第五讲无穷级数(续) 第1页 第五讲无穷级数(续 §5.1幂级数 幂级数通常是指通项为幂函数的函数项级数, ∞ n=0 这是一种特殊形式的函数项级数,也是最基本、最常用的一种函数项级数 定理5.1Abel(第一)定理如果级数cn(z-a)在某点z0收敛,则在以a点为圆心, n=0 20-a|为半径的圆内绝对收敛,而在|z-a|r(|1-a)内收敛,与原设矛盾.故级数∑cn(z-a n=0 在圆-a=|1-a外处处发散.口
Wu Chong-shi ✁✂ ✄ ☎ ✆ ✝ (✞) ✟ 1 ✠ ✡☛☞ ✌ ✍ ✎ ✏ (✑) §5.1 ✒ ✓ ✔ ✕✖✗✘✙✚✛✘✜✢✕✣✗✤✣✗✜✖✗✥ X∞ n=0 cn(z − a) n = c0 + c1(z − a) + c2(z − a) 2 + · · · + cn(z − a) n + · · · . ✦✚✧★✩✪✫✬✤✣✗✜✖✗✥✭✚✮✯✰✱✮✙✲✤✧★✣✗✜✖✗✳ ✴✵ 5.1 Abel(✶✷) ✴✵ ✸✹✖✗ P∞ n=0 cn(z − a) n ✺✻✼ z0 ✽✾✥✿✺❀ a ✼✢ ❁❂✥ |z0 − a| ✢❃❄✤ ❁❅❆❇✽✾✥❈✺ |z − a| ≤ r(r |z1 − a|) ❅ ✽✾✥❡❢❣❤✐✳❍✖✗ P∞ n=0 cn(z − a) n ✺ ❁ |z − a| = |z1 − a| ❪❫❫❬❭✳
收敛圆与收敛半径由于一个级数在z平面上的任意一点,总是要么收敛,要么发散.因此, 对于幂级数来说,就出现了这样的情况:在z平面上一部分点幂级数收敛,在另外一部分点幂级 数发散.这些收敛点与发散点之间存在一个分界线 ★根据Abel定理,这个分界线一定是圆.这个圆,就称为幂级数的收敛圆 收敛圆的圆心:z=a点 ★收敛圆的半径称为收敛半径 收敛半径可以是0.这时,收敛圆退化为一个点.除z=a点外,幂级数在全平面处处发散 收敛半径也可以是∞.这时收敛圆就是全平面.幂级数在全平面收敛,但∞点肯定是奇点 求幂级数的收敛半径的办法,常用的有两个 1.根据 cauchy判别法,当 mn(x-a)ym1即|2-a m cnIi/ 时级数发散.因此,幂级数∑cn(z-a)2的收敛半径是 R 2.根据d' Alembert判别法,如果 1(z-a) z →0C 存在,则当 lim Cn+1( n∞cn(z-a)y 时级数绝对收敛;当 +1(2-a)n+1 1即|z-a>lim n→∞cn+1 时级数发散.因此,幂级数∑c1(2-0)的收敛半径是 R= lim 这两个求收敛半径的公式各有优缺点, Cauchy公式是普遍成立的,而d' Alembert公式 则是有条件的(要求极限 lim c/rn+l存在).但当后者能适用时,往往计算更简单些
