令 录 序… …1 作者的话 …1 第一章量子论基础……。 §1.1经典物理学的困难 §1,2光量子和普朗克-爱因斯坦关系……6 §1.3玻尔的量子论……1] §1.4波粒二象性和德布罗意波…13 本章小结……16 题…17 第二章波动力学基础……18 §2.1波函数的统计解释……18 §2.2态叠加原理………21 §2.3薛定谔方程…25 S2.4一维方势阱…35 S2.5一维谐振子… …41 S2.6-一维薛定谔方程的普遍性质……48 2.7一维可解势……57 S2.8势全贯穿……65 §2.9三维薛定谔方程的普遍性质，朗道坠落………70 §2.10氢原子…………80 §2.11三维可解势……92 至2.12薛定湾方程的经典极限…………99 本章小结……102 题… …104 1
第三章矩阵力学基础(1)一力学量和算符…109 §3.1力学量的平均值 …109 §3.2算符的运算规则 w114 S3.3厄米算符的本征值和本征函数…124 §3.4连续谱本征函数……133 §3.5量子力学中力学量的测量值…138 §3.6不确定性原理 …146 §3.7力学量随时间的变化 S3.8运动积分，字称算符…155 ”§3.9对称性和守恒律…166 本章小结… 171 习 题 172 第四章矩阵力学基础（Ⅱ）—表象理论 …176 §4.1态和算符的表象表示…176 S4.2矩阵力学表述…183 §4.3么正变换…………188 §4.4狄拉克符号……198 §4.5线性谐振子和占有数表象………204 §4.6受迫谐振子和相干态………214 ·§4.7密度矩阵… …224 ·§4.8薛定谔图景和海森堡图景…………228 本章小结…232 习 题… 234 第五章近似方法………237 §5.1非简并定态微扰论… 237 §5.2简并情况下的定态微扰论……247 §5.3变分法… …255 S5.4含时微扰理论…265 §5.5跃迁几率和费米黄金规则………270 2
§5.6含时微扰论与定态微扰论的关系 …277 §5.7光的发射和吸收，选择定则… 279 §5.8相互作用图景和形式微扰理论 286 §5.9绝热近似和盖尔曼-劳定理… 290 苓5.10WKB近似……295 本章小结…306 习 题…308 第六章自旋和角动量 314 6.1电子自旋……314 §6.2电子的自旋算符和自旋函数 …317 $6.3粒子在电磁场中的运动，泡利方程…324 6.4朗道能级…330 86.5两个角动量的耦合 …333 §6.6克莱布希-高登系数…341 §6.7光谐线的精细结构……349 6.8塞曼效应… …354 §6.9自旋单态和自旋三重态…360 S6.10转动算符…363 §6.11阿哈朗诺夫-玻姆效应…369 §6.12贝利位相…373 ·§6.13真空的能量和卡什米效应 378 本章小结 382 习 题…383 第七章散射理论…389 §7.1散射问题的一般描述…390 §7.2分波法…395 §7.3分波法示例…402 §7.4格林函数法和玻恩近似 ……408 §7.5质心坐标系和实验室坐标系 418 苓7.6跃迁矩阵(T矩阵)…… 422 3
·§7.7李普曼-许温格方程…425 §7.8藏逊方程…429 S7.9散射矩阵(S矩阵)…432 ·母7.10复势场中的散射和光学势…439 ·§7.11非弹性散射的一般理论……442 ·S7.12扭曲波近似……447 本章小结… ………449 习 题…45] 第八章多体问题 455 苓8.1全同粒子的性质……456 §8.2全同粒子的散射 463 8.3氮原子…468 S8.4分子……472 480 ·§8.6哈特利-福克平均场近似 490 §8.7托马斯-费米方法………495 S88超导电理论…498 §8.9超流理论和博戈留博夫近似二次量子化方法 …506 本章小结 习 题…512 第九章路径积分………………517 S9.1经典作用量和量子力学振幅… 518 §9.2路径积分……522 S9.3高斯积分 …531 §9.4路径积分和薛定谓方程… 535 §9.5路径积分的正则形式 542 546 习题…546 第十章相对论量子力学… …548 S10.1克莱因-高登方程… 549
