名词解释 1、安培环路定律 (1)真空中的安培环路定律 在真空的磁场中，沿任意回路取B的线积分，其值等于真空的磁导率乘以穿过该回路所 限定面积上的电流的代数和。即： B:d=24 (2)一般形式的安培环路定律 在任意磁场中，磁场强度月沿任一闭合路径的线积分等于穿过该回路所包围面积的自由 电流（不包括磁化电流）的代数和。即： fHd=∑ 2、边值问题 (1)静电场的边值问题 静电场边值问题就是在给定第一类、第二类或第三类边界条件下，求电位函数P的泊 松方程(7p=一p18)或拉普拉斯方程(70=0)定解的问题。 (2)恒定电场的边值问题 在恒定电场中，电位函数也满足拉普拉斯方程。很多恒定电场的问题，都可归结为在一 定条件下求拉普拉斯方程(7=0)的解答，称之为恒定电场的边值问愿。 (3)恒定磁场的边值问题 1)磁矢位的边值问题 磁矢位在媒质分界面上满足的衔接条件和它所满足的微分方程以及场域上给定的边界 条件一起构成了描述恒定磁场的边值问题。 对于平行平面磁场，分界面上的衔接条件是： [A=A2 1M_1叫=K 磁矢位A所满足的微分方程： 72A=-J 2)磁位的边值问题 在均匀媒质中，磁位也满足拉普拉斯方程。磁位拉普拉斯方程和磁位在媒质分界面上满 足的衔接条件以及场域上边界条件一起构成了用磁位描述恒定磁场的边值问题。 磁位满足的拉普拉斯方程： 72=0
名词解释 1、安培环路定律 （1）真空中的安培环路定律 在真空的磁场中，沿任意回路取 B 的线积分，其值等于真空的磁导率乘以穿过该回路所 限定面积上的电流的代数和。即： （2）一般形式的安培环路定律 在任意磁场中，磁场强度 H 沿任一闭合路径的线积分等于穿过该回路所包围面积的自由 电流（不包括磁化电流）的代数和。即： 2、边值问题 （1）静电场的边值问题 静电场边值问题就是在给定第一类、第二类或第三类边界条件下，求电位函数 的泊 松方程( )或拉普拉斯方程( )定解的问题。 （2）恒定电场的边值问题 在恒定电场中，电位函数也满足拉普拉斯方程。很多恒定电场的问题，都可归结为在一 定条件下求拉普拉斯方程( )的解答，称之为恒定电场的边值问题。 （3）恒定磁场的边值问题 1）磁矢位的边值问题 磁矢位在媒质分界面上满足的衔接条件和它所满足的微分方程以及场域上给定的边界 条件一起构成了描述恒定磁场的边值问题。 对于平行平面磁场，分界面上的衔接条件是： 磁矢位 A 所满足的微分方程： 2）磁位的边值问题 在均匀媒质中，磁位也满足拉普拉斯方程。磁位拉普拉斯方程和磁位在媒质分界面上满 足的衔接条件以及场域上边界条件一起构成了用磁位描述恒定磁场的边值问题。 磁位满足的拉普拉斯方程：
网州1=2 两种不同媒质分界面上的衔接条件： h av: 3、边界条件 (1)静电场边界条件 1)在场域的边界面S上给定边界条件的方式 第一类边界条件（狄里赫利条件，Dirichlet) 己知边界上导体的电位： p,=(s 第二类边界条件（聂以曼条件Neumann)) ap =(s) 已知边界上电位的法向导数（即电荷面密度或电力线）： 第三类边界条件 (p+ 已知边界上电位及电位法向导数的线性组合： 2)静电场分界面上的衔接条件 D,一D,=0和E:=E:称为静电场中分界面上的衔接条件。 前者表明，分界面两侧的电通量密度的法线分量不连续，其不连续量就等于分界面上的 自由电荷面密度：后者表明分界面两侧电场强度的切线分量连续。 3)电位函数表示的分界面上的衔接条件 前者表明，在电介质分界面上，电位是连续的：后者表明，一般情况下（口≠0），电位 的导数是不连续的。 (2)恒定电场分界面上的衔接条件 瓦。=E:和人=J:称为恒定电场中分界面上的衔接条件。前者表明，电场强度在 分界面上的切线分量是连续的：后者表明电流密度在分界面上的法线分量是连续的。 电位函数表示的分界面上的衔接条件： (3)恒定磁场分界面上的衔接条件
