第三章：原子结构 道尔盾子 三章：原子结构 学的 用对的春梦 道尔顿原子论 道尔顿原子论 解 化有 中的☑ 和南2种 合 的圆 的子 尔提出了原 加的化学反应的定量关 ，因而的 道尔原门子论 道尔顿原子论 道尔颜原子论极大 别是在1818和1826年 Berzelius 1779-1848) 为化学发 80 意的简 达元素符号，一直沿用至 贝采利乌斯， 核外申子运动状态 核外电子运动状态 真空 绿、青、蓝、紫而提出 本生，RW. 【要手段
1 第三章：原子结构 第三章：原子结构 道尔顿原子论 核外电子运动状态 作业 本章要求 基态原子电子组态 元素周期系 元素周期性 道尔顿原子论 如果说近代化学达到了对物质的原子、分子水平 的认识,那么在19世纪初,电子、x－射线、放射性的发 现，则拉开了探索原子、分子内部微观结构的序幕， 使化学进入到一个新的境界。原子结构和分子结构是 结构化学研究的课题,也是无机化学的基本理论。这两 部分内容对如何解释和揭示化学反应的本质是很重要 的。 化学工作者着眼于化学反应，而化学反应则以原 子相互作用为基础的。通常在化学反应中，原子核不 发生变化。那么什么在变呢？电子的运动状态在变， 通俗地说，是核外电子在“跳来跳去”，所以研究核外 电子的运动的规律是化学工作者要探索的重要问题。 本章用了一些量子化学的公式来解释无机化学的 现象和本质，对量子化学公式的推导不作要求。 从1787年开始，中学教员出身的道尔顿持续不断 地观测气象，为了解释“复杂的大气”为什么“竟是均匀 的混合物”，他于1801年引入原子的假说。1805年,道尔 顿明确地提出了他的原子论，这个理论的要点有：每 一种化学元素有一种原子；同种原子质量相同，不同 种原子质量不同；原子不可再分;一种原子不会转变为 另一种原子;化学反应只是改变了原子的结合方式,使反 应前的物质变成反应后的物质。 道尔顿原子论 道尔顿提出了原子量的概念，实质上就是原子相 对质量的概念，并用大量实验测定了一些元素的原子 的相对质量。道尔顿原子论十分圆满地解释了当时已 知的化学反应的定量关系。 道尔顿原子论 不久，道尔顿用自己的原子论导出了倍比定律—若 两种元素化合得到不止一种化合物，这些化合物中的元 素的质量比存在整数倍的比例关系—并用实验予以证实, 例如,他用实验证实,碳和氧有2种化合物—一氧化碳和二 氧化碳,其中碳与氧的质量比是4:3和8:3。 尽管道尔顿提出了原子量的概念，却不能正确给出 许多元素的原子量。例如：设氢的原子量为1，作为相 对原子质量的标准，已知水中氢和氧的质量比是1:8， 若水分子是由1个氢原子和1个氧原子构成的，氧的原子 量是8，若水分子是由2个氢原子和1个氧原子构成的， 氧的原子量便是16。道尔顿武断地认为，可以从“思维 经济原则”出发，认定水分子由1个氢原子和1个氧原子 构成，因而就定错了氧的原子量。 道尔顿原子论 道尔顿用来表 示原子的符号,是 最早的元素符号。 图中他给出的许多 分子组成是错误的。 这给人以历史的教 训——要揭示科学 的真理不能光凭想 象，更不能遵循道 尔顿提出的所谓 “思维经济原则”, 客观世界的复杂性 不会因为人类或某 个人主观意念的简 单化而改变。 氧 氢 氮 碳 磷 硫 钾 钡 水 一氧化氮 二氧化硫 甲烷 氢氧化钾 碳酸钡 道尔顿原子论 但道尔顿原子论极大地推动了化学的发展。特 别是在1818和1826年,瑞典化学家贝采里乌斯(CL. Berzelius 17791848)通过大量实验正确地确定了当 时已知化学元素的原子量，纠正了道尔顿原子量的 误值，为化学发展奠定了坚实的实验基础（如表）。 同时，贝采里乌斯还创造性地发展了一套表达 物质化学组成和反应的符号体系，他用拉丁字母表 达元素符号,一直沿用至今。 一、氢原子光谱 焰火是热致发光。把气体装进真空管，真空管 两端施以高压电，气体也会发光，叫做电致发光。 如霓虹灯、高压汞灯、高压钠灯就是气体的电致发 光现象。例如，氢、氖发红光，氩、汞发蓝光。 “光谱” (spectrum)一词是牛顿根据太阳光通过 三棱镜后得到红、橙、黄、绿、青、蓝、紫而提出 的。 到1859年，德国海德堡大学的基尔霍夫和本生 发明了光谱仪，奠定了光谱学的基础,使光谱分析成 为认识物质和鉴定元素的重要手段。 核外电子运动状态 核外电子运动状态 光谱仪可以测量物质发射或吸收的光的波长， 拍摄各种光谱图。光谱图就像“指纹”辨人一样，可 以辨别形成光谱的元素。人们用光谱分析发现了许 多元素,如铯、铷、氦、镓、铟等十几种