Wu Chong-shi §5.1 ❥ ✆ ✝ ✟ 2 ✠ ❦❧♠♥❦❧♦♣ qr✧s✖✗✺ z t✉✈✤✇①✧✼✥②✚▼③✽✾✥▼③❬❭✳●P✥ ❇r✕✖✗④⑤✥⑥⑦⑧⑨✦⑩✤❶❷❸✺ z t✉✈✧❹❺✼✕✖✗✽✾✥✺❻❪ ✧❹❺✼✕✖ ✗ ❬❭✳✦❼✽✾✼❡ ❬❭✼❽❾◗✺✧s❺❿➀✳ F ➁➂ Abel ■❝✥✦s❺❿➀✧■✚ ❁✳✦s ❁✥⑥➃✢✕✖✗✤ ❦❧♠ ✳ F ✽✾ ❁✤ ❁❂❸ z = a ✼✳ F ✽✾ ❁✤❃❄➃✢ ❦❧♦♣ ✳ ✽✾❃❄➄❀✚ 0 ✳✦ ❱ ✥ ✽✾ ❁➅➆✢✧s✼✳➇ z = a ✼❪ ✥✕✖✗✺➈t✉❫❫❬❭✳ ✽✾❃❄✭➄❀✚ ∞ ✳✦ ❱✽✾ ❁⑥✚➈t✉✳✕✖✗✺➈t✉✽✾✥➉ ∞ ✼➊■✚➋✼✳ ➌✕✖✗✤✽✾❃❄✤➍❛✥✙✲✤➎➏s❸ 1. ➁➂ Cauchy ➐➑❛✥❲ limn→∞ |cn(z − a) n | 1/n 1 ❯ |z − a| > 1 limn→∞ |cn| 1/n ❱ ✖✗❬❭✳●P✥✕✖✗ P∞ n=0 cn(z − a) n ✤ ✽✾❃❄✚ R = 1 limn→∞ |cn| 1/n = lim n→∞ 1 cn 1/n . 2. ➁➂ d’Alembert ➐➑❛✥✸✹ limn→∞ cn+1(z − a) n+1 cn(z − a) n = |z − a| limn→∞ cn+1 cn ◗✺✥✿❲ limn→∞ cn+1(z − a) n+1 cn(z − a) n 1 ❯ |z − a| > limn→∞ cn cn+1 ❱ ✖✗❬❭✳●P✥✕✖✗ P∞ n=0 cn(z − a) n ✤ ✽✾❃❄✚ R = limn→∞ cn cn+1 . ➓➔→➣↔↕➙➛➜➝➞➟➠➡➢➤✳ Cauchy ➝➞➥➦➧➨➩➜✥➫ d’Alembert ➝➞ ➭➥➠➯➲➜ (➳ ➣➵➸ limn→∞ |cn/cn+1| ➺➻) ✳➼ ➽➾➚➪➶➹➘✥➴➴➷➬➮ ➱✃❐✳
第五讲无穷级数(续) 第3页 由于幂级数∑cn(z-a)的每一项都是z的解析函数,Abel定理告诉我们,幂级数在其收 敛圆内任一闭区域中一致收敛,因此,根据4.2节,在收敛圆内,幂级数代表了一个解析函数(或 者说,幂级数的和函数在收敛圆内解析),可以对幂级数逐项积分或逐项求导数, ∑(2-d2=∑a/(x-ayd 20n=0 n+1 dz Cn(z-a) n=0 ∑cn+(m+1)(2-a ★幂级数在收敛圆上的收敛性? 可以处处收敛 可以处处发散 也可以在一部分点收敛,在另一部分点发散 1+z+z2 在|2|=1上处处发散; z223 +一+一+…+一+ 在|=1上除z=1外均收敛,而在2=1点发散; 在||=1上处处收敛 不论哪种情况,幂级数的收敛圆上总肯定有奇点 但即使在奇点,幂级数仍然可能是收敛的(即有确定的函数值) 设幂级数∑cn(z-a)在收敛圆内收敛到f(2),如果级 数在收敛圆周上某点z0也收敛,和为S(z0),则阿贝耳第二 定理(不证)告诉我们,当z由收敛圆内趋于0时,只要保持 在以20为顶点、张角为20<丌的范围内(见图5.1),f(2)就 定趋于S(z) 图5.1阿贝耳第二定理