两种不同媒质分界面上的衔接条件： 3、边界条件 （1）静电场边界条件 1）在场域的边界面 S 上给定边界条件的方式 第一类边界条件(狄里赫利条件，Dirichlet) 已知边界上导体的电位： 第二类边界条件（聂以曼条件 Neumann) 已知边界上电位的法向导数(即电荷面密度或电力线)： 第三类边界条件 已知边界上电位及电位法向导数的线性组合： 2）静电场分界面上的衔接条件 和 称为静电场中分界面上的衔接条件。 前者表明，分界面两侧的电通量密度的法线分量不连续，其不连续量就等于分界面上的 自由电荷面密度；后者表明分界面两侧电场强度的切线分量连续。 3）电位函数表示的分界面上的衔接条件 和 前者表明，在电介质分界面上，电位是连续的；后者表明，一般情况下 ,电位 的导数是不连续的。 （2）恒定电场分界面上的衔接条件 和 称为恒定电场中分界面上的衔接条件。前者表明，电场强度在 分界面上的切线分量是连续的；后者表明电流密度在分界面上的法线分量是连续的。 电位函数表示的分界面上的衔接条件： （3）恒定磁场分界面上的衔接条件
瓦。=品：和片。一H,=K称为恒定磁场分界面上的衔接条件。前者表明，磁感应强度 在分界面上的法线分量是连续的：后者表明磁场强度在分界面上的切线分量不连续。 4、单奥一萨伐尔定律 毕奥一萨伐尔定律给出了一段电流元1与它所激发的磁感强度dB之间的大小关系： dB=t ldid sin(d,r） 考虑到电流元1、位矢r和磁场dB三者的方向，电流元的磁场可写成矢量形式： B=色Mx 43 电流元1、位矢r和磁场B三个矢量的方向之间服从右手螺旋法则，由此可确定电 流元磁场dB的方向。 5、标量磁位 在传导电流为零的区城内，假没H=一70。，则式中？称为标量磁位。 2A=- A=0 1四=0 up on ds =A+ 6、部分电容 在(+1)个导体构成的静电独立系统中，以0号导体为参考点，则该导体与其它各导 体间的电压和电荷的关系可表示为： 91=C0U0+C12+.+CUik+.+C.Ui: 4k=CUa+C2Ua+.+CoJ知+.+CU g=CU1+C2U+.+CU+.+Co 写成矩阵形式，有a]=C]叫，其中，系数矩阵C称为部分电容。C,G,··。 C,···,C称为自有部分电容：C,Ca,···,C,···称为互有部分电容。 7、部分电导 在(+1)个电极组成的多电极系统中，任意两个电极之间的电流和电压关系可表示为：
和 称为恒定磁场分界面上的衔接条件。前者表明，磁感应强度 在分界面上的法线分量是连续的；后者表明磁场强度在分界面上的切线分量不连续。 4、毕奥－萨伐尔定律 毕奥－萨伐尔定律给出了一段电流元 Idl 与它所激发的磁感强度 dB 之间的大小关系： 考虑到电流元 Idl、位矢 r 和磁场 dB 三者的方向，电流元的磁场可写成矢量形式： 电流元 Idl、位矢 r 和磁场 dB 三个矢量的方向之间服从右手螺旋法则，由此可确定电 流元磁场 dB 的方向。 5、标量磁位 在传导电流为零的区域内，假设 ，则式中 称为标量磁位。 6、部分电容 在（n+1）个导体构成的静电独立系统中，以 0 号导体为参考点，则该导体与其它各导 体间的电压和电荷的关系可表示为： 写成矩阵形式，有 ，其中，系数矩阵 C 称为部分电容。C10，C20，···， Ck0，···，Cn0 称为自有部分电容；C12，C23，···，Ckn，···称为互有部分电容。 7、部分电导 在（n+1）个电极组成的多电极系统中，任意两个电极之间的电流和电压关系可表示为：
