第七章均匀传输线中的导行电磁波 导 辐射源发出的电磁波是向各个方向传播的，在远区将覆盖空间非常大的范围，这是一种非定向 的能量传输，若不经导向，接收机接收的效率将很低。工程上采用传输线来引导电磁波，以达到 高效率地把能量或信总定向地从一点传输到另一点的目的。 传输线的种类很多，本章将主要讨论用来传输TEM波的双导体传输线，常见的有平行板传输 线、平行双线、同轴电缆、带状线等，如图7一1所示。通过研究无损耗均匀传输线中丁M 波的性质，把电场、磁场和电压、电流直接联系起来，导出无损耗均匀传输线方程，由此分析电 磁波在两线传输线中的传播特性。本章还将讨论均匀传输线方程的解在正弦稳态下的行波性质。 对于传输线输出端接有不同负载的情况，分析电压行波、电流行波和入端阻抗沿线的分布规律 重点讨论无损耗线中的驻波及其特点。最后介绍有损耗传输线。 (回平行板传编线 )平行双线 一无损耗均匀传输线方程 若传输线的导体材料、横截面形状和尺寸、相对位置及周围介质沿线都无变化，称之为均匀传 输线。再者，如构成传输线的导体是理想导体，且线间介质是理想介质，称为无损耗均匀传输线。 对于无损耗均匀传输线周围的丁EM波来说，电压和电流应该满足的方程分别为 婴41网相名6智2 式中S为传输线每单位长度上的电容，二为传输线每单位长度上的电感。 方程（门一19）式和（门一20）式称为用积分量U和1表示的无损耗均匀传输线方程，又称为 电报方程。它们反映了沿线电压、电流的变化规律。说明由于沿线有感应电势的存在，导致两导 体间的电压随距离z而变化：由于沿线有位移电流存在，导致导线中的传导电流1随距离乙
第七章 均匀传输线中的导行电磁波 导 言 辐射源发出的电磁波是向各个方向传播的，在远区将覆盖空间非常大的范围，这是一种非定向 的能量传输，若不经导向，接收机接收的效率将很低。工程上采用传输线来引导电磁波，以达到 高效率地把能量或信息定向地从一点传输到另一点的目的。 传输线的种类很多，本章将主要讨论用来传输 TEM 波的双导体传输线，常见的有平行板传输 线、平行双线、同轴电缆、带状线等，如图 7 — 1 所示。通过研究无损耗均匀传输线中丁 EM 波的性质，把电场、磁场和电压、电流直接联系起来，导出无损耗均匀传输线方程，由此分析电 磁波在两线传输线中的传播特性。本章还将讨论均匀传输线方程的解在正弦稳态下的行波性质。 对于传输线输出端接有不同负载的情况，分析电压行波、电流行波和入端阻抗沿线的分布规律， 重点讨论无损耗线中的驻波及其特点。最后介绍有损耗传输线。 一 无损耗均匀传输线方程 若传输线的导体材料、横截面形状和尺寸、相对位置及周围介质沿线都无变化，称之为均匀传 输线。再者，如构成传输线的导体是理想导体，且线间介质是理想介质，称为无损耗均匀传输线。 对于无损耗均匀传输线周围的丁 EM 波来说，电压和电流应该满足的方程分别为 (7-19) 和 (7-20) 式中 为传输线每单位长度上的电容， 为传输线每单位长度上的电感。 方程 (7 — 19) 式和 (7 — 20) 式称为用积分量 U 和 I 表示的无损耗均匀传输线方程，又称为 电报方程。它们反映了沿线电压、电流的变化规律。说明由于沿线有感应电势的存在，导致两导 体间的电压随距离 z 而变化；由于沿线有位移电流存在，导致导线中的传导电流 I 随距离 Z
而变化 三无损耗均匀传输线传播特性 1无损耗均匀传输线方程的瞬态解 无损耗均匀传输线的电压和电流通解分别为 e小-Ur0-5U0中7-24和e0-r0与ru9,-29 少0-宁和r心与分别表示向(+切方向传播的入射电压波和入射电流被，而心-宁和 心-宁和1分别表示向（方向传适的反射电压波和反射电流液。式中“正是波传播速 得电压旋和电流孩之阿的关系为心小之030宁，-2河 式中臣。春为无损耗均匀传输线的特性阻抗。反映了入射流或反射微中电医和电之间的 关系。 2无损耗均匀传输线方程的正弦稳态解 若电压U亿，)和电流亿，)随时间作正弦变化，用复数形式表示的通解分别为 i=心e+心ta-3n i-ica 上面两式中广和尸分别为响(+忆方向传播的入射电压波和电流波的复叛幅，而心和 厂分别为响（一习方向传播的反射电压波和电流泼的复振幅。k称为传播落数。称为相位帝
