： =0 8x

1 理想介质中的均匀平面波 均匀平面波方程 在均匀、线性、各向同性的理想介质中的无源区域， 复数形式的麦克斯韦方程组为： 若均匀平面波是沿z轴方向传播的，则等相位面为z=C 的平面，由均匀平面波的定义， 、 与x、y无关，即： 0 0 H j E E j H H E      =   = −    =   = E H 0 x y   = =   4

1理想介质中的均匀平面波 则： ax a, VxH= 00 H. H H a,+是马，=aa8a+ae） 0z .E=- 1 OH, 1( Hs E.=0 jos 0z jos 0z 5

1 理想介质中的均匀平面波 则： ∴ 0 0 x y z x y z a a a H z H H H    =  ( ) y x x y x x y y z z H H a a j a E a E a E z z    = − + = + +   1 y x H E j z   = −  1 x y H E j z   = −  0 E z = 5

1理想介质中的均匀平面波 同理，由：V×E=-j0uH 得： 1 E H.=0 (*) jou oz jou dz 可见：理想介质中的均匀平面波是横电磁波或TEM 波，将坐标系旋转使x轴与彦方向一致，则电场只有 x分量，则： E=Eax 由(*)，i只有y分量 1 OBsd, 6 jou oz

1 理想介质中的均匀平面波 同理，由： 得：  可见：理想介质中的均匀平面波是横电磁波或TEM 波，将坐标系旋转使x轴与 方向一致，则电场只有 x分量，则： 由（*）， 只有y分量：   = − E j H   1 y x E H j z    = −  1 x y E H j z    = −  0 H z = （*） E E E a = x x H 1 x y E H a j z    = −  6

1理想介质中的均匀平面波 ·此时，均匀平面波只有配，、H,二分量。 E=- 整w恶】 jos oz 1a2E. 02u60z2 Es+kE,=0 dz2 其解为： E,=Aeik:+Beik= 7

1 理想介质中的均匀平面波  此时，均匀平面波只有 、 二分量。 ∴ 其解为： E x H y 1 1 1 y x x H E E j z j z j z         = − = − −       2 2 2 1 E x   z  = −  2 2 2 0 x x d E k E d z + =jk z jk z E Ae B e x − = + 7

1理想介质中的均匀平面波 o 第一项代表沿+z方向传播的波，第二项代表沿-2方 向传播的波。 ·以+z方向传播的波为例讨论： E.Ae-ik= 则： E.= E 04 Es 7= 媒质的波阻抗（单位Ω） H 真空中：7=120π≈3772 8

1 理想介质中的均匀平面波  第一项代表沿+z方向传播的波，第二项代表沿-z方 向传播的波。  以+z方向传播的波为例讨论： 则： 真空中： jk z E Ae x − = ( ) 1 jk z x y x k E H A jk e E j    − = − − = = x y E H    = = ——媒质的波阻抗（单位Ω） 0   =   120 377 8

1理想介质中的均匀平面波 E=aEx H=a,H,=a×a a×E 7 7 龙.i=0 .∴均匀平面波的电场、磁场相互垂直，且垂直于传播 方向 实数 故，龙和庄同相 9

1 理想介质中的均匀平面波 ∴ 均匀平面波的电场、磁场相互垂直，且垂直于传播 方向 ∵ ——实数 故 ， 和 同相 E a E = x x x 1 y y z x z E H a H a a a E   = =  =  E H = 0 x y E H = E H 9

1理想介质中的均匀平面波 。解的讨论 E.Ae-ik= ·瞬时值：Ex=Em cos(ot-kz+) ·固定位置2：z=CE,=E coS(ot-kC+g) Ex=0 z=20 %6-k20 ·可见，在此点处，场的大小随时间作正弦振动，相位随 时间连续超前。 10

解的讨论  瞬时值：  固定位置z：  可见，在此点处，场的大小随时间作正弦振动，相位随 时间连续超前。 1 理想介质中的均匀平面波 jk z E Ae x − = E E t k z x xm = − + cos( 0 ) 0 z C= E E t kC x xm = − + cos(  0 0 ) 10