Wu Chong-shi ✁✂ ✄ ☎ ✆ ✝ (✞) ✟ 3 ✠ qr✕✖✗ P∞ n=0 cn(z − a) n ✤❒✧✜❮✚ z ✤❰Ï✣✗✥ Abel ■❝ÐÑÒÓ✥✕✖✗✺Ô✽ ✾ ❁❅✇✧ÕÖ× ❉ ✧❊✽✾✥●P✥ ➁➂ 4.2 Ø ✥✺ ✽✾ ❁❅✥✕✖✗ÙÚ⑨✧s❰Ï✣✗ (Û Ü⑤✥✕✖✗✤Ý✣✗✺ ✽✾ ❁❅❰Ï) ✥➄❀❇✕✖✗Þ✜ß❺Û Þ✜➌à✗✥ Z z z0 X∞ n=0 cn(z − a) n dz = X∞ n=0 cn Z z z0 (z − a) n dz = X∞ n=0 cn n + 1 (z − a) n+1 − (z0 − a) n+1 , d dz X∞ n=0 cn(z − a) n = X∞ n=0 cn d(z − a) n dz = X∞ n=0 cn+1(n + 1)(z − a) n . F ✕✖✗✺ ✽✾ ❁ ✈ ✤ ✽✾á â • ➄❀❫❫✽✾✥ • ➄❀❫❫❬❭✥ • ✭➄❀✺✧❹❺✼ ✽✾✥✺❻✧❹❺✼ ❬❭✳ 1 + z + z 2 + · · · + z n + · · · ✺ |z| = 1 ✈❫❫❬❭➒ z 1 + z 2 2 + z 3 3 + · · · + z n n + · · · ✺ |z| = 1 ✈ ➇ z = 1 ❪ã✽✾✥❈✺ z = 1 ✼ ❬❭➒ z 2 1 · 2 + z 3 2 · 3 + z 4 3 · 4 + · · · + z n n(n − 1) + · · · ✺ |z| = 1 ✈❫❫✽✾✳ äåæ★❶❷✥✕✖✗✤✽✾ ❁ ✈ ②➊■➎➋✼✳ ➉ ❯ ❙✺➋✼✥✕✖✗ç❞➄è✚✽✾✤ (❯ ➎é■✤✣✗ê) ✳ ❣✕✖✗ X∞ n=0 cn(z − a) n ✺ ✽✾ ❁❅✽✾ë f(z) ✥✸✹✖ ✗✺ ✽✾ ❁ì✈✻✼ z0 ✭ ✽✾✥Ý✢ S(z0) ✥✿ íîï✶ð ✴✵ (ä❵ ) ÐÑÒÓ✥❲ z q ✽✾ ❁❅ñr z0 ❱ ✥ò▼óô ✺❀ z0 ✢õ✼✱ö÷✢ 2φ < π ✤ø ù❅ (úû 5.1) ✥ f(z) ⑥ ✧■ñr S(z0) ✳ ü 5.1 ýþÿ✟✁✂
2含参量的反常积分的解析性 第4页 §5.2含参量的反常积分的解析性 5.3中有关函数级数解析性的结论,也可以用来讨论含参量的反常积分的解析性 定理52设 1.∫(t,2)是t和z的连续函数,t>a,z∈G, 2.对于任何t≥a,∫(t,x)是石上的单值解析函数 3.积分f(,2)d在石上一致收敛,即ve>0,彐(=),当T2>n1>T()时,有 f(t,2)dt|<ε, 则F(2)=/f()d在G内是解析的,且 F(2) 证任取一个无界序列{an} a0=a<01<a2<a3<…<an<an+1< iman=∞ 令un(2)=/(12),则根据37节关于含参量的定积分的解析性的定理,可知un(2)是G内 的单值解析函数.又因为 在G上一致收敛,故根据 Weierstrass定理,知 F(2)=∑m(2)=/f(t:)dt 在G内解析,且 F(2)=∑an(2) f(t,2) dt.