而变化。 二 无损耗均匀传输线传播特性 1 无损耗均匀传输线方程的瞬态解 无损耗均匀传输线的电压和电流通解分别为 (7—24) 和 (7—25) 和 分别表示向 ( +z) 方向传播的入射电压波和入射电流波，而 和 和 I 分别表示向 ( -z) 方向传播的反射电压波和反射电流波。式中 是波传播速 度。 得电压波和电流波之间的关系为 (7—26) 式中 ， 称为无损耗均匀传输线的特性阻抗。反映了入射波或反射波中电压和电流之间的 关系。 2 无损耗均匀传输线方程的正弦稳态解 若电压 U(z ， t) 和电流 I(z ， t) 随时间作正弦变化，用复数形式表示的通解分别为 (7—31) (7—32) 上面两式中 和 分别为向 ( +Z) 方向传播的入射电压波和电流波的复振幅，而 和 分别为向 ( — z) 方向传播的反射电压波和电流波的复振幅。 k 称为传播常数．称为相位常
$4 式中格 )已知始端电压店和电流时，可得电压、电流的沿线分布为 id-cop0+)zimpl+9g-3切 间=侧守受9g-8 巴已知终稀电压心和电流时。分别得电压、电流的沿线分布为 6=i,opa-Zin肚7-39 =-受一0) 三无损耗传线中波的反射和透射 传输线上的电压波和电流波一般为相应的入射波和反射波的达加。反射波的存在是当入射波沿 线传输到不均匀处时，由于发生反射和透射现象所引起的。常见的不均匀处有：在接有阻抗值不 同于传输线特性阻抗的负载处，和两对特性阻抗值不同的传输线的联接处。 1反射系数和透射系数 传输线上某点的反射波电压与入射波电压的比值，称为该点处的电压反射系数并用「表示。两对 均匀传输线的联接点处的透射波电压和入射波电压的比值，称为传输线的电压透射系数并用「表
数。 和 式中 。 (1) 已知始端电压 和电流 时，可得电压、电流的沿线分布为 (7—37) (7—38) (2) 已知终端电压 和电流 时，分别得电压、电流的沿线分布为 (7—39) (7—40) 三 无损耗传输线中波的反射和透射 传输线上的电压波和电流波一般为相应的入射波和反射波的迭加。反射波的存在是当入射波沿 线传输到不均匀处时，由于发生反射和透射现象所引起的。常见的不均匀处有：在接有阻抗值不 同于传输线特性阻抗的负载处，和两对特性阻抗值不同的传输线的联接处。 1 反射系数和透射系数 传输线上某点的反射波电压与入射波电压的比值，称为该点处的电压反射系数并用 表示。两对 均匀传输线的联接点处的透射波电压和入射波电压的比值，称为传输线的电压透射系数并用 表 示
设特性阻抗为名的传输线终端z=0处接有负载：，可得负载端的电压反射系数为 告2 (7-41) (口一4式所表达的关于反射系数的关系，同样适用于对均匀传输线的联接处。设第一对传输 线的特性阻抗为名，第二对（特性阻抗为名）传输线无限长，得反射系数为 玉普经(1-0 而透射系数为 停是1- 2传输战工作状态的分析 传输线的工作状态，全取决于传输线终端所接的负载。接入不同负载阻抗（反射系数不同）， 传输线上将出现行波、驻波和行驻波三种不同的工作状态。 1行波状态 行波状态即传输线上无反射波出现，只有入射波的工作状态。显然，此时反射系数”·。欲使 传输线上不出现反射波，有两种情况可以满足：()传输线为无限长，此时线上只存在入射波： (②)传输线终端所接负载的阻抗值等于其特性阻抗，即名名，这是一种特殊情况，称为匹配。 行波状态下的无损耗均匀传输线有以下特点：()沿线电压、电流振幅不变：（②）沿线任意点处 的电压、电流同相位：()从电源送往负载的能量全部被负载吸收，传输线的传输效率最高。 2·驻波状态 驻波状态是指传输线上出现全反射现象，反射波与入射波选加形成驻波。当名~0或名中或