41=CoUo+GUa+.+CkUs+.+CUn 1&=GuUa+GUa+.+GoUo+.+GaU 1,=GU1+GaU2+.+G+.+C00 写成矩阵形式，有门=G],其中，系数矩阵G称为部分电导。G,G,·. Go,···,Gm称为自有部分电导：G,G,···,Ga,···称为互有部分电导。 8、波阻抗 波阻抗是入射波或反射波的电场强度和磁场强度的比值，它与媒质的物理参数有关，如 在自由空间中传播的电磁波的波阻抗，为： 9、波节（点） 电场（磁场）的零值点。 10、波腹（点） 电场（磁场）的最大值点。 11、波长 电磁波在一个周期内行进的距离称为波长。 12、波导 波导是用来引导电磁波在有限空间中传播，使波不至于扩散到漫无边际的空间中去的结 构的总称。 13、传导电流 在导电媒质（如导体、电解液）中，电荷的运动形成的电流称为传导电流。 14、传播常数 正弦稳态电磁波中，电场强度￡和磁场强度H所满足的复数形式波动方程为： -%，是-09-n。 dE. 式中，片=j加=0称为波传播常数。 15、驰豫过程 驰豫过程就是自由电荷在导体中的按指数规律随时间衰减的过程。 16、磁偶极子 磁偶极子是指一个面积S很小的任意形状的平面载流回路。 17、磁偶极矩
写成矩阵形式，有 ，其中，系数矩阵 G 称为部分电导。G10，G 20，···， G k0，···，G n0 称为自有部分电导；G 12，G 23，···，G kn，···称为互有部分电导。 8、波阻抗 波阻抗是入射波或反射波的电场强度和磁场强度的比值，它与媒质的物理参数有关，如 在自由空间中传播的电磁波的波阻抗，为： 9、波节（点） 电场（磁场）的零值点。 10、波腹（点） 电场（磁场）的最大值点。 11、波长 电磁波在一个周期内行进的距离称为波长。 12、波导 波导是用来引导电磁波在有限空间中传播，使波不至于扩散到漫无边际的空间中去的结 构的总称。 13、传导电流 在导电媒质（如导体、电解液）中，电荷的运动形成的电流称为传导电流。 14、传播常数 正弦稳态电磁波中，电场强度 E 和磁场强度 H 所满足的复数形式波动方程为： 。 式中， 称为波传播常数。 15、驰豫过程 驰豫过程就是自由电荷在导体中的按指数规律随时间衰减的过程。 16、磁偶极子 磁偶极子是指一个面积 dS 很小的任意形状的平面载流回路。 17、磁偶极矩
定义m=IS为磁偶极矩。其单位为A·m(安·米)。 18、磁化强度 媒质中每单位体积内所有分子磁矩的矢量和，即 M=巴。A7,其单位为N(安 /米) 19、磁化 在外磁场作用下，磁偶极子发生旋转，转矩为T×B,旋转方向使磁偶极矩方向与外 磁场方向一致，对外呈现磁性，称为磁化现象。 20、微导率 对于各向同性的线性媒质，其磁感应强度和磁场强度的关系为：B=,其中的“称 为媒质的磁导率。在SI中，其单位是H/m(亨/米)。 21、磁场能量 磁场中储存的能量称为磁场能量。在SI中，其单位为J(焦)。对于个回路组成的 系统，磁场能量表达式为： 22、磁场力 载流导体或运动电荷在磁场中所受的力称为磁场力或电磁力。 23、磁场强度 B.M=H 令 则H称为磁场强度。在SI中，它的单位是A/m(安/米)。 24、磁感应强度 磁感强度B(简称B矢量)是表述磁场中各点磁场强弱和方向的物理量，又称磁通密度。 其表达式为： 在SI中，其单位是T(特斯拉)。 25、磁通 在磁场中，穿过任一面积S的B的通量，称为磁通少 Φm=JB.ds 在S1中，其单位是（韦〔伯）) 26、磁屏蔽 主要利用高磁导率材料具有低磁阻的特性，将其制成有一定厚度的外壳，起到磁分路作 用，使壳内设备少受磁干扰，达到磁屏蔽。 27、磁通连续原理