核外电子运动状态 核外电子坛动状态 得用肉围 2= 2-4 核外电子运动状态 巴尔费的经数方程引发了一股研究各种元素的光 v=t=Rd 上式中的常最，后入称为重鱼常，其值为 10m 类然原于是指H、L山户等原于核外只有一个电 子的离子。 当n 到的是可见 核外电子运动状态 核外电子运动状态 外电子在轨道上运行时具有一定的 的不食 定事定态叫 复子能够定存在所必 、发 卢瑟福，正. 核外电子运动状态 核外电子运动状态 、跃迁则 动道的 电子意电 电子吸收光子就会联迁到鲍量较高的激发态， 反过来，嫩发态的电子会放出光子，返同盖态或能 =1,2,3,4,5, 量牧低的澈发态：光子的能量为联前后两个能级 这一要点称为于化条件，这是我尔为了解释 他受到
2 （从上到下）氢、氦、锂、钠、钡、汞、氖的发射光谱 然而，直到本世纪初，人们只知道物质在高温或电 激励下会发光，却不知道发光机理；人们知道每种元素 有特定的光谱，却不知道为什么不同元素有不同光谱。 核外电子运动状态 核外电子运动状态 氢光谱是所有元素的光谱中最简单的光谱。在可见 光区，它的光谱只由几根分立的线状谱线组成,其波长 和代号如下所示： 谱线 H α H β H γ H δ H e … 编号(n) １ ２ ３ ４ ５ … 波长/nm 656.279 486.133 434.048 410.175 397.009 … 不难发现，从红到紫,谱线的波长间隔越来越小。 ｎ>5的谱线密得用肉眼几乎难以区分。1883年，瑞士 的巴尔麦（J.J.Balmer 18251898）发现，谱线波长(λ) 与编号(n)之间存在如下经验方程： l = ¥ - 3646 00 4 2 2 . n n 核外电子运动状态 后来，里德堡(J.R.Rydberg 18541919)把巴尔麦 的经验方程改写成如下的形式： ˜ ¯ ˆ Á Ë Ê = = • -2 21 2 1 n R c cl n 上式中的常数Ｒ • 后人称为里德堡常数，其数值为 1.09677×10 7m1。 氢的红外光谱和紫外光谱的谱线也符合里德堡方 程，只需将1/2 2改为1/n1 2 ,n1=1,2,3,4;而把后一个n改写 成n2=n1+1,n 1+2,…即可。当ｎ1=2时,所得到的是可见光 谱的谱线,称为巴尔麦系,当n 1=3,得到氢的红外光谱,称 为帕逊系,当n 1=1,得到的是氢的紫外光谱,称为来曼系。 核外电子运动状态 巴尔麦的经验方程引发了一股研究各种元素的光 谱的热潮，但人们发现，只有氢光谱(以及类氢原子 光谱)有这种简单的数学关系。 类氢原子是指He + 、Li 2+ 等原子核外只有一个电 子的离子。 里德堡把巴尔麦的方程作了改写大大促进了揭示 隐藏在这一规律后面的本质,这是科学史上形式与内 容的关系的一个典型例子。寻找表达客观规律的恰当 形式是一种重要的科学思维方法。 核外电子运动状态 二、玻尔理论 1913年,年轻的丹麦物理学家玻尔在总结当时最 新的物理学发现（普朗克黑体辐射和量子概念、爱因 斯坦光子论、卢瑟福原子带核模型等）的基础上建立 了氢原子核外电子运动模型,解释了氢原子光谱，后 人称为玻尔理论。玻尔理论的要点如下： 1、行星模型 假定氢原子核外电子是处在一定的线性轨道上绕 核运行的，正如太阳系的行星绕太阳运行一样。 这是一种“类比”的科学思维方法。因此，玻尔的 氢原子模型形象地称为行星模型。后来的新量子论根 据新的实验基础完全抛弃了玻尔行星模型的“外壳”， 而玻尔行星模型的合理“内核”却被保留了，并被赋予 新的内容。 核外电子运动状态 2、定态假设 假定氢原子的核外电子在轨道上运行时具有一定的、 不变的能量,不会释放能量,这种状态被称为定态。 能量最低的定态叫做基态；能量高于基态的定态叫 做激发态。 据经典力学，电子在原子核的正电场里运行，应不 断地释放能量，最后掉入原子核。如果这样，原子就会 毁灭，客观世界就不复存在。 因此，定态假设为解释原子能够稳定存在所必需。 玻尔从核外电子的能量的角度提出的定态、基态、激发 态的概念至今仍然是说明核外电子运动状态的基础。 核外电子运动状态 3、量子化条件 玻尔假定，氢原子核外电子的轨道不是连续 的，而是分立的，在轨道上运行的电子具有一定的 角动量（L=mvr，其中m电子质量，v电子线速度，r 电子线性轨道的半径），只能按下式取值： L n h = n = 2 1 2 3 4 5 p , , , , ,L 这一要点称为量子化条件。这是玻尔为了解释 氢原子光谱提出它的模型所作的突破性假设。 