口 对于含参量的瑕积分也可以类似地处理 在应用这个定理时,需要判断无穷积分(或瑕积分)是否一致收敛.常用的判别法是:如果存 在函数0),使得(42)<0),∈,而且叫收敛,则Af(,)在石上绝对而且 致收敛 作为含参量的无穷积分的一个例子,下面讨论积分 e cos 22t dt 这个积分中的被积函数显然满足定理的前两个条件,而且因为对于复数z=x+iy,有 as2= ycosh2-c02at≤cosh2br|≤e2l
Wu Chong-shi §5.2 ✄☎✆✝✞✟✠✡✝☛☞✌ ✟ 4 ✠ §5.2 ✍✎✏✑✒✓✔✕✑✖✗✘ §5.3 ❉ ➎✙✣✗✖✗❰Ïá ✤✚å✥✭➄❀✲④✛å✜✢✣✤❴✙ß❺✤❰Ïá ✳ ✴✵ 5.2 ❣ 1. f(t, z) ➥ t ✤ z ➜✥✦✧★✥ t > a ✥ z ∈ G ✥ 2. ✩✪✫✬ t ≥ a ✥ f(t, z) ➥ G ✭ ➜✃✮✯✰✧★✥ 3. ✱✲ Z ∞ a f(t, z)dt ➻ G ✭✳✴↔↕✥✵ ∀ε > 0 ✥ ∃T (ε) ✥➽ T2 > T1 > T (ε) ➘✥➠ Z T2 T1 f(t, z)dt < ε, ✿ F(z) = Z ∞ a f(t, z)dt ✺ G ❅✚❰Ï✤✥✶ F 0 (z) = Z ∞ a ∂f(t, z) ∂z dt. ❋ ✇✷✧s ✸✹ ✺✻ {an} a0 = a < a1 < a2 < a3 < · · · < an < an+1 < · · · , limn→∞ an = ∞. ✼ un(z) = Z an+1 an f(t, z)dt ✥✿ ➁➂ 3.7 Ø ✙r✜✢✣✤■ß❺✤❰Ïá ✤■❝✥➄✽ un(z) ✚ G ❅ ✤✾ê❰Ï✣✗✳✿●✢ F(z) = X∞ n=0 un(z) ✺ G ✈ ✧❊✽✾✥❍➁➂ Weierstrass ■❝✥✽ F(z) = X∞ n=0 un(z) = Z ∞ a f(t, z)dt ✺ G ❅❰Ï✥✶ F 0 (z) = X∞ n=0 u 0 n (z) = Z ∞ a ∂f(t, z) ∂z dt. ❇r✜✢✣✤❀ß❺✭➄❀❁❂❃❫ ❝✳ ✺❄✲✦s■❝ ❱ ✥❅▼ ➐❆❇❈ß❺ (Û ❀ß❺) ✚❉✧❊✽✾✳✙✲✤➐➑❛✚❸ ❊❋➺ ➻ ✧★ φ(t) ✥●❍ |f(t, z)| < φ(t) ✥ z ∈ G ✥➫■ Z ∞ a φ(t)dt ↔↕✥➭ Z ∞ a f(t, z)dt ➻ G ✭❏✩➫■ ✳✴↔↕✳ ❑✢✜✢✣✤ ❇❈ß❺✤✧s▲▼✥◆ ✉ ✛åß❺ F(z) = Z ∞ 0 e −t 2 cos 2zt dt. (5.1) ✦sß❺ ❉ ✤❖ß✣✗P❞❏❑■❝✤◗➏s◆❖✥❈✶●✢❇r❘✗ z = x + iy ✥➎ |cos 2zt| = q cosh2 2yt − cos22xt ≤ cosh 2 |yt| ≤ e 2|yt| .