定义 m = IS 为磁偶极矩。其单位为 A·m 2（安·米 2）。 18、磁化强度 媒质中每单位体积内所有分子磁矩的矢量和，即 ，其单位为 A/m（安 /米） 19、磁化 在外磁场作用下，磁偶极子发生旋转，转矩为 T=m×B ，旋转方向使磁偶极矩方向与外 磁场方向一致，对外呈现磁性，称为磁化现象。 20、磁导率 对于各向同性的线性媒质，其磁感应强度和磁场强度的关系为： ，其中的 称 为媒质的磁导率。在 SI 中，其单位是 H/m（亨/米）。 21、磁场能量 磁场中储存的能量称为磁场能量。在 SI 中，其单位为 J（焦）。对于 n 个回路组成的 系统，磁场能量表达式为： 。 22、磁场力 载流导体或运动电荷在磁场中所受的力称为磁场力或电磁力。 23、磁场强度 令 ，则 H 称为磁场强度。在 SI 中，它的单位是 A/m（安/米）。 24、磁感应强度 磁感强度 B（简称 B 矢量）是表述磁场中各点磁场强弱和方向的物理量，又称磁通密度。 其表达式为： 在 SI 中，其单位是 T（特斯拉）。 25、磁通 在磁场中,穿过任一面积 S 的 B 的通量，称为磁通 。 在 SI 中，其单位是 Wb（韦〔伯〕） 26、磁屏蔽 主要利用高磁导率材料具有低磁阻的特性，将其制成有一定厚度的外壳，起到磁分路作 用，使壳内设备少受磁干扰，达到磁屏蔽。 27、磁通连续原理
磁感应线是闭合的，既无始端又无终端。因此也没有供B线发出或终止的源或沟。这样， 对于任意闭合面，都有，BdS= 。该式表示的磁场性质称为磁通连续性原理的积分形 式。而利用高斯散度定理有，手BS=了B沙=0 从而可得7.B=0,此式则是 磁通连续性原理的微分形式。 28、磁准静态场 D 时变电磁场中，当位移电流密度远小于传导电流密度（即可忽略让）时，称为磁准静 态场，记作MQS。 29、电容 通常，一个电容器是由两个带等量异号电荷的导体组成。它的电容C定义为此电荷与两 导体间电压V之比，即： -号.单位是e 30、电感 电感有自感和互感之分。 (1)在各向同性的线性媒质中，如果磁场由某一电流回路产生，则与回路交链的磁链和电 流正比关系，即：Ψ红=1。其中L称为自感系数，简称自感。在SI中，其单位是H(亭) (2)在线性媒质中，由回路1的电流五所产生而与回路2交链的磁链21和1成正比，即： 21=M3山：同理，由回路2的电流5所产生而与回路1交链的磁链和石成正比.即： =M4。其中，M:和k分别称为回路2对回路1的互感和回路1对回路2的互感， 且M:=M。在SI中，互感的单位是H(亨)。 31、电偶极子 两个点电荷十q和一q相距为d任一点P至两点电荷连线中心处距离为，当>》d时， 这一对等量异号的电荷称为电偶极子。 32、电导 经导电媒质的电流与导电媒质两嘴电压之比，即0元，其苹位为5《店 33、电场强度E E(x.y,2)=lim F(x,2 等于单位正电荷所受的电场力F 9:,其单位是V/m(伏/米) 34、电位函数
磁感应线是闭合的，既无始端又无终端。因此也没有供 B 线发出或终止的源或沟。这样， 对于任意闭合面，都有： 。该式表示的磁场性质称为磁通连续性原理的积分形 式。而利用高斯散度定理有： ，从而可得 ，此式则是 磁通连续性原理的微分形式。 28、磁准静态场 时变电磁场中，当位移电流密度远小于传导电流密度（即可忽略 ）时，称为磁准静 态场，记作 MQS。 29、电容 通常，一个电容器是由两个带等量异号电荷的导体组成。它的电容 C 定义为此电荷与两 导体间电压 U 之比，即： 。其单位是 F（法）。 30、电感 电感有自感和互感之分。 （1）在各向同性的线性媒质中，如果磁场由某一电流回路产生，则与回路交链的磁链和电 流正比关系，即： 。其中 L 称为自感系数，简称自感。在 SI 中，其单位是 H（亨）。 （2）在线性媒质中，由回路 1 的电流 I1 所产生而与回路 2 交链的磁链 和 I1 成正比，即： ；同理，由回路 2 的电流 I2 所产生而与回路 1 交链的磁链 和 I2 成正比，即： 。其中，M12 和 M21 分别称为回路 2 对回路 1 的互感和回路 1 对回路 2 的互感， 且 M12＝M21。在 SI 中，互感的单位是 H（亨）。 31、电偶极子 两个点电荷＋q 和－q 相距为 d，任一点 P 至两点电荷连线中心处距离为 r。当 r>>d 时， 这一对等量异号的电荷称为电偶极子。 32、电导 流经导电媒质的电流与导电媒质两端电压之比，即 ，其单位为 S（西） 33、电场强度 E 等于单位正电荷所受的电场力 F。 ，其单位是 V/m（伏/米） 34、电位函数
静电场的电场强度B可以用一个标量函数P的梯度表示，即定义E=一V和，这个标量 函数？称为静电场的标量电位函数。 35、电位 电位函数”在空间某一点的值，称为该点的电位。在SI中，其单位为V(伏)。 36、电力线 在描述静电场的图形中，电场强度线简称￡线，也称电力线。电力线的微分方程为： E×dl=0 37、电压 两点之间的电位差即为该两点之间的电压。 38、等位面 静电场中，将电位相等的点连接起来形成的曲面，称为等位面。它的方程为： (xy,2)=C 39、等位线 等位面和空间中某一平面相交而得的截迹。 40、电位移D 在静电场中定义D=·E+P,则称为D电通量密度，也称电位移，其单位是C (库/米。 41、电极化强度P 电介质极化后形成的每单位体积内的电偶极矩，单位是C/(库/米？)。其数学表达式 ∑P 为： 卫=i 42、电极化率艺 在各向同性的线性电介质中，电极化强度与电场强度成正比，即：P=E,乙则 称为电极化率。 43、电轴法 用置于电轴上的等效线电荷，来代替圆柱导体面上分布电荷，从而求得电场的方法，称为 电轴法。 44、电场能量 电场中所储存的能量，其单位为J(焦)。用场源表示静电长能量为： 用场量表示的静电场能量为： w-p Eav 3
静电场的电场强度 E 可以用一个标量函数 的梯度表示，即定义 ，这个标量 函数 称为静电场的标量电位函数。 35、电位 电位函数 在空间某一点的值，称为该点的电位。在 SI 中，其单位为 V（伏）。 36、电力线 在描述静电场的图形中，电场强度线简称 E 线，也称电力线。电力线的微分方程为： 37、电压 两点之间的电位差即为该两点之间的电压。 38、等位面 静电场中，将电位相等的点连接起来形成的曲面，称为等位面。它的方程为： 39、等位线 等位面和空间中某一平面相交而得的截迹。 40、电位移 D 在静电场中定义 ，则称为 D 电通量密度，也称电位移，其单位是 C/m2 （库/米 2）。 41、电极化强度 P 电介质极化后形成的每单位体积内的电偶极矩，单位是 C/m2（库/米 2）。其数学表达式 为： 42、电极化率 在各向同性的线性电介质中，电极化强度与电场强度成正比，即： ， 则 称为电极化率。 43、电轴法 用置于电轴上的等效线电荷,来代替圆柱导体面上分布电荷,从而求得电场的方法,称为 电轴法。 44、电场能量 电场中所储存的能量，其单位为 J（焦）。用场源表示静电长能量为： J； 用场量表示的静电场能量为：
45、电偶极矩 定义p=qd为电偶极子的电偶极矩。P的方向是由负电荷指向正电荷，单位为C·国 (库·米)。 46、电流密度 当按体密度P分布的电荷，以速度v作匀速运动时，形成电流密度矢量J,且表示为其 单位是A/m(安/米)。 47、电荷体密度 单位体积中的总电荷。其单位为C/m(库/米)。 48、电荷面密度 单位面积内的总电荷。其单位为C/m(库/米)。 49、电导率 物质传送电流的能力，是电阻率的倒数。其单位是S/m(西/米) 50、电磁感应定律 d攻w 闭合回路中的感应电动势E与穿过此回路的磁通鸟：随时间的变化率让成正比。