如果氢原子核外电子不具有这样的量子化条 件，就不可能有一定的能量。量子化条件是违背经 典力学的，是他受到普朗克量子论和爱因斯坦光子 论的启发提出来的。上式中的正整数n称为量子数。 核外电子运动状态 4、跃迁规则 电子吸收光子就会跃迁到能量较高的激发态， 反过来，激发态的电子会放出光子，返回基态或能 量较低的激发态；光子的能量为跃迁前后两个能级 的能量之差，这就是跃迁规则，可以用下式来计算 任一能级的能量及从一个能级跃迁到另一个能级时 放出光子的能量： J 2 179 10 2 18 n . E - - ¥ = ˜ ¯ ˆ Á Ë Ê D = ¥ - - 2 2 2 1 18 1 1 2179 10 n n E
核外电子运动状态 核外电子运动状态 由公式=29a10日-ErE 创：求激发本原子 能极跃迁到m 能级时所发射的射能的厕率、被长及能量？ 解：由 v3289x10叫元 1 .y■6.167x104s 时对应的 时能量最低，此时能量为219X10比 E=r=66262x10×6.167x10=408610 核外电子运动状态 核外电子坛动状态 明了电子 白横外 沈的 科学思 核外电子运动状态 核外电子运动状态 有到 被完全抛弃，面被新量子力学继承发见苍至轨道 光的强度：- 的概老，量子力学赋于了新的内插， 流光，格转 尔及早把了最新的科学成就信愿是地获得 的翼度：1 吧性天突钓技字紫 人欠缺的。 0.2 核外电子运动状态 核外电子运动状态 上式等号的 的早树，行尚成与光的爆 四布罗系式 士生布罗 (de Rr 这就是说，光的蛋度大，则光子的密度大光被 的 的生：阳电新电g,芋的本不 系式以的内 3
3 当n=1时能量最低，此时能量为2.179×10 18J,此 时对应的半径为52.9pm,称为玻尔半径。 能过理论计算得到的波长与实验值惊人的吻 合，误差小于千分之一。因此，玻尔理论曾风行一 时。 核外电子运动状态 由公式： ˜ ¯ ˆ Á Ë Ê D = ¥ - - 2 2 2 1 18 1 1 2179 10 n n E . 及DE=E2E1=hn ˜ ¯ ˆ Á Ë Ê - ¥ = - 2 2 2 1 18 2179 10 1 1 h n n . n ˜ ¯ ˆ Á Ë Ê - ¥ ¥ = - - 2 2 2 1 34 18 1 1 6.626 10 2.179 10 n n ˜ ¯ ˆ Á Ë Ê \ = ¥ - 2 2 2 1 15 1 1 3. 289 10 n n n 核外电子运动状态 例：求激发态氢原子的电子从n=4能级跃迁到n=2 能级时所发射的辐射能的频率、波长及能量？ 解：由 ˜ ¯ ˆ Á Ë Ê = ¥ - 2 2 2 1 15 1 1 3. 289 10 n n n ˜ ¯ ˆ Á Ë Ê = ¥ - 2 2 15 4 1 2 1 3. 289 10 14 1 6. 167 10 s - \n = ¥ 486.1nm 6.167 10 c 2.9979 10 10 14 8 9 = ¥ ¥ ¥ = = n l 6.6262 10 6.167 10 4.086 10 (J) 34 14 19 = = ¥ ¥ ¥ = ¥ - E hn 核外电子运动状态 核外电子运动状态 行星轨道和行星模型是玻尔未彻底抛弃经典物 理学的必然结果，用玻尔的方法计算比氢原子稍复 杂的氦原子的光谱便有非常大的误差。 新量子力学证明了电子在核外的所谓“行星轨道” 是根本不存在的。玻尔理论合理的是：核外电子处 于定态时有确定的能量；原子光谱源自核外电子的 能量变化。这一真理为后来的量子力学所继承。 玻尔理论的基本科学思想方法是，承认原子体 系能够稳定而长期存在的客观事实，大胆地假定光 谱的来源是核外电子的能量变化，用类比的科学方 法，形成核外电子的行星模型，提出量子化条件和 跃迁规则等革命性的概念。 核外电子运动状态 尽管玻尔理论已被新量子论所代替，玻尔的科 学思想却永远值得我们学习，而且，玻尔理论中的 核心概念——定态、激发态、跃迁、能级等并没有 被完全抛弃，而被新量子力学继承发展，甚至“轨道” 的概念，量子力学赋予了新的内涵。 玻尔及早把握了最新的科学成就信息是他获得 成功的基本条件。单单这一点也值得我们学习—— 努力把握科技发展的最新成就——而这恰恰是许多 人欠缺的。 核外电子运动状态 三、波粒二象性 在20世纪初，有的物理学家持光的粒子观，认为 光是粒子流，光的粒子称为光子。