§10.2狄拉克方程…554 §10.3狄拉克方程的自由粒子解………559 §10.4电磁场中的狄拉克方程……566 §10.5狄拉克方程的协变形式……569 §10.6辏力场中的狄拉克方程…………576 §10.7狄拉克方程的库仑场解……584 §10.8克莱因佯谬……588 §10.9MT口袋模型……598 §10.10手征对称性 603 本章小结…607 题…609 第十一章量子力学和隐变数理论……………612 §11.1爱因斯坦-潘多尔斯基-罗森佯谬……613 §11.2冯·诺曼定理，格里森定理和隐变数理论 …621 §11.3贝尔不等式… …628 附录1物理常数表……………635 附录】6函数…n…636 附录【合流超比函数和超比函数……………638 附录V一些常用公式… …642 案648 5
第一章 量子论基础 §1.1经典物理学的困难 19世纪末20世纪初，经典物理学，主要是经典力学、热力学和 经典统计物理学、经典电动力学，已经发展得相当完善。比方，速度 远小于光速的物体的机械运动遵从牛顿力学规律：电磁现象满足 麦克斯韦方程；光的现象有光的波动理论；特别是当时已认识到热 辐射和光辐射都是电磁波，还提出了热辐射满足的基尔霍夫(G. Kirchhoff)定律和斯忒藩(J.Stefan)定律，证实黑体辐射场的能 量密度与温度的四次方成正比。对于热现象，除了已经有了非常系 统的热力学理论外，还有玻耳兹曼、吉布斯等人提出的统计物理 学。经典物理学的大厦已经建立得相当完美了。 但是，在和实验进一步对比的过程中，也出现了一些困难，而 且这些困难，在经典物理的范畴内是无法解释的。这主要表现在： 1.黑体辐射“ 任何物体总在吸收投射在它身上的辐射，物体吸收的辐射能 量与投射到物体上的辐射能之比称为该物体的吸收系数。一般地， 物体只吸收投射到它表面上的部分能量，吸收系数小于1。如果一 个物体，能吸收投射到它表面上的全部辐射，即其吸收系数为1 时，则称这个物体为绝对黑体，简称黑体。一个开有一个小孔的空 腔可近似视为黑体。因为一旦光线通过小孔射入空腔后，就很难再 通过小孔反射出来。 ·关于黑体辆射和比热的详细论述可参阅苏妆锋：《统计物理学》，复旦大学出版 杜，1990.54.1，§4.2，§4.5，S4.6
另一方面，由于腔壁具有一定温度，它还会发出热辐射。当空 腔和内部的热辐射达 强度 2000K 到平衡后，实验发现， 在频率y→y十dy之间 的辐射能量密度p,dy 1500K 只与频率”和绝对温 度T有关。在不同温度 000K 下，A随y的变化曲线 如图1.1.1所示.实验 3×10Hz曲线存在维恩(W. 图1.1.1黑体辐射 Wien)位移：辐射能量 密度按波长分布的最 大值入与T的乘积为常数： 入T=0.2898cm·K (1.1.1) 而且满足 E-Sedv-aT (1.1.2) 其中a是常数。 但是，利用经典热力学和电动力学，维恩给出的辐射能量密度 的经验公式是 pdy =Cve-C:Tdv (1.1.3) (1.1.3)式称为维恩公式，式中C1,C2是经验参数.与实验结果比 较后发现，维恩公式只适用于高频区。 几年后，利用经典统计物理学和电磁理论，瑞利(J.W. Rayleigh)和金斯(J.H.Jeans)推导出公式 e.dv=8Tvdv (1.1.4) 式中k是玻耳兹曼常数，c是光速。(1.1.4)式称为瑞利-金斯公 2
式。它只在低频区与实验相符.在高频区，当y→∞时，P.→∞，而 且能量密度发散， E=∫pdw=8STdy→∞ (1.1.5) 这个结果称为来外灾难。 2光电效应 1888年，赫兹(H.Hertz)在验证电磁波存在的实验中，发现当 用紫外光照到火花隙的负极上时，放电比较容易发生。1897年汤 姆孙(J.J.Thomson)通过气体放电和阴极射线的研究发现电子 后，人们逐渐认识到这种现象是由于紫外光照射到金属表面上，金 属中的电子吸收了光的能量而从金属表面逸出所至，这种逸出的 电子称为光电子。对于表面光洁的金属材料，光电效应的实验结果 是： ()存在临界频率%，当入射光的频率”<%时，无论光的强 度多大，都无光电子逸出。只有在y≥“时，即使光的强度较弱，但 只要光照到金属表面上，几乎在10~s的极短时间内，就能观测到 光电子。 (i)出射的光电子的能量只与入射光的频率”有关，而与入 射光的强度无关。 ()入射光的强度只影响光电流的强弱，即只影响在单位时 间内由单位面积上逸出的光电子的数目。 显然，这些实验结果，特别是()和()，无法用经典电磁理论 解释。因为按经典电动力学，光是电磁波。电磁波的能量决定于它 的强度，即只与电磁波的振幅有关，而与电磁波的频率无关。而要 释放光电子，显然需要有足够的能量。 3.原子的线状光谱 1885年，巴耳末(J.J.Balmer)通过对氢的光谱线分析研究 后，发现氢原子可见光的光谱线满足经验公式 立=是==R是-m=34,5…11.6) 3
v为波长的倒数，称为波数。Ra称为里德伯(J.R.Rydberg)常数， 数值上等于109677.581cml。以后又陆续发现了其他线系，1889 年，里德伯把氢的所有谱线归纳为一个里德伯方程，即 =文=R[是-]=T)-Tm)a.) 式中，n=1,2,3,…:对于每一个n,有n=n+1,n十2，n十3，… 构成一个谱线系。T(n)称为光谱项。由(1.1.7)式可见，如果光谱 中有频率为4和的两条谱线，则也有频率为”十及山一“2】 的谱线。这个结果称为里兹(W.Ritz)的并合原则。 原子的线状光谱用经典理论也是无法解释的，因为按卢瑟福 模型，原子中电子绕原子核运动。这是一种加速运动。但按经典电 动力学，加速电荷应不断发出辐射。于是电子不断损失能量，而且， 加速电荷发出的辐射的频率是连续分布的，不可能产生线状光谱 此外，按电动力学，若体系发出频率为的波，则它也可能发出频 率为的整数倍的其他谐波。这个结论也与并合原则不符。 4.原子的稳定性 原子结构的卢瑟福模型在经典理论中是无法理解的。因为电 子既然绕原子核运动，则在这一加速运动过程中，由于辐射能量， 必然使电子绕核运动的轨道变小。最后“落到”原子核中去。也就 是说，按经典理论，卢瑟福的原子模型是不稳定的。这种原子最后 必然坍缩成一团。但是现实世界中原子是稳定的。经典理论无法解 释这个实验事实。 5.比 热 经典统计物理的比热理论建立在能量均分定理的基础上。在 和实验比较后发现，经典的比热理论存在着下述困难： (i)固体比热的杜隆-珀蒂(Dulong-Petit)定律 Cp≈Cv=3R (1.1.8) 只在常温下与实验相符，在极低温下，固体比热服从德拜(P.Debye) T3定律：Cp与T3成正比。 4
()不能解释为什么原子中处于束缚态的电子对比热的贡 献可以略去。因为按原子模型，原子核外的电子在运动，而按能量 均分定理，每个电子运动的平均动能为号T,相应的定容比热应 为。 ()不能解释为什么绝大部分双原子分子，多原子分子在常 温下振动自由度被冻结，对比热没有贡献。 除了当时已出现的这些困难外，1923年发现的康善频(A.H. Compton)效应，也不能用经典理论解释.实验发现，高频率的X射 线被轻元素的电子散射后，散射波的波长随散射角的增大而增大 这个结果也无法用经典理论说明，因为散射过程只涉及入射光与 电子之间的能量和动量交换，而按经典理论，电磁波的能量只与振 幅有关，而与波长无关，能量、动量的交换不应导致波长的变化。 对于经典物理学的这些困难，19世纪的许多有为的物理学 家，其实是早有察觉，忧虑重重的。1859年，气体分子运动论的奠 基人之一麦克斯韦，就明确指出了经典比热理论的困难。十年后， 他又重复强调了这个困难，并且指出这里存在着一些经典物理根 本不可能解释的东西。以后，金斯等人又作过许多讨论。正是麦克 斯韦等人的这些真知灼见，使得美国著名物理学家费曼(R.P. Feymann)得以有根据地说：“人们经常听说19世纪后期的物理学 家认为，他们已经了解了所有有意义的物理规律，因而以后所能作 的只是去计算更多的小数位.某个人可能这么说过一次，其他人就 争相传抄，但是彻底查阅当时的文献表明，他们所有的人都是对某 些问题忧虑重重的。”①正是因为当时这些有为的物理学家们，根 本不像有些人所说的那样，躺倒在经典物理学的大厦里恬然自得， 以为已经最后解决了一切物理学问题恰恰相反，他们多年如一日 地深入思考着经典物理学的困难，不固步自封，勇于进取，寻找解 ①费曼，莱登，桑兹：《费曼物理学讲义》第一卷，上海科学技术出版社，1978.第 398 5