其数 学形式是： dt 。这里规定感应电动势的参考方向与穿过该回路 磁通的参考方向符合右手螺旋关系 51、电磁场能量 时变电磁场中存在的能量 52、电磁力 载流导体或运动电荷在磁场中所受的力称为磁场力或电磁力。 53、达朗贝尔方程 A-匹 又。-s花。称为动态位满足的达朗贝尔方君 54、动态位 在时变电磁场中，矢量磁位A和标量磁位中都不仅是空间坐标的函数，同时又是时间的 函数，所以称为动态位函数，简称动态位。 55、电磁屏蔽 电磁屏蔽一是利用电磁波在金属表面产生涡流，从而抵消原来的磁场：二是利用电磁波 在金属表面产生反射损耗和透射波在金属内的传播过程中衰减产生吸收损耗，达到屏蔽的作 用
45、电偶极矩 定义 p＝qd 为电偶极子的电偶极矩。P 的方向是由负电荷指向正电荷，单位为 C·m （库·米）。 46、电流密度 当按体密度 分布的电荷，以速度v作匀速运动时，形成电流密度矢量J，且表示为 其 单位是 A/m2（安/米 2）。 47、电荷体密度 单位体积中的总电荷。其单位为 C/m3（库/米 3）。 48、电荷面密度 单位面积内的总电荷。其单位为 C/m2（库/米 2）。 49、电导率 物质传送电流的能力，是电阻率的倒数。其单位是 S/m（西/米） 50、电磁感应定律 闭合回路中的感应电动势 E 与穿过此回路的磁通 随时间的变化率 成正比。其数 学形式是： 。这里规定感应电动势的参考方向与穿过该回路 磁通的参考方向符合右手螺旋关系。 51、电磁场能量 时变电磁场中存在的能量。 52、电磁力 载流导体或运动电荷在磁场中所受的力称为磁场力或电磁力。 53、达朗贝尔方程 称为动态位满足的达朗贝尔方程。 54、动态位 在时变电磁场中，矢量磁位 A 和标量磁位φ都不仅是空间坐标的函数，同时又是时间的 函数，所以称为动态位函数，简称动态位。 55、电磁屏蔽 电磁屏蔽一是利用电磁波在金属表面产生涡流，从而抵消原来的磁场；二是利用电磁波 在金属表面产生反射损耗和透射波在金属内的传播过程中衰减产生吸收损耗，达到屏蔽的作 用
56、电准静态场 那 时变电磁场中，当感应电场远小于库仑电场（即可互略）时，称为电准静态场，记 作EQS。 57、叠加定理 (1)静电场叠加原理 电场中某一点的电场强度等于各个点电荷单独在该点产生的电场强度的矢量和。它的数 1兴-2 学表达式为： (2)磁场叠加原理 整个载流导线回路在空间中某点所激发的磁感强度B,就是这导线上所有电流元在该点 激发的磁感强度dB的叠加（矢量和），即： B=dB 积分号下的1表示对整个导线中的电流求积分。上式是一矢量积分，具体计算时要用 它在选定的坐标系中的分量式。 58、电磁波 变化电磁场在空间的传播称为电磁波。 59、电做辐射 电磁能量脱离源而单独存在于空间中，这种现象称为电磁辐射。 60、分离变量法 分离变量法是一种最经典的微分方程法，它适用于求解一类具有理想边界条件的典型边 值问题。它的解题步骤为：根据边界的几何形状和场的分布特征选定坐标系，写出对应的边 值问题（微分方程和边界条件）：分离变量，将一个偏微分方程，分离成几个常微分方程： 解常微分方程，并叠加各特解得到通解：利用给定的边界条件确定积分常数，最终得到电位 函数的解。 61、反射波 若在电磁波传播的路径上出现两种媒质的分界面，由于电磁参数发生突变，这时部分电 磁波将被反射回去，这部分波称为反射波。 62、反射系数 反射波电场与入射波电场的比值称为反射系数。 63、辐射电阻
