COUETTE FLOW GENERRAL DISCUSSION CONSTANT PROPERTY 2021/2/21 包”版权所有,I LRAINING C)Dale Carnegie Assoc
2021/2/21 nwpu COUETTE FLOW:GENERRAL DISCUSSION 版权所有， 1997 (c) Dale Carnegie & Associates, Inc. CONSTANT PROPERTY
边界条件 At y=D: uue T=Te 上界流体和与动平板间的摩擦剪力τe 热传导qe Paralel streamline。 Aty=0:u=0,T=Tw。 下界流体和与动平板间的摩擦剪力τw 热传导qw ●2021221 nwpu
2021/2/21 nwpu 边界条件 At y=D: u=ue , T=Te。 上界流体和与动平板间的摩擦剪力e 热传导qe Paralel streamline。 At y=0: u=0 , T=Tw。 下界流体和与动平板间的摩擦剪力w 热传导qw
1.平板上下温度一般不同,产生 温度梯度 2.动能由摩擦消耗变成内能,内 能的变化由温度升高 正示出来 ●2021221
2021/2/21 1.平板上下温度一般不同,产生 温度梯度 2. 动能由摩擦消耗变成内能,内 能的变化由温度升高 显示出来
y方向的热流量 qy=-k dt/dy (152) 流动方向从温度高的流向温度低的 ●2021221 nwpu
2021/2/21 nwpu y方向的热流量 qy =-k dt/dy (15.2) 流动方向从温度高的流向温度低的
3:无穷长平行流动特点 任何特性沿x方向不变(任何量如果变化, 就会变到无穷大或者无穷小) V-w=0 Ow/ax- aT/ax-Op/aX0 X-momentum equation aay(μOuay)=0 (16.1) y-momentum equation dp/ay=0 (16.2) Energy equation nwpu o/oVI KOIIOVIT OvI LOWOVI
2021/2/21 nwpu 无穷长平行流动特点 任何特性沿x方向不变,(任何量如果变化, 就会变到无穷大或者无穷小) v=w=0 u/x= T/x= p/x=0 x-momentum equation: /y( u/y)=0 (16.1) y-momentum equation: p/y=0 (16.2) Energy equation: /y( kT/y)+ /y( u/y)=0 (16.3)
无穷长平行流动特点 任何特性沿x方向不变(任何量如果变化, 就会变到无穷大或者无穷小) V-w=0 Ow/ax- aT/ax-Op/aX0 ●2021221 nwpu
2021/2/21 nwpu 无穷长平行流动特点 任何特性沿x方向不变,(任何量如果变化, 就会变到无穷大或者无穷小) v=w=0 u/x= T/x= p/x=0
X-momentum equation aay(μOuOy)=0 (16.1) y-momentum equation ap/ay=0 (16.2) Energy equation alay koT/oy)+ a/dy( uou/ay=0(16.3) ●2021221 nwpu
2021/2/21 nwpu x-momentum equation: /y( u/y)=0 (16.1) y-momentum equation: p/y=0 (16.2) Energy equation: /y( kT/y)+ /y( u/y)=0 (16.3)
方程16.1到16.3是严格的由ns方程得来 (162)∂p/=0代表垂直方向没有梯度和以 前的结果∂pOx=0联系 说明整个流场内部没有压力梯度以前I和Ⅱ 章讲的无粘流都需要压力梯度来推动流 动,现在讨论的粘性流动系另外一种可以 对流体施加外力的流动 古爱塔流动中运动平扳对流体产生的剪力 维持流体流动m
2021/2/21 nwpu 方程16.1到16.3 是严格的由ns方程得来 (16.2) p/y=0代表垂直方向没有梯度,和以 前的结果 p/x=0联系 说明整个流场内部没有压力梯度.以前I和II 章讲的无粘流都需要压力梯度来推动流 动,现在讨论的粘性流动系另外一种可以 对流体施加外力的流动 古爱塔流动中运动平扳对流体产生的剪力 维持流体流动
下面先讲不可压流体,可压缩的不同在164 讲 古爱塔流动中由于在x方向没有变化,只有y 方向的变化所以偏微分方程变成常微方 程 d/dy udu/dy=0 然而实际上总是偏微分方程所以为了教学 目的我们还继续采用偏微分符号 ●2021221 nwpu
2021/2/21 nwpu 下面先讲不可压流体,可压缩的不同在16.4 讲 古爱塔流动中由于在x方向没有变化,只有y 方向的变化所以偏微分方程变成常微方 程 d/dy ( du/dy)=0 然而实际上总是偏微分方程,所以为了教学 目的我们还继续采用偏微分符号
动量方程 p,μK都是常数 p为常数不可压,μ,K都是常数 表示T为常数 ●2021221
2021/2/21 动量方程 ,,都是常数. 为常数不可压, ,都是常数 表示T为常数