光的强度I等于光子 的密度r和光子的能量e(e=hn，其中n是光的频率)的乘 积： 光的强度：I=rhn 而有的物理学家持光的波动观，认为光是电磁 波，光的强度I和光的电磁波的振幅y的平方成正比： 光的强度：I=y2 /4p 后来，物理学家们把光的粒子说和光的波动说统一 起来，提出光的波粒二象性，认为光兼具粒子性和波 动性两重性。因此有： 光的强度：I=rhn=y2 /4p 核外电子运动状态 上式等号的成立意味着： I=rhn=y2 /4p (1)在光的频率n一定时，光子的密度(r)与光的振 幅的平方(Y 2 )成正比： r∝Y 2 这就是说，光的强度大，则光子的密度大，光波 的振幅也大。 (2)光子的动量(P=mc，E=mc 2其中m是光子的质 量，c是光速)与光的波长(l)成反比： P=mc=E/c=hn/c=h/l 或 l=h/P 这意味着动量是粒子的特性，波长是波的特性， 因而上式就是光的波粒二象性的数学表达式，这表 明，光既是连续的波又是不连续的粒子流。 核外电子运动状态 四、德布罗意关系式 1927年,年轻的法国博士生德布罗意（de Broglie 18921987）在他的博士论文中大胆地假定：所有的 实物粒子都具有跟光一样的波粒二象性，引起科学界 的轰动。 这就是说，表明光的波粒二象性的关系式不仅是 光的特性，而且是所有像电子、质子、中子、原子等 实物粒子的特性。这就赋予这个关系式以新的内涵， 后来称为德布罗意关系式： l=h/P=h/mv 按德布罗意关系式计算的各种实物粒子的质量、 速度和波长l
核外电子运动状态 核外电子运动状态 的关 法测 N电压 1山×18 核外电子运动状态 核外电子运动状态 用横述安赛物体运动的轨 中的物体在每一定的 ×10J1×10gm 位 处于制克常的士级 即： 4rm≥hx=523X10gm。。。 确定时间 核外电子运动状态 核外电子运动状态 许多宏观事物也需要用几率才能描运。 例如 地电子 以海到无须记录射时序的几率分布， 的a2p,82∂2 x2v2 但可以用几率，用电于曲现在外空各点的几分 薛定谔，ES 核外电子运动状态 运状态， 子的能量随着增，其 及它们 电子为 角 作用。挂轻种率子的型程要的 中和主子一样 子轨道的形秋并在多电子原子 E=-13.6er n2 0●0 原子对的经第角度无关 A
4 核外电子运动状态 实物 质量m/kg 速度v/(m.s 1 ) 波长λ/pm 1V电压加速的电子 9.1×10 31 5.9×10 5 1200 100V电压加速的电子 9.1×10 31 5.9×10 6 120 1000V电压加速的电子 9.1×10 31 1.9×10 7 37 10000V电压加速的电子 9.1×10 31 5.9×10 7 12 He原子（300K） 6.6×10 27 1.4×10 3 72 Xe原子（300K） 2.3×10 25 2.4×10 2 12 垒球 2.0×10 1 30 1.1×10 22 枪弹 1.0×10 2 1.0×10 3 6.6×10 23 实物颗粒的质量、速度与波长的关系 计算表明，宏观物体的波长太短，根本无法测 量，也无法察觉，因此我们对宏观物体不必考察其 波动性，而对高速运动着的质量很小的微观物体， 如核外电子，就要考察其波动性。 这一关系式被戴维森和革尔麦的电子衍射实验 所证实。 核外电子运动状态 电子衍射实验表明，电子的运动并不服从经典 力学(即牛顿力学)规律，因为符合经典力学的质点 运动时有确定的轨道，在任一瞬间有确定的坐标和 动量。 核外电子运动状态 五、海森堡不确定原理 量子力学论证了，不能用描述宏观物体运动的“轨 迹”概念来描述微观物体的运动。 所谓“轨迹”，就意味着运动中的物体在每一确定的 时刻就有一确定的位置。微观粒子不同于宏观物体,它 们的运动是无轨迹的，即在一确定的时间没有一确定的 位置。 这一点可以用海森堡不确定原理来说明：对于一个 物体的动量(mv)的测量的偏差(Dmv)和对该物体的位置 (x)的测量偏差(Dx)的乘积处于普朗克常数的数量级, 即： (Dx)·(Dmv)≥h/4p＝5.273×10 35kg·m2· s 1 核外电子运动状态 对于氢原子的基态电子，玻尔理论得出结论是： 氢原子核外电子的玻尔半径是52.9pm;它的运动速度为 2.18×10 7m/s,相当于光速(3×10 8m/s)的7％。