水力学 第二章水静力学 目录 ※ 第一章纟 绪论 第二章水静力学 第三章水流运动的基本原理 第四章水流型态与水头损失 第五章 有压管道中的恒定流 第六章 明渠恒定均匀流 第七章 明渠恒定非均匀流 第八章堰流与闸孔出流 骆 第九章泄水建筑物下游水流衔接与消能 shuilxa126.com
第一章 绪论 第二章 水静力学 第三章 水流运动的基本原理 第四章 水流型态与水头损失 第五章 有压管道中的恒定流 第六章 明渠恒定均匀流 第七章 明渠恒定非均匀流 第八章 堰流与闸孔出流 第九章 泄水建筑物下游水流衔接与消能 目录 第二章 水静力学
水力学 第二章水静力学 内容回顾 水力学的任务及其应用 液体的基本特性 液体主要物理力学性质 密度容重粘滞性压缩性表面张力特性 连续介质假设 理想液体的概念 作用于液体上的力 shuilx0126.com
内容回顾 第二章 水静力学 液体主要物理力学性质 水力学的任务及其应用 液体的基本特性 连续介质假设 理想液体的概念 作用于液体上的力 密度 容重 粘滞性 压缩性 表面张力特性
水力学 第二章水静力学 本章学习指导 本章将讨论静水压强分布规律，点压强的计算和多种平面和曲面上的静 水总压力计算； 水静力学为水利工程计算水力荷载提供理论基础，也为学习水动力学提 供必要知识。因此，应当熟练掌握基本概念、基本公式和基本方法； 液体的静止有两种含义：一是绝对静止；二是相对静止。 静水压强特性及有关基本概念； 本章重点 。静水压强的计算； 。平面和曲面上静水总压力的计算。 shuilx0126.com
本章学习指导 第二章 水静力学 本章将讨论静水压强分布规律，点压强的计算和多种平面和曲面上的静 水总压力计算； 水静力学为水利工程计算水力荷载提供理论基础，也为学习水动力学提 供必要知识。因此，应当熟练掌握基本概念﹑基本公式和基本方法； 液体的静止有两种含义：一是绝对静止；二是相对静止。 本章重点 静水压强特性及有关基本概念； 静水压强的计算； 平面和曲面上静水总压力的计算
水力学 第二章水静力学 第一节静水压强及其特性 电子秋料 一、 静水压强 平均压强p= P 条 点压强p=lm AP( KN/m或KPa) △A-→0 ΛA 二、静水压强的特性 米 静水压强的方向与受压面垂直并指向受压面 米 静水中任何一点上各个方向的静水压强大小均相等 shuilx0126.com
一、静水压强 第一节 静水压强及其特性 第二章 水静力学 lim ( / 2 或 a） 0 KN m KP A P p A = 点压强 → 平均压强 A P p = 二、静水压强的特性 静水压强的方向与受压面垂直并指向受压面 静水中任何一点上各个方向的静水压强大小均相等
水力学 第二章水静力学 第二节静水压强的基本规律 一、静水压强的基本方程 P2△A-P△A-MAh=0 P2 =p+yAh (a) 6) p=Po+Th 它表明：它表明：在静止液体中，表面的气 体压强，可不变大小地传递到液体中的任何 一点。（帕斯卡定律） p=yh 它表明：表明静水中任一点的压强与该点在 水下淹没的深度成线形关系。 =22十 它表明：在均质、连通的静止液体中，水平 shuilx0126.com 面必是等压面。（连通器原理）
一、静水压强的基本方程 第二节 静水压强的基本规律 第二章 水静力学 它表明：它表明：在静止液体中，表面的气 体压强，可不变大小地传递到液体中的任何 一点。（帕斯卡定律） p2 A− p1 A−Ah = 0 p2 = p1 +h p = p0 +h p = h 它表明：表明静水中任一点的压强与该点在 水下淹没的深度成线形关系。 它表明：在均质、连通的静止液体中，水平 面必是等压面。（连通器原理 ） 2 2 1 1 p z p z + = +