设特性阻抗为 的传输线终端 z ＝ 0 处接有负载 ，可得负载端的电压反射系数为 （ 7 － 41） (7 — 41) 式所表达的关于反射系数的关系，同样适用于对均匀传输线的联接处。设第一对传输 线的特性阻抗为 ，第二对 ( 特性阻抗为 ) 传输线无限长，得反射系数为 （ 7 － 50） 而透射系数为 （ 7 — 51 ） 2 传输线工作状态的分析 传输线的工作状态，全取决于传输线终端所接的负载。接入不同负载阻抗 ( 反射系数不同 ) ， 传输线上将出现行波、驻波和行驻波三种不同的工作状态。 1 ．行波状态 行波状态即传输线上无反射波出现，只有入射波的工作状态。显然，此时反射系数 。欲使 传输线上不出现反射波，有两种情况可以满足： (1) 传输线为无限长，此时线上只存在入射波； (2) 传输线终端所接负载的阻抗值等于其特性阻抗，即 ，这是一种特殊情况，称为匹配。 行波状态下的无损耗均匀传输线有以下特点： (1) 沿线电压、电流振幅不变； (2) 沿线任意点处 的电压、电流同相位； (3) 从电源送往负载的能量全部被负载吸收，传输线的传输效率最高。 2 ．驻波状态 驻波状态是指传输线上出现全反射现象，反射波与入射波迭加形成驻波。当 或 或
名时，即当传输线终端短路或开路或接纯电抗性负栽时，都将产生全反射。 当终端短路时，负载端的反射系数「·。这时，沿线电压、电流分布的钢时表达式为 ta0-rma-07一-60) 和 心02ra典m60 分析可见，驻波状态下的无损耗均匀传输线有以下特点： )传输线上电压和电流的蒸幅都是位置的函数，出现最大值（波瘦高）和零值（波节高。：兰。 2)处为电压的微节在皮电点，：：2-生为电的商东 或电流的波节点。由此可见。电压波和电流波的波藏点（或被节点）分布在空间相差。 (2)电压波和电流波都是振幅沿,且呈正弦变化的振动，表现为两相邻波节点之间的电压( 或电流)随时间作同相振动，而波节点两侧的电压（或电流）作反相振动。 (B)传输线上各点的电压和电流在时间上有9如的相位差，故传输线上不发生能量传输过程。这说 明入射波所携带的能量全部被反射回去。沿线只有在电压与电流波节点间空间范围内，电能与感 能随时间的推移不断互相交换。 3·行驻波状态 当传输线终端所接的负找阻抗不等于特性阻抗时，负载端的反射系数满足0<<1，这 个条件表示负载端发生反射但非全反射。线上一部分入射波和反射波合成面形成驻波，其余部分 仍为行波，这时传输线的工作状态称为行驻波状态，U亿，)和1（口，）的沿线分布仍为波 动形式，为了定量描述传输线上的行波分量和驻波分量，通常，除了用反射系数表示反射波的大 小以外，还可用驻波比S表示。S定义为
时， ，即当传输线终端短路或开路或接纯电抗性负载时，都将产生全反射。 当终端短路时，负载端的反射系数 。这时，沿线电压、电流分布的瞬时表达式为 (7—60) 和 (7—61) 分析可见，驻波状态下的无损耗均匀传输线有以下特点： (1) 传输线上电压和电流的振幅都是位置的函数，出现最大值(波腹点)和零值(波节点)， (n =0,1,2 . ) 处为电压的波节点，或电流的波腹点； (n=0,1,2 . ) 处为电压的波腹点， 或电流的波节点。由此可见，电压波和电流波的波膜点 ( 或波节点 ) 分布在空间相差 。 (2) 电压波和电流波都是振幅沿 z ，且呈正弦变化的振动，表现为两相邻波节点之间的电压 ( 或电流 ) 随时间作同相振动，而波节点两侧的电压 ( 或电流 ) 作反相振动。 (3) 传输线上各点的电压和电流在时间上有 的相位差，故传输线上不发生能量传输过程。这说 明入射波所携带的能量全部被反射回去。