已知电子的 质量为9.1×10 31kg,假设我们对电子速度的测量准确量 Dv=10 4m/s时，即： (Dmv)=9.1×10 31×10 4kg·m/s =9.1×10 27kg·m/s 这样,电子的运动坐标的测量偏差就会大到: Dx=5.273×10 35kg·m2 · s 1÷9.1×10 27kg·m/s =5795×10 12m= 5795 pm 这就是说，这个电子在相当于玻尔半径的约110倍 (5795/52.9)的内外空间里都可以找到,则必须打破轨迹 的束缚：宏观→确定时间→确定位置→轨迹。 核外电子运动状态 对于不能同时确定其位置与时间的事物，需要换 一种描述方式，即用“几率”来描述。 许多宏观事物也需要用几率才能描述。例如，一 个技术稳定的射箭选手，我们并不能肯定他射出的第 几根箭会射中靶心，但可以给出这根箭射中靶心的百 分率，也就是几率。我们不可能得知他射出100根箭时 每一根箭落在哪里，但是，若在他射完100根箭后，可 以得到无须记录射箭时序的几率分布图。 描述核外电子不用轨迹，也无法确定它的轨迹， 但可以用几率，用电子出现在核外空间各点的几率分 布图来描述。 核外电子运动状态 六、核外电子运动状态的描述 在量子力学处理氢原子核外电子的理论模型中， 最基本的方程叫做薛定谔方程，是由奥地利科学家薛 定谔（E.Schrödinger 18871961）在1926年提出来的。 薛定谔方程是一个二阶偏微分方程，它的自变量是核 外电子的坐标（直角坐标x，y，z或者极坐标r，q， f），它的因变量是电子波的振幅（Y）。 给定电子在符合原子核外稳定存在的必要、合理 的条件时（如Y的取值必须是连续的、单值的，也就是 坐标一定时电子波的振幅是唯一的单值，是连续的函 数，等等），薛定谔方程得到的每一个解就是核外电 子的一个定态，它具有一定的能量（E），具有一个电 子波的振幅随坐标改变的的函数关系式[Y=f(x,y,z)或 Y=f(r,q,f)]，称为振幅方程或波动方程。 E V Ψ h m z Ψ y Ψ x Ψ ( ) 8 2 2 2 2 2 2 2 2 = - - ¶ ¶ + ¶ ¶ + ¶ ¶ p 核外电子运动状态 为了得到电子运动状态合理的解，必须引用只能 取某些整数值的三个参数，称它们为量子数，这三个 量子数可取的数值及它们的关系如下： 主量子数：n=1,2,3,4… 角量子数：l=0,1,2…,(n1) 磁量子数：m=0,±1,±2,±3…,…l １、主量子数n 主量子数确定电子运动的能量时起着头等重要的 作用。在氢原子中电子的能量则完全由n决定。 2 13. 6 n eV E = - 核外电子运动状态 常用符号K,L,M,N,O,P,Q代表n=1,2,3,4,5,6,7 当主量子数n增加时，电子的能量随着增加，其 电子出现离核的平均距离也相应增大。 在一个原子内，具有相同主量子数的电子，几乎 在同样的空间范围运动，故称为主量子数。n相同的 电子为一个电子层。 2、角量子数l 角量子数l确定原子轨道的形状，并在多电子原子 中和主量子数一样决定电子的能级（后面介绍）。 电子绕核运动时，不仅具有一定的能量，而且具 有一定的角动量M，它的大小同原子轨道的形状有密 切关系。 如：M=0时，即l=0，电子运动情况同角度无关， 原子轨道呈球形对称。l=1时呈哑铃形
核外电子运动状态 核外电子运动状态 对于输定的点于力学任明风能 在 子意 的原子 可以 子道在空间的， 38光3为 0,士1.士2，士3k共有21个值. 核外电子运动状态 核外电子运动状态 4、自旋量子数 机可能空运动状数可 运动状态 经实险证明，电子有自运动，自旋角量，由 2 只有两个数1 2P,2P 三MD 26 外韵运动状， 一个电子的 我们院具有一定轨道的电子称为具有一定空间 “赠 核外由子标动状本 有个能？各个能级我 处爽由 米 米米米 的空 每一能级 不合理 什么？ 数的雷 核外电子运动状态 核外电子运动状态 由于123：的振幅在角度分布的楚别并没有差 个y用表达了所有不同能层的。道 率米米米 大时模有用
5 核外电子运动状态 对于给定的n值，量子力学证明l只能取： l=0,1,2,3,4,5…(n1) 对应的符号为：s,p,d,f,g… 如：一个电子处在n=2,l=0的状态就为2s电子；处 在n=2,l=1的状态为2p电子。 3、磁量子数m 磁量子数m决定原子轨道在空间的取向。某种形 状的原子轨道，可以在空间取不同的伸展方向，而得 到几个空间取向不同的原子轨道。这是由线状光谱在 磁场中还能发生分裂，显示出微小差别的现象得出的 结果。 m=0,±1,±2,±3…,…l。共有2l+1个值。 核外电子运动状态 当l=0时，m可取0,即只有一种运动状态，s轨道一种。 当l=1时，m可取1,0,1即有三种运动状态，p轨道三种。 