西南交通大学：《大学物理》课程教学资源（PPT课件讲稿，上册）第三篇 相互作用和场 第十章 运动电荷间的相互作用和稳恒磁场 § 10.3 磁场的高斯定理和安培环路定理（续）

第三篇相互作用和场 第十章运动电荷间的相互作用和稳恒磁场 第个第济 本章共5.5讲

? 本章共5.5讲 第三篇 相互作用和场 第十章 运动电荷间的相互作用和稳恒磁场

§10.3磁场的高斯定理和安培环路定理(续) 般方法: 用高斯定理和环路定理描述空间矢量场的性质 磁场高斯定理 比较 高斯定理 环路定理 静电场 fEas=∑9有源场E=0保场 稳恒磁场 Bds=o 无源场 B·dl=??

§ 10.3 磁场的高斯定理和安培环路定理（续） d = 0 S B S   无源场 S E  S = q 内 0 1 d    有源场 高斯定理 d = 0 L E l   保守场 d = ? L B l   ？ 比较 环路定理 静电场 稳恒磁场 一般方法： 用高斯定理和环路定理描述空间矢量场的性质。 一. 磁场高斯定理

二.稳恒磁场的安培环路定理 1导出:可由毕一沙定律出发严格推证 采用:以无限长直电流的磁场为例验证 推广到任意稳恒电流磁场(从特殊到一般) 1)选在垂直于长直载流导线的平面内,以导线与平 面交点O为圆心,半径为r的圆周路径L,其指向与 电流成右旋关系。 B.d=∮h1.dn.cos0 L2丌r B 2丌r 2兀r

1）选在垂直于长直载流导线的平面内，以导线与平 面交点o为圆心，半径为 r 的圆周路径 L，其指向与 电流成右旋关系。 B  I o r L l I r I l r I B l r L L 0 2 0 0 0 d 2 d cos0 2 d       = =  =         二.稳恒磁场的安培环路定理 1.导出： 可由毕 — 沙定律出发严格推证 采用： 以无限长直电流的磁场为例验证 推广到任意稳恒电流磁场（从特殊到一般）

若电流反向 2兀r B·dl dIcos 02兀 B 2兀r 2zr吻 与环路绕行方向成右旋关系的电流对环流的贡献为 正,反之为负。 如果规定 与L绕向成右旋关系I>0 与L绕向成左旋关系I<0 统一为:B·d7=0I

与环路绕行方向成右旋关系的电流对环流的贡献为 正，反之为负。 如果规定 与L 绕向成右旋关系 与L 绕向成左旋关系 I  0 I  0 统一为： B l I L d = 0     若电流反向： l I r I l r I B l r r L 0 2 0 0 2 0 0 d 2 d cos 2 d         = − = −  =      B  I o r L

2)选择在垂直于导线平面内围绕电流的任意闭合路径 B adp B B·dl JL 2Tr ps 4oI r2m do=Hol 2丌J0 若电流反向,则为-I 如果规定与L绕向成右旋关系I>0,反之I<0 统一为:B:d7=A0I

2）选择在垂直于导线平面内围绕电流的任意闭合路径 I I r r I B l B l L L L 0 2 0 0 0 d 2 d 2 d cos d           = = = =       B   d l  d r  L I I 若电流反向，则为 − 0 B   d l  r d  L I Ⅹ  − 如果规定与L 绕向成右旋关系 I  0 ，反之 I  0 统一为： B l I L d = 0    

3)闭合路径不包围电流 「Ed=「B:d+」「B,d 2丌 do+ dp 2 22+(-y)=0 穿过的电流:对顏「均萌贡献 不穿过的电流:对止各点有贡献; 对无录献山

3）闭合路径不包围电流  ( ) 0 2 ( d d ) 2 d d d 0 0 1 2 1 2 = + − = = +  =  +               I I B l B l B l L L L L L        L1 L2 I 不穿过 的电流：对 上各点 有贡献； 对 无贡献。 穿过 L 的电流：对 B 和 均有贡献  B l L   d  B  L L B l L   d 

4)闭合路径不在垂直于电流的平面内 B·dl B·(dl/n+dl ∥ L L 5,B di,+f, B B·dl+0 cos 6=0 L L =40l(穿过L) 0(不穿过L)

4）闭合路径不在垂直于电流的平面内 = =  + =  +   =  +      ⊥ ⊥ d 0 d d d (d d ) / / / / / / L L L L L B l B l B l B l B l l            cos = 0 0 ( ) ( ) 0 I L I I L 不穿过  穿过 I L o o L l  d ⊥ l  d // l  d // l  d

5)空间存在多个长直电流时 白磁场叠加原理 B=B,+ B, +∴+B B·dl B1+B2+…+Bn)dl B1·d+B,dl+…+B,·dl L ∑ (穿过L)

      = =  +  + +   = + + +  ( L ) i L n L L n L L I B l B l B l B l ( B B B ) l 穿 过 0 1 2 1 2 d d d d d                5）空间存在多个长直电流时 由磁场叠加原理 B B B Bn      1 = 1 + 2 + + I L 3 I 2 I 4 I

2.推广:稳恒磁场的安培环路症理 Bd=山∑ (穿过L) 稳恒磁场中,磁感应强度船任意闭合路径的线 积分〔环流)等于穿过闭合路径的电流的代数和与 真空磁导率的乘积 成立条件:稳恒电流的磁场 L:场中任一闭合曲线一安培环路(规定绕向) B:环路上各点总磁感应强度(包含空间穿过L, 不穿过小所有电流的贡献)

2.推广：稳恒磁场的安培环路定理   =  ( ) d 0 L i L B l I 穿过    稳恒磁场中，磁感应强度 沿任意闭合路径 的线 积分（环流）等于穿过闭合路径的电流的代数和与 真空磁导率的乘积. B  L 成立条件：稳恒电流的磁场 L: 场中任一闭合曲线 — 安培环路（规定绕向） 环路上各点总磁感应强度（包含空间穿过 ， 不穿过 L 的所有电流的贡献） B :  L

B·dl=p L ∑l (穿过L) ∑1:穿过以边界的任意曲面的电流的代数和 (穿过L) 与L绕 规定:与绕向成左旋关系1<0 例如: 1=1-2l2 (穿过L) 12

: 穿过以 为边界的任意曲面的电流的代数和. ( )  L i I 穿过   =  ( ) d 0 L i L B l I 穿过    L 1 2 ( ) I I 2I L  i = − 穿过 例如： 规定： Ii  0 Ii  0 与L 绕向成右旋关系 与L 绕向成左旋关系