56、电准静态场 时变电磁场中，当感应电场远小于库仑电场（即可互略 ）时，称为电准静态场，记 作 EQS。 57、叠加定理 （1) 静电场叠加原理 电场中某一点的电场强度等于各个点电荷单独在该点产生的电场强度的矢量和。它的数 学表达式为： （2) 磁场叠加原理 整个载流导线回路在空间中某点所激发的磁感强度 B，就是这导线上所有电流元在该点 激发的磁感强度 dB 的叠加（矢量和），即： 积分号下的 l 表示对整个导线中的电流求积分。上式是一矢量积分，具体计算时要用 它在选定的坐标系中的分量式。 58、电磁波 变化电磁场在空间的传播称为电磁波。 59、电磁辐射 电磁能量脱离源而单独存在于空间中，这种现象称为电磁辐射。 60、分离变量法 分离变量法是一种最经典的微分方程法，它适用于求解一类具有理想边界条件的典型边 值问题。它的解题步骤为：根据边界的几何形状和场的分布特征选定坐标系，写出对应的边 值问题（微分方程和边界条件）；分离变量，将一个偏微分方程，分离成几个常微分方程； 解常微分方程，并叠加各特解得到通解；利用给定的边界条件确定积分常数，最终得到电位 函数的解。 61、反射波 若在电磁波传播的路径上出现两种媒质的分界面，由于电磁参数发生突变，这时部分电 磁波将被反射回去，这部分波称为反射波。 62、反射系数 反射波电场与入射波电场的比值称为反射系数。 63、辐射电阻
,R=80子学，皮单无子衣g在 能流的能力。 64、各向同性 指媒质特性不随电场的方向改变。 65、高斯定律 (1)真空中静电场的高斯定律 在无限大真空静电场中的任意闭合曲面S上，电场强度B的面积分等于曲面内的总电 1 荷的9=，的气倍代是5限定的体积)，雨与曲面外电话无关。其数学表达式为： s号ar (2)一般形式的高斯定律 无论在真空中还是电介质中，任意闭合曲面S上电通量密度D的面积分，等于该曲面内 的总自由电荷，而与一切极化电荷及曲面外的自由电荷无关。其数学表达式为： -u (3)高斯定律的微分形式 7.D=P,它表明静电场中任一点上电通量密度的散度等于该点的自由电荷体密度 66、各向异性 指媒质特性随着电场的方向而改变 67、感应电动势 由电磁感应引起的电动势叫做感应电动势。 68、感应电场 由变化磁场产生的电场，称为感应电场。 69、恒定电场 电源外导体媒质中电流场 70、横电波 当传播方向上有磁场的分量而无电场分量时，此导行波称为横电波或TE波。 71、横磁波 当传播方向上有电场的分量而无磁场分量时，此导行波称为横磁波或TW波。 72、横电磁波 当传播方向上既无有磁场分量也无电场分量时，此导行波称为横电磁波或TEM波。 73、截止频率
令： ，则 Re 称为单元偶极子天线的辐射电阻，它表征了天线辐射电磁 能流的能力。 64、各向同性 指媒质特性不随电场的方向改变。 65、高斯定律 （1) 真空中静电场的高斯定律 在无限大真空静电场中的任意闭合曲面 S 上，电场强度 E 的面积分等于曲面内的总电 荷的 的 倍（V 是 S 限定的体积），而与曲面外电话无关。其数学表达式为： （2) 一般形式的高斯定律 无论在真空中还是电介质中，任意闭合曲面 S 上电通量密度 D 的面积分，等于该曲面内 的总自由电荷，而与一切极化电荷及曲面外的自由电荷无关。其数学表达式为： （3) 高斯定律的微分形式 ，它表明静电场中任一点上电通量密度的散度等于该点的自由电荷体密度 66、各向异性 指媒质特性随着电场的方向而改变。 67、感应电动势 由电磁感应引起的电动势叫做感应电动势。 68、感应电场 由变化磁场产生的电场，称为感应电场。 69、恒定电场 电源外导体媒质中电流场。 70、横电波 当传播方向上有磁场的分量而无电场分量时，此导行波称为横电波或 TE 波。 71、横磁波 当传播方向上有电场的分量而无磁场分量时，此导行波称为横磁波或 TM 波。 72、横电磁波 当传播方向上既无有磁场分量也无电场分量时，此导行波称为横电磁波或 TEM 波。 73、截止频率