沿线只有在电压与电流波节点间空间范围内，电能与磁 能随时间的推移不断互相交换。 3 ．行驻波状态 当传输线终端所接的负载阻抗 不等于特性阻抗 时，负载端的反射系数满足 0< <1 ，这 个条件表示负载端发生反射但非全反射。线上一部分入射波和反射波合成而形成驻波，其余部分 仍为行波，这时传输线的工作状态称为行驻波状态， U(z ， t) 和 I(z ， t) 的沿线分布仍为波 动形式，为了定量描述传输线上的行波分量和驻波分量，通常，除了用反射系数表示反射波的大 小以外，还可用驻波比 S 表示。 S 定义为
s0晋(7-4) 传输线上入射波电压和反射波电压相位相同的点处，出现电压最大值：而相位相反的点处，出现 电压最小值。沿线出现的相邻两个最大值点（或最小值点）的距离等于半个波长2：最大伯 和相邻最小值点之间的距离为/4， 显格，负载端与出现第一个电压最小值处的距离为L云。片？一6的 根据以上分析，可从实验数据中计算出传输线中电磁波的波长、信号源的频率及负载阻抗等。由 相邻两个最小值读数之间的距高血1，可得出波长如，又可从”中算出频率：W2。 根器电压表的最大读数和最小读数计算出鞋泼比一受。由口一6刚式可第出反射系数的能 对品6 再根装测量值此按口一的式计算出的幅角.最后，由2带，一侧 得出负载阻抗名。式中的特性阻抗乙既可事先计算也可进行测量。 四无损耗传输线的入端阻抗 1入端阻抗 传输线人端阻抗定义为，输入端的电压相量和电流相量的比值，记作之。 可见，人端阻抗除了和传输线的特性阻抗及工作频常有关外，还和传输线的长度！及终端负载 有关。随传输线长度作周用变化，每增长二分之一波长，乙重复出现一次，即一0，学-之0 2几种不同负栽条件下入墙阻抗的变化规律 1。终瑞接匹配负载
（ 7 － 64 ） 传输线上入射波电压和反射波电压相位相同的点处，出现电压最大值；而相位相反的点处，出现 电压最小值。沿线出现的相邻两个最大值点 ( 或最小值点 ) 的距离等于半个波长 ；最大值 和相邻最小值点之间的距离为 。 显然，负载端与出现第一个电压最小值处的距离为 (7—66) 根据以上分析，可从实验数据中计算出传输线中电磁波的波长、信号源的频率及负载阻抗等。由 相邻两个最小值读数之间的距离 ，可得出波长 ；又可从 中算出频率 。 根据电压表的最大读数和最小读数计算出驻波比 ，由 (7 — 64) 式可算出反射系数的绝 对值 (7—67) 再根据测量值 按 (7 — 66) 式计算 出的幅角 。最后，由 (7—68) 得出负载阻抗 。式中的特性阻抗 既可事先计算也可进行测量。 四 无损耗传输线的入端阻抗 1 入端阻抗 传输线人端阻抗定义为，输入端的电压相量和电流相量的比值，记作 。 (7—71) 可见，人端阻抗除了和传输线的特性阻抗 及工作频率有关外，还和传输线的长度 及终端负载 有关。随传输线长度作周期变化，每增长二分之一波长， 重复出现一次，即 。 2 几种不同负载条件下入端阻抗的变化规律 1 ．终端接匹配负载
这时名名，由（门一7川式得 名名 上式表明，当负找阻抗和特性阻抗相等时，传输线的入端阻抗和特性阻抗相等，且与线长无关。 也即沿线各处的入端阻抗都和特性阻抗相等。 2。终端短路 此时名0，由（门一7）式得 22m兰g-D 上式表明，一段终端短路的无损耗均匀传输线的入端阻抗具有纯电抗性质，电抗的性质和大 小，随线的长度1变化，当K/4时，Z随1增大而增加且呈感性：当/4<</2时，Zi n随增大而减小且呈容性：当=4时，入端阻抗为0，表现为LC并联谐振性质：当 1=A2时，入端阻抗为0，表现为LC串联谐报性质。线长每增加半个波长，入端阻抗的性 质重复一次。 3。终端开路 此时名，由（门一7）式得 么2m之-7 可见，同终端短路时一样，入端阻抗仍然是呈电抗性质。表现为感性和容性的线长范围恰与短路 时相反。 4,终端接电抗性负 终端接电抗性负载，即。这时，在终端短路或开路传输线的电抗分布图上，总可以在适 当的位置找到等于X的电抗值，由此向前延长长度'处，就可得到终端接纯电抗时传输线的入 端阻抗