当l=2时，m可取2,1,0,1,2即有五种运动状态,d轨道五种。 核外电子运动状态 4、自旋磁量子数ms 经实验证明，电子有自旋运动，自旋角动量Ms 由 自旋量子数ms 决定，ms 只有两个数值，+1/2、1/2。 综上所述，有了四个量子数可以定出电子在原子 核外的运动状态，根据四个量子数数值间的关系则可 算出各电子层中可能有的运动状态数。一个电子的一 种运动状态需要用四个量子数来确定。 我们把具有一定“轨道”的电子称为具有一定空间 运动状态的电子；把既具有一定空间运动状态又具有 一定自旋状态的电子称为具有一定运动状态的电子。 核外电子运动状态 能层 能级 轨道 可能空间运动状态数 可能运动状态数 一(K) 1s 1s 1 2 二(L) 2s 2s 1 2 2p 2p x ,2p y ,2p z 3 6 三(M) 3s 3s 1 2 3p 3px, 3p y ,3p z 3 6 3d 3d xy ,3d yz ,3d xz , 3d x 2 y2,3d z 2 5 10 四(N) 4s 1个轨道 1 2 4p 3个轨道 3 6 4d 5个轨道 5 10 4f 7个轨道 7 14 核外电子运动状态 例：当主量子数n=4时，有几个能级？各个能级有 几个轨道？最多可容纳多少电子？ 解：决定轨道电子所处能级由两个量子数n和l决 定；决定一个原子轨道需要三个量子数n、l和m；在每 一个轨道中可以有二个自旋方向相反的电子。 ∴当n=4时,l=0,1,2,3 即s,p,d,f四个能级；每一能级 的空间运动状态数(轨道数2l+1)分别为1,3,5,7 总轨道数为16个，最多可容纳32个电子。 例：下列各组量子数哪些是不合理，为什么？ (1)n=2,l=1,m=0 (2) n=2,l=2,m=1 (3)n=3,l=0,m=1 (4) n=3,l=2,m=2 例：写出下列各组量子数缺少的量子数。 (1)n=3,l=?,m=2,ms =+1/2 (2)n=4, l=1, m=?, ms =? 核外电子运动状态 七、核外电子空间运动状态的描述 由于电子的波函数是一个三维空间函数，很难用 适当的简单的图形表示清楚，通常我们是把作为三维 坐标x，y，z的函数的振幅Y首先转化为极坐标r，q， f的函数： Y=f(x,y,z)→Y=f‘(r,q,f) 然后再把函数Y分解成分解成两个函数的乘积： Y=f‘(r,q,f)→Y=R(r)∙Y(q,f) 其中R只是离核距离r的函数,而Y只是方位角q，f 的函数。R叫做径向分布函数，Y叫做角度分布函数。 s，p x，p y，p z，d z 2，d x 2–y 2，d xy，d xz和d yz的Y函 数的图象。 z x y p z Y Ys z x y Yp y Yp x z y x + + + + z y x + + + + z y x y z + + + + z x Y dz 2 Yd 2 x y 2 Y Y Y dxy + + z y x d d yz xz 核外电子运动状态 由于1s,2s,3s,...的振幅在角度分布的差别并没有差 别——它们的振幅不随方位角q，f的变动而变动，因 而，一个图象Ys 图象就表达了所有不同能层的s轨道； 同理，一个Ypx图象表达了所有不同能层的p x轨道，...。 注意：波函数的Y图象是带正负号的，“+”区的Y 函数的取正值，“–”区的Y函数取负值。它们的“波性” 相反。其物理意义在2个波叠加时将充分显示：“+”与 “+”叠加波的振幅将增大，“–”与“–”叠加波的振幅也增 大，但“+”与“–”叠加波的振幅将减小。这一性质在后 面讨论化学键时很有用。 Yl,m(q,f)的球极坐标图是从原点引出方向为(q,f)的 直线，长度取Y的绝对值，所有这些直线的端点联系 起来的空间构成一曲面，曲面内根据Y的正负标记正 号或负号。并称它为原子轨道的角度部分图。 核外电子运动状态 1、波函数角度部分图示 波函数的角度部分图Yl,m(q,f)与主量子数无关，如： 1s,2s,3s其角度分布图都是完全相同的球面。 o Zr a o s e a R r / 3 1 ( ) 2 - = × z x y p z Y Ys z x y Yp y Yp x z y x + + + + z y x + + + + z y x y z + + + + z x Y dz 2 Yd 2 x y 2 Y Y Y dxy + + z y x d d yz xz