水力塑 第二章水静力学 第二节静水压强的基本规律 二、静水压强方程式的意义 (一)静水压强方程式的几何意义 21+ =32+ 它表明：仅在重力作用下，静止液体内任意 两点的测压管水头相等。 位置水头Z,压强水头P/r,测压管水头z+p/r 单位位能Z,单位压能p/r,单位势能z+p/ (二)静水压强方程式的物理意义 er Y 它表明：仅在重力作用下，静止液体内任何一点对同一基准面的单 sh加i1x.势能为一常数。这额反映了静止液体内部的能量守恒定律
二、静水压强方程式的意义 第二节 静水压强的基本规律 第二章 水静力学 它表明：仅在重力作用下，静止液体内任意 两点的测压管水头相等。 它表明：仅在重力作用下，静止液体内任何一点对同一基准面的单 位势能为一常数。这额反映了静止液体内部的能量守恒定律。 （一）静水压强方程式的几何意义 （二）静水压强方程式的物理意义 c p z + = 2 2 1 1 p z p z + = +
水力学 第二章水静力学 第二节静水压强的基本规律 三、绝对压强、相对压强、真空压强 (一)绝对压强P 0 A点相对压强 相对压强基准0 以没有空气的绝对真空为零基准计算出 B点真空压强 的压强，称绝对压强 B (二)相对压强P 以大气压作为零基准计算出的压强，称 相对压强 绝对压强基准 0 0 (二)真空压强P, 米 P=P-Pa 绝对压强小于大气压的那部分压强。称 真空压强 条 P=-P shuilx0126.com
三、绝对压强、相对压强、真空压强 第二节 静水压强的基本规律 第二章 水静力学 以没有空气的绝对真空为零基准计算出 的压强，称绝对压强 以大气压作为零基准计算出的压强，称 相对压强 （一）绝对压强 p' （二）相对压强 p 绝对压强小于大气压的那部分压强。称 真空压强 （二）真空压强 v p p = p − pa ' pv = − p
水力学 第二章水静力学 第三节压强的单位和量测 如果自由表面上压强为大气压，则液面以下处的相对压强 为h,所以在液体指定以后高度也可度量压强，称为液柱高， 例如：×XmH,O),×Xmm(Hg)等。特别地，将水柱高称为 水头。把真空压强转换成水柱高表示，称为真空度 。 p=0 压强的单 位 ●一个工程大气压为98 p=yh kN/m2(KPa),相当于 10 m(20) 或 人736 shui1xa12HM段液求高
第二章 水静力学 • 如果自由表面上压强为大气压，则液面以下 h 处的相对压强 为 γh ，所以在液体指定以后高度也可度量压强，称为液柱高， 例如：××m(H2O)，××mm(Hg) 等。特别地，将水柱高称为 水头。把真空压强转换成水柱高表示，称为真空度。 h p=0 p = h 一 、 压 强 的 单 位 •一个工程大气压为 98 kN/m2（KPa），相当于 10 m(H2O) 或 736 mm(Hg)液柱高 第三节 压强的单位和量测
水力学 第二章水静力学 二、压强的测量及计算 (一)用测压管测量 测压管的一端接大气，这样就把测管水 头揭示出来了。再利用液体的平衡规律，可知连通的静止液体 区域中任何一点的压强，包括测点处的压强。 Pa Yh ylsina shuili
第二章 水静力学 二、压强的测量及计算 lsin p h A = = 测压管的一端接大气，这样就把测管水 头揭示出来了。再利用液体的平衡规律，可知连通的静止液体 区域中任何一点的压强，包括测点处的压强。 （一） 用测压管测量 α A
水力学 第二章水静力学 第三节压强的单位和量测 (二)U形水银测压计 如果连通的静止液体区域包括多种液 体，则须在它们的分界面处作过渡。 Pa+yb=Ymhm 2 Pa=Ymhm-Yb shuilx0126.com
第三节 压强的单位和量测 第二章 水静力学 如果连通的静止液体区域包括多种液 体，则须在它们的分界面处作过渡。 p h b A m m = − （二） U形水银测压计 A m m p + b = h