这时 ，由 (7 — 71) 式得 上式表明，当负载阻抗和特性阻抗相等时，传输线的入端阻抗和特性阻抗相等，且与线长 无关。 也即沿线各处的入端阻抗都和特性阻抗相等。 2 ．终端短路 此时 ，由 (7 — 71) 式得 (7—72) 上式表明，一段终端短路的无损耗均匀传输线的入端阻抗 Zin 具有纯电抗性质。电抗的性质和大 小，随线的长度 变化，当 时， Zin 随 增大而增加且呈感性；当 时， Zi n 随 增大而减小且呈容性；当 时，入端阻抗为 ，表现为 LC 并联谐振性质；当 时，入端阻抗为 0 ，表现为 LC 串联谐振性质。线长 每增加半个波长，入端阻抗的性 质重复一次。 3 ．终端开路 此时 ，由 (7 — 71) 式得 (7—73) 可见，同终端短路时一样，入端阻抗仍然是呈电抗性质。表现为感性和容性的线长范围恰与短路 时相反。 4 ．终端接电抗性负载 终端接电抗性负载，即 。这时，在终端短路或开路传输线的电抗分布图上，总可以在适 当的位置找到等于 X 的电抗值，由此向前延长长度 处，就可得到终端接纯电抗时传输线的入 端阻抗
5,终描接纯电阻负载 终端接缆电阻负我，即2：“R,线上呈现行驻波。这时，终端是电压的最大值之点或是最小值之 点。当，时，终端为电压的最大值之点。负找电 阻和传输线驻波比的关系为：当《乙，风 五无损耗均匀传输线的阻抗匹配 在很多情况下，传输线的终端接有一个集中参数的负载2：。当负我：与特性阻抗2，相等时 称为传输线工作在匹配状态。是然，在匹配状态下，传输线的效率最高。另外，对传送信号而言 不匹配所产生的反射波还会使信号失真。因此，在实际中，传输线被用来传输电磁功率和信息时， 总是希望负载与传输线的特性阻抗相匹配。 14阻抗变换器 可以将四分之一波长的无损耗线串联在主传输线（设它的特性阻抗为2）和负载R之间，使 负载R和主传输线的特性阻抗2相匹配，所以把接入的这一段四分之一波长线称为4阻抗 变换器。 Z,=RZ《7-4) 应该指出，应用上述变换器后，在特性阳抗为的主传输线上能消除反射波，但在申接的/。 的传输线上，仍有反射波。另外，由于A4线的长度取决于波长，故这种匹配方法对频常十分敏 感，它只对一个频率点能得到理想匹配。当频率变化时，匹配将被破坏。进一步的分析表明，当 颜率在一定范開内变化时，要使匹配效果好，阳抗变损比（线是）不宜过大。如果实际 的阻抗变换比很大，则可采用两节或多节4线逐级来实现匹配。 2单短截线变换器 若要使负找阻抗2··：和特性阻抗为，的传输线相匹配，还可利用在主传输线上并接 段特性阻抗亦为2的单短截线来实现，如图7一16所示
5 ．终端接纯电阻负载 终端接纯电阻负载，即 ，线上呈现行驻波。这时，终端是电压的最大值之点或是最小值之 点。当 时，终端为电压的最小值之点；当 时，终端为电压的最大值之点。负载电 阻和传输线驻波比的关系为：当 ， ；当 ， 五 无损耗均匀传输线的阻抗匹配 在很多情况下，传输线的终端接有一个集中参数的负载 。当负载 与特性阻抗 相等时， 称为传输线工作在匹配状态。显然，在匹配状态下，传输线的效率最高。另外，对传送信号而言， 不匹配所产生的反射波还会使信号失真。因此，在实际中，传输线被用来传输电磁功率和信息时， 总是希望负载与传输线的特性阻抗相匹配。 1 阻抗变换器 可以将四分之一波长的无损耗线串联在主传输线 ( 设它的特性阻抗为 ) 和负载 R 之间，使 负载 R 和主传输线的特性阻抗 相匹配，所以把接入的这一段四分之一波长线称为 阻抗 变换器。 （ 7 － 74 ） 应该指出，应用上述变换器后，在特性阻抗为 的主传输线上能消除反射波，但在串接的 的传输线上，仍有反射波。另外，由于 线的长度取决于波长，故这种匹配方法对频率十分敏 感，它只对一个频率点能得到理想匹配。当频率变化时，匹配将被破坏。进一步的分析表明，当 频率在一定范围内变化时，要使匹配效果好，阻抗变换比 （或 ）不宜过大。如果实际 的阻抗变换比很大，则可采用两节或多节 线逐级来实现匹配。 2 单短截线变换器 若要使负载阻抗 和特性阻抗为 的传输线相匹配，还可利用在主传输线上并接一 段特性阻抗亦为 的单短截线来实现，如图 7 — 16 所示