核外电子运动状态 知：氢原子的角度都分 【s敏道】上，@，)= 【6I5a-悟e 是染米米米 节面：当os00时，0,-90 我们下来试做一下函数在x平面的阳形。 核外电子运动状态 之、被函教的径向部分图示 核外电子运动状态 布，可 2s _2p 38 3d 电子射留 桃针然奈。● 核外电子运动状态 司 3 水为光3马 3s 0 核外电子运动状态 外电子运动状态 的，不存在取 5电子的电子云图象是球形对称 种取向，分期叫、 这载表明，玻尔速论说1：电子在529pm的圆形 为方1 后用道一词(or 的结论是对原于横外盖态电子运 态的电子云，这里的轨道”可以解为电 出在林 52.9pm的球光内（不再是线性航道）出现的几率最 第三 能层有m 轨
6 核外电子运动状态 如：氢原子的角度部分 【s轨道】 p q f 4 1 Ys ( , ) = Ys 是一常数与(q,f)无关，故原子轨道的角度部分 为一球面，半径为: 【p z轨道】 4 p 1 q p q f cos 4 3 ( , ) = z Y p 节面：当cosq=0时，Ｙ=0，q=90° 我们下来试做一下函数在yz平面的图形。 q p q f cos 4 3 ( , ) = z Y p 核外电子运动状态 Y 0.489 0.472 0.423 0.345 0.244 0.126 0 q 180 165 150 135 120 105 90 Y 0.489 0.472 0.423 0.345 0.244 0.126 0 q 0 15 30 45 60 75 90 0.472 + y z 15° z x y p z Y Ys z x y Yp y Yp x z y x + + + + z y x + + + + z y x y z + + + + z x Y dz 2 Yd 2 x y 2 Y Y Y dxy + + z y x d d yz xz 2、波函数的径向部分图示 核外电子运动状态 八、电子云 为了形象化地表示出电子的几率密度分布，可 以将其看作为带负电荷的电子云。 电子出现几率密度大的地方，电子云浓密一 些，电子出现几率密度小的地方，电子云稀薄一些。 因此，电子云的正确意义并不是电子真的象云 那样分散，不再是一个粒子，而只是电子行为统计 结果的一种形象表示。 电子云图象中每一个小黑点表示电子出现在核 外空间中的一次几率，几率密度越大，电子云图象 中的小黑点越密。 核外电子运动状态 核外电子运动状态 1、电子云的角度部分图示 2、电子云的径向部分图示 前面我们介绍的R函数的图象不重要。D=4pr 2R。 D函数(许多书上把这种函数称为电子的径向分布函数) 的物理意义是离核r“无限薄球壳”里电子出现的几率 （几率等于几率密度乘体积，这里的体积就是极薄球壳 的体积）。 D值越大表明在这个球壳里电子出现的几率越大。 因而D函数可以称为电子球面几率图象（“球面”是“无 限薄球壳”的形象语言）。氢原子的电子处于1s,2s,2p, 3s,3p,3d等轨道的D函数图象 核外电子运动状态 氢原子核外电子的D函数图象 3s 3d 3p 2s 1s 2p 核外电子运动状态 我们从图中看到，D函数图象是峰形的，峰数恰 等于相应能级的主量子数n和角量子数l之差（n–l）。 特别要指出的是，氢原子的1s电子的D函数图象 表明，该电子在离核52.9pm的球壳内出现的几率是 最大的。52.9pm正好是玻尔半径ao！ 这就表明，玻尔理论说1s电子在52.9pm的圆形 线性轨道上运行的结论是对氢原子核外基态电子运 动的一种近似描述，而新量子力学则说，1s电子在原 子核外任何一个点上都可能出现，只是在离核 52.9pm的球壳内（不再是线性轨道）出现的几率最 大。 3、电子云在空间的取向 s电子是球形的，s电子的电子云图象是球形对称 的，不存在取向问题。 p、d、f电子则与s电子不同。量子力学的结论是： p电子有3种取向，它们相互垂直（正交），分别叫p x、 p y和p z电子。d电子有5种取向，分别叫d z2、d x 2 –y 2、d xy、 d xz和d yz。f电子有7种取向。 为方便起见，我们今后用“轨道”一词（orbital，有 的书译为“轨函”，以与玻尔轨道——orbit——区别） 来描述不同状态的电子云。这里的“轨道”可以理解为电 子在核外空间几率密度较大的区域。 换句话说，第一能层只有1个“轨道”——1s轨道； 第二能层有4个“轨道”——2s轨道、2p x轨道、2p y轨道、 2p z轨道；……，第n能层有n 2个“轨道”。 核外电子运动状态
