自旋玻璃
自旋玻璃
关键词 局域磁矩 自旋玻璃、自旋冻结 无序、阻错 遍历破缺、亚稳态 弛豫现象、记忆效应 类自旋玻璃行为
关键词 局域磁矩 自旋玻璃、自旋冻结 无序、阻错 遍历破缺、亚稳态 弛豫现象、记忆效应 类自旋玻璃行为
物质的磁性有哪些来源? 组成物质的微观粒子: 原子核一质子,中子(核磁矩很小) 电子一定域电子(自旋磁矩,轨道运动磁矩) 巡游电子(自旋磁矩)
物质的磁性有哪些来源？ 组成物质的微观粒子： 原子核－质子，中子（核磁矩很小） 电子－ 定域电子（自旋磁矩，轨道运动磁矩） 巡游电子（自旋磁矩）
(定域电子) 电子自旋磁矩电子轨道磁矩核磁矩 巡游电子自旋 物质的磁性 顺 其 磁「抗 自 性」磁 铁 反铁 旋磁磁 玻性性 性璃
物质的磁性 电子自旋 磁矩 电子轨道磁矩 核磁矩 顺 磁 性 抗 磁 性 铁 磁 性 反 铁 磁 性 自 旋 玻 璃 巡游电子自旋 （定域电子） 其 它
金属中局域磁矩存在的条件 铁磁物质Ni的原子为什麽在有的金属 或合金中没有磁矩?(如Cu0Ni20)
金属中局域磁矩存在的条件 铁磁物质 Ni的原子为什麽在有的金属 或合金中没有磁矩？ (如Cu80Ni20 )
孤立原子或离子的磁矩 洪德定则(经验规律): 1,在满足泡利原理的条件下,电子总自旋取最大值; 2,电子总角动量取最大值; 3若电子不到半满,则总角动量为J=L-S|,若超过 半满,则J=L+S 本质上取决于:泡里不相容原理和能量最低原理
孤立原子或离子的磁矩 洪德定则(经验规律）： 1,在满足泡利原理的条件下，电子总自旋取最大值; 2,电子总角动量取最大值; 3,若电子不到半满，则总角动量为J=|L-S | ，若超过 半满, 则J= | L+S |. 本质上取决于：泡里不相容原理和能量最低原理
磁性原子“埋”在金属中是否一定有稳定磁 矩? 几个实验事实: 1,Fe或Mn原子固溶在Au,Cu中为磁性杂质,而在A中为 作磁性杂质 2,LaCe合金中的Ce在常压下为磁性,但在高压下失去磁 性 3,CuN合金中的N含量小于25%时,N原子不具有磁性 用 Anderson模型来解释以上现象
磁性原子“埋”在金属中是否一定有稳定磁 矩？ 几个实验事实： 1, Fe或Mn原子固溶在Au,Cu中为磁性杂质，而在Al中为 非磁性杂质 2, LaCe合金中的Ce在常压下为磁性，但在高压下失去磁 性 3, CuNi合金中的Ni含量小于25％时,Ni原子不具有磁性 用Anderson模型来解释以上现象
何为准束缚态? 变为巡游电子的几率,这样,在杂质处3d电于念 (VBS) 简写为VBS),见图9 实空间分布 (定域电子与巡游电子杂 化,杂化越强则△越大) 在能量坐标上分布 P 束缚态 3d 态 密 度 2p △ 准束缚态 束缚态 准束缚态 E (a)正离子核的库仑势场近似地看做方势阱,3d态和2p态均 为局域的束缚态;(b)在金属中,杂质的3d能级与导带杂化,形 图9.2准束缚态(VBS)的态密度 成准束缚态(VBs),2p态仍为束缚态 9.1.4局域磁矩形成的条件(U=0的情况) 419
何为准束缚态？ (VBS) 在能量坐标上分布 实空间分布 （定域电子与巡游电子杂 化，杂化越强则 越大） 束缚态 准束缚态 准束缚态 束缚态 态 密 度 (U=0 的情况)
金属和合金中局域磁矩形成的条件 Anderson模型 先考虑的U=0情况 (nat)= Pa,(E)dE 市(出来图 △ 浩的旗加8de 丌(E Eat )2+ Ade Cot-i edt (En为相对于费米能级的值) 式中,积分上限0是费米能级的位置 同样 (na+) -cot e=8d↑∴·(na n24) 下面考虑U≠0的情况,因在同一杂质上每一对自旋相反的 电子使能量升高U,所以spin↑电子态的能级上升与 spin y的电 子数成正比,为U(na+);而spin↓电子态的能级上升与spin↑的 电子数成正比,为U(na+),因而有
金属和合金中局域磁矩形成的条件 Anderson模型 EF d （ d为相对于费米能级的值） 先考虑的U=0情况 ＝d
杂质是否磁性取决 于三个量: 正反自旋之间的库 仑相互作用能U 准束缚态的半宽度 (反映杂化程度) 准束缚态中心能量 与费米能的差值d 解释实验现象
杂质是否磁性取决 于三个量： 正反自旋之间的库 仑相互作用能U 准束缚态的半宽度 (反映杂化程度） 准束缚态中心能量 与费米能的差值d 解释实验现象