A 2: 图7一16单短截线阻抗匹面 称为单短截线阻抗匹配法。这种短接线称为单短截线变换器。为实现匹配，需要调整单短截离开 负载的距离‘和短截线的长度。匹配分两步来实现，首先调整长度‘使从AB向右看过去的 入端阻抗乙满足关系 名安40-710 然后调节单短截线的长度，使 名风0-m 这样就达到了匹配，消除了从电源到并接点处的反射波，但从并接点到负载之间除了行波外尚有 驻波。 大有损耗均匀传输线 实际的传输线是有损耗的，损耗主要是传输线导体的损耗及导体之间介质的损耗，即导体本身 有电阻，导体之间的介质有漏电导，这个电阻和电导如均匀连续地分布在整个传输线的长度上， 则称这个传输线为有损耗均匀传输线。 1有损耗均匀传输线的方程及其解 用R表示传输线每单位长度导体的电阻，它与4是串联关系。用ā表示传输线每单位长度导 体之间介质的漏电导，它与℃是并联关系。因此有损耗均匀传输线的方程为
图 7 — 16 单短截线阻抗匹配 称为单短截线阻抗匹配法。这种短接线称为单短截线变换器。为实现匹配，需要调整单短截离开 负载的距离 和短截 线的长度 。匹配分两步来实现，首先调整长度 使从 AB 向右看过去的 入端阻抗 满足关系 (7—76) 然后调节单短截线的长度 ，使 (7—77) 这样就达到了匹配，消除了从电源到并接点处的反射波，但从并接点到负载之间除了行波外尚有 驻波。 六 有损耗均匀传输线 实际的传输线是有损耗的。损耗主要是传输线导体的损耗及导体之间介质的损耗，即导体本身 有电阻，导体之间的介质有漏电导，这个电阻和电导如均匀连续地分布在整个传输线的长度上， 则称这个传输线为有损耗均匀传输线。 1 有损耗均匀传输线的方程及其解 用 表示传输线每单位长度导体的电阻，它与 是串联关系。用 表示传输线每单位长度导 体之间介质的漏电导，它与 是并联关系。因此有损耗均匀传输线的方程为
黑gUg-四 和 gc婴awg-网 若电压和电流随时间作正弦变化，它们的通解为 ie=re+心itg- io=re*+ita-胸 n合受n 称为传输线的特性阻抗。 心和广为积分宿数。要根据边界条件确定·设广=U“和 =Ue,则电压的瞬时表达式为 U)2cos(+.).2ecoe(at++) 式中右边第一项表示向(+)方向传播的入射波，而第二项表示向（←2）方向传播的反射波但它们 的报幅随着波的前进按指数规律衰减。：描述波振幅衰减的快慢，故称为衰减常数：户描述相 位的改变率，故称为相位常数。 2无骑变传输线 一般有损耗传输线上传插的信号要发生畸变。但是，如果能使衰减常数《不是频率的函数，而 是一个常量：相位常数P与@成正比，即是具有如下的形式：
(7—78) 和 (7—79) 若电压和电流随时间作正弦变化，它们的通解为 (7—85) (7—86) 式中 (7—87) 称为传输线的特性阻抗。 和 为积分常数，要根据边界条件确定。设 和 , 则电压的瞬时表达式为 + (7—88) 式中右边第一项表示向 (+z) 方向传播的入射波，而第二项表示向 (-z) 方向传播的反射波但它们 的振幅随着波的前进按指数规律衰减。 描述波振幅衰减的快慢，故称为衰减常数； 描述相 位的改变率，故称为相位常数。 2 无畸变传输线 一般有损耗传输线上传播的信号要发生畸变。但是，如果能使衰减常数 不是频率的函数，而 是一个常量；相位常数 与 成正比，即是具有如下的形式：