第五讲无穷级数(续) 第5页 所以,对于2平面上的任意一个闭区域上,|Im|<v,于是, 而积分 2+mdt收敛,所以含参量的无穷积分(51)一致收敛,因此,这个积分作为z的函 数,在z平面上的任意一个区域内解析.更进一步,就有 F(2) e-t 2t sin 22t dt 2z/e cos 2it dt=-22 F(a) 解这个微分方程,就可以得到F(x)=Ce-2,其中常数C是 C=F(0 这样,最后就得到 e-cos2tdt==亓
Wu Chong-shi ✁✂ ✄ ☎ ✆ ✝ (✞) ✟ 5 ✠ ❚❀✥❇r z t✉✈✤✇①✧sÕÖ×✈ ✥ |Im z| < y0 ✥r✚✥ e −t 2 cos 2zt < e −t 2+2y0t , ❈ß❺ Z ∞ 0 e −t 2+2y0tdt ✽✾✥❚❀✜✢✣✤ ❇❈ß❺ (5.1) ✧❊✽✾✥●P✥✦sß❺❑✢ z ✤✣ ✗✥✺ z t✉✈✤✇①✧sÖ× ❅❰Ï✳❙❚✧❯✥⑥➎ F 0 (z) = − Z ∞ 0 e −t 2 2t sin 2zt dt = e−t 2 sin 2zt ∞ 0 − 2z Z ∞ 0 e −t 2 cos 2zt dt = −2zF(z). ❰✦s❱❺❲❳✥⑥➄❀❨ ë F(z) = Ce −z 2 ✥Ô ❉ ✙✗ C ✚ C = F(0) = Z ∞ 0 e −t 2 dt = 1 2 √ π, ✦⑩✥✮❩⑥❨ ë Z ∞ 0 e −t 2 cos 2zt dt = 1 2 √ π e −z 2
§53解析函数的 Taylor展开 第6页 §5.3解析函数的 Taylor展开 个幂函数在它的收敛圆內代表一个解析函数 如何把一个解析函数表示成幂级数? 定理51( Taylor)设函数f(2)在以a为圆心的圆C内及C上解析,则对于圆内的任何z 点,f(z)可用幂级数展开为(或者说,f(z)可在a点展开为幂级数 f(2)=∑an(2-a)”, n=0 其中 2mif ieigp-ards=mla C取逆时针方向 证根据 Cauchy积分公式,对于圆C内任意一点z,有 1 f(S) 但是 此级数在 ≤r<1的区域中一致收敛,因此可以逐项积分, f(s)ds ∑an(2-a) 说明 1.定理的条件可以放宽,只要f(z)在C内解析即可. 这时对于给定的z,总可以以a为圆心作一圆C",把z包围在圆内.f(z)在C"内及 C"上是解析的 ①以后的围道积分,除特别说明的以外,均为逆时针方向
Wu Chong-shi §5.3 ☛☞❬✝ ✝ Taylor ❭❪ ✟ 6 ✠ §5.3 ✖✗❫✔✑ Taylor ❴❵ ✳ →❛✧★➻❜ ➜↔↕ ❝❞❡❢✳ →✯✰✧★✳ ❊ ✬❣✳→✯✰✧★❢❤➨❛✐★ â ✴✵ 5.1 (Taylor) ❣✣✗ f(z) ✺❀ a ✢ ❁❂✤ ❁ C ❅❥ C ✈ ❰Ï✥✿❇r ❁❅✤✇❦ z ✼✥ f(z) ➄✲✕✖✗❧♠✢ (Û Ü⑤✥ f(z) ➄✺ a ✼❧♠✢✕✖✗) f(z) = X∞ n=0 an(z − a) n , Ô ❉ an = 1 2π i I C f(ζ) (ζ − a) n+1 dζ = f (n) (a) n! , C ✷♥❱♦ ❲ ♣ q ✳ ❋ ➁➂ Cauchy ß❺r✬✥❇r ❁ C ❅✇①✧✼ z ✥➎ f(z) = 1 2π i I C f(ζ) ζ − z dζ. ➉✚✥ 1 ζ − z = 1 (ζ − a) − (z − a) = 1 ζ − a X∞ n=0 z − a ζ − a n . P✖✗✺ z − a ζ − a ≤ r < 1 ✤Ö× ❉ ✧❊✽✾✥●P➄❀Þ✜ß❺✥ f(z) = 1 2π i I C "X∞ n=0 (z − a) n (ζ − a) n+1 # f(ζ)dζ = X∞ n=0 1 2π i I C f(ζ) (ζ − a) n+1 dζ (z − a) n = X∞ n=0 an(z − a) n , an = 1 2π i I C f(ζ) (ζ − a) n+1 dζ = f (n) (a) n! . ⑤ s❸ 1. ■❝✤◆❖➄❀t✉✥ò▼ f(z) ✺ C ❅❰Ï❯ ➄✳ ➓➘ ✩✪✈✇➜ z ✥①② ③③ a ④ ❝⑤⑥✳ ❝ C 0 ✥ ❣ z ⑦⑧➻ ❝❞✳ f(z) ➻ C 0 ❞⑨ C 0 ✭ ➥✯✰➜✳ q ⑩❶❷❸❹❺❻❼❽❾❿➀➁❷⑩➂❼➃➄➅➆➇➈➉➊
第五讲无穷级"(续) 第7页 2.这里 Taylor展开的形和实变函 析 的 有同,向是条件不同 析 开 ★在实变函中,∫(x)的何阶导一存在,还不足以保 Taylor于存在(或 Taylor于收 敛) 析 析 解析 ★在复变函中,解析的要求(函阶导存在)作足以保 Taylor"收敛 析 解析 3.何展范这函f(2)的奇点完方个定及 Taylor"的收敛半径b是f(2)的离a点最 收的奇点,则函敛 收敛半径R=-a ∫(z)在理|z-叫<-叫内处处解析,f(z)可以在理内展的为 Taylor级数(或者说 Taylor级数在理|z-a<阝-叫内收敛)这就是说,f(z)的 Taylor级数收敛半径不小 于|-a 收敛半径般也不能是于-叫否则,b点就包含在收敛理内,成而幂级数在收敛 理內处处解析,与b点为奇点的假设矛盾(除非b点是可去奇点 1+==-)32,(<1 解析 函的奇 析一作个定及 的收敛半径+B=1士计 析 而在实”范围内, Taylor 的收敛半径代函一性质除特的联系作难以讨论 -1<x<1 作难以圆解收敛半径为何是1,因为函1/(1+x2)在整明实轴给都是时续为导、并且何阶导 析 都是存在的! 棵列参vr展开的唯性给定画明在圆C内解析的函则解的T如展开是析画的,即 an是完方确定 解析 析 假定有两明 Taylor"在圆C内都收敛到同函明解析函”f(z), f(2)=a+a1(z-a)+a2(z-a)2+…+an1(z-a)y+ a6+a1(z-a)+a2(2-a)2+…+an(z-a)n+ 取极限x→a,则么解析 在C内的函闭区域中画如收敛,故有 逐项”商,共取极限z→a,则得 如此继续,即为 开 Taylor展开的析画性告诉我们围
Wu Chong-shi ✁✂ ✄ ☎ ✆ ✝ (✞) ✟ 7 ✠ 2. ✦➋ Taylor ❧♠✤✫✬Ý➌➍✣✗ ❉ ✤ Taylor r✬➎➏✥➉✚◆❖ä➏✳ F ✺➌➍✣✗ ❉ ✥ f(x) ✤✇❦➐à✗◗✺✥➑ä❑❀ó❵ Taylor r✬◗✺ (Û Taylor r✬ ✽ ✾) ✳ F ✺❘➍✣✗ ❉ ✥❰Ï✤▼➌ (✧➐à✗◗✺) ⑥❑❀ó❵ Taylor ✖✗✽✾✳ 3. ❦❧➒➓ ✣✗ f(z) ✤➋✼➔➈→■⑨ Taylor ✖✗✤✽✾❃❄✳❣ b ✚ f(z) ✤➣ a ✼✮ ↔✤➋✼✥✿✧↕⑤④✥✽✾❃❄ R = |b − a| ✳ f(z) ➻ ❝ |z − a| < |b − a| ❞➙➙✯✰✥ f(z) ② ③ ➻ ❝❞➛➜④ Taylor ✐★ (➝➚➞✥ Taylor ✐★➻ ❝ |z − a| < |b − a| ❞↔↕) ✳➓➟➥➞✥ f(z) ➜ Taylor ✐★↔↕➙➛➠➡ ✪ |b − a| ✳ ↔↕➙➛✳➢➤➠➪➥ ✪ |b − a| ✳➦➭✥ b ➤➟ ⑦➧➻ ↔↕ ❝❞✥➨➫❛✐★➻ ↔↕ ❝❞➙➙✯✰✥➩ b ➤ ④➫➤➜➭➯ ➲➳ (➵ ➸ b ➤➥②➺➫ ➤✥➻ 5.5 ➼) ✳ 1 1 + z 2 = X∞ n=0 (−) n z 2n , |z| < 1. ✣✗✤➋✼ z = ±i ⑥→■⑨ Taylor ✖✗✤✽✾❃❄ R = | ± i| = 1 ✳ ❈✺➌✗ø ù❅✥ Taylor ✖✗✤✽✾❃❄❡✣✗á➽❽❾✤➾➚⑥➪❀✛å✳ 1 1 + x 2 = X∞ n=0 (−) nx 2n , −1 < x < 1, ⑥➪❀❝❰ ✽✾❃❄✢❦✚ 1 ✥●✢✣✗ 1/(1 + x 2 ) ✺➶s➌➹✈ ❮✚➘➴➄à✱➷✶✇❦➐à✗ ❮✚◗✺✤ ➬ 4. Taylor ➮➱✃❐✷❒ ❮ ■✧s✺ ❁ C ❅❰Ï✤✣✗✥✿❰✤ Taylor ❧♠✚Ï✧✤✥❯ ❧♠➚✗ an ✚➔➈é■✤✳ ❋ Ð■➎➏s Taylor ✖✗✺ ❁ C ❅❮✽✾ë➏✧s❰Ï✣✗ f(z) ✥ f(z) = a0 + a1(z − a) + a2(z − a) 2 + · · · + an(z − a) n + · · · = a 0 0 + a 0 1 (z − a) + a 0 2 (z − a) 2 + · · · + a 0 n (z − a) n + · · · . ✷ÑÒ z→a ✥✿ qr✖✗✺ C ❅✤✇✧ÕÖ× ❉ ✧❊✽✾✥❍➎ a0 = a 0 0 . Þ✜❱Ó✥Ô✷ÑÒ z → a ✥✿❨ a1 = a 0 1 . ✸PÕ➴✥ ❯ ➄❵❨ an = a 0 n, n = 0, 1, 2, · · · . Taylor ❧♠✤Ï✧ á ÐÑÒÓ❸
§53解析函数的 Taylor展开 第8页 ★不论用什么方法,得到的f(2)在同一个圆内的 Taylor展开是唯一的.因此,不一定要用求 导数的办法定展开系数 ★如果在同一点展开的两个 Taylor级数相等,则可以逐项比较系数. 必须是在同一点展开的两个 Taylor级数相等,才可以逐项比较系数 同一个函数在不同点展开得到的两个 Taylor级数,即使有公共的收敛区域,也不能直 接比较展开系数
Wu Chong-shi §5.3 ☛☞❬✝ ✝ Taylor ❭❪ ✟ 8 ✠ F äå✲Ö③❲❛✥❨ ë ✤ f(z) ✺➏✧s ❁❅✤ Taylor ❧♠✚Ï✧✤✳●P✥ä✧■▼✲➌ à✗✤➍❛■❧♠➚✗✳ F ✸✹ ✺➏✧✼❧♠ ✤➏s Taylor ✖✗➎×✥✿➄❀Þ✜ ØÙ➚✗✳ • ▲Ú✚✺➏✧✼❧♠✤➏s Taylor ✖✗➎×✥Û➄❀Þ✜ ØÙ➚✗✳ • ➏✧s✣✗✺ä➏✼❧♠❨ ë ✤➏s Taylor ✖✗✥❯ ❙➎rÜ✤ ✽✾Ö×✥✭äèÝ Þ ØÙ❧♠➚✗✳