基态原子电子组态（电子排布） 基态原子电子组态 及类于的电子子中株外电王 还存 装应 子的吸3用 如：爆厦子核外的三个电子悬1s2s我门选定任问 之中电处在子两个电子的共同作用 常或将眼有技电荷衹清的部分 地定其余两个电子对这个电于的作用是很困难的 我们用近似的方法米处理， 基态原子电子组态 基杰原子由子组态 钠特屏常数的方法 d:5 ,更内的各组 122p3w33 法用内组性好，大于 Ew=-1369-18eL-15e E=-13.6 -=-13. 基态原子电子组态 学态原子电子组春 Z-29-21.15-7.85 0.o 2-29-2533.7 从图中出 基态原子电子组态 基杰子由子组态 二、构道原理 被稀的基态电子构型 大量实验与理论研究表明，如果假定每个电子 的运动是独立的，又假定所有电子的相互作用力可 以集中到原子核上，如同在原子核上那加一份负电 1s 衢，那么：氢原子电于运动状态 一能层、能领。 轨道和自旋—的念可以迁到多电子原子上 2 述其电子运动状态，但对盖态原子，必须谴循如下 ,这对电 原理： >
7 基态原子电子组态（电子排布） 一、多电子原子的能级 除氢(及类氢原子)外的多电子原子中核外电子不止 一个，不但存在电子与原子核之间的相互作用，而且 还存在电子之间的相互作用。 1、屏蔽效应 如：锂原子核外的三个电子是1s22s1我们选定任何 一个电子，其处在原子核和其余两个电子的共同作用 之中，且这三个电子又在不停地运动，因此，要精确 地确定其余两个电子对这个电子的作用是很困难的。 我们用近似的方法来处理。 基态原子电子组态 其余两个电子对所 选定的电子的排斥作 用，认为是它们屏蔽或 削弱了原子核对选定电 子的吸引作用。 这种其余电子对所选定的电子的排斥作用，相当 于降低了部分核电荷（s）对指定电子的吸引力，称为 屏蔽效应。 s—“屏蔽常数”或将原有核电荷抵消的部分。 Zs=Z* Z*—有效核电荷 基态原子电子组态 2、斯莱特规则 他由光谱数据，归纳出一套估算屏蔽常数的方法： （1）先将电子按内外次序分组：ns,np一组nd一 组nf一组如：1s;2s,2p;3s3p;3d;4s,4p;4d;4f;5s,5p;5d;5f。 （2）外组电子对内组电子的屏蔽作用s=0 （3）同一组，s=0.35(但1s，s=0.3) （4）对ns,np，(n1)组的s=0.85；更内的各组s=1 （5）对nd、nf的内组电子s=1 注：该方法用于n为4的轨道准确性较好，n大于4 后较差。 这样能量公式为： 2 * 2 2 2 13 .6 ( ) 13.6 n Z eV n Z eV E = - - = - s 基态原子电子组态 从能量公式中可知E与n有关，但s与l有关，因此 角量子数也间接地与能量联系。 例：求算基态钾原子的4s和3d电子的能量。(此题 从填充电子的次序来看,最后一个电子是填入3d轨道,还 是4s轨道) K 1s2 2s2 2p 6 3s2 3p 63d 1 s3d=18¥1=18,Z*=1918=1 K 1s2 2s2 2p 6 3s2 3p 64s1 s4s =10¥1+8 ¥0.85 =16.8, Z*=2.2 eV eV E d 1 .51 3 (19 18 ) 13 .6 2 2 3 = - - = - eV eV E s 4. 11 4 (19 16. 8) 13. 6 2 2 4 = - - = - 基态原子电子组态 例：求算基态铜原子的3d、4s电子的能量。 Cu 1s2 2s2 2p 6 3s2 3p 63d 104s1 内组 外组 s3d=18 ¥1+9¥0.35+1¥0=21.15, Z*=2921.15=7.85 Cu 1s2 2s2 2p 6 3s2 3p 63d 104s1 更内组 n1组 s4s = 10 ¥1 +18 ¥0.85=25.3, Z*=2925.3=3.7 eV eV E d 93 .12 3 (29 21 .15 ) 13 .6 2 2 3 = - - = - eV eV E s 11. 64 4 (29 25. 3) 13. 6 2 2 4 = - - = - 基态原子电子组态 3、钻穿效应 为什么电子在填充 时会发生能级交错现 象？ 这是因4s电子具有 比3d电子较大的穿透内 层电子而被核吸引的能 力（钻穿效应）。 可从图中看出4s轨道3d轨道钻得深，可以更好地 回避其它电子的屏蔽，所以填充电子时先填充4s电子。 注：一旦填充上3d电子后3d电子的能量又比4s能量 低，如铜。 基态原子电子组态 二、构造原理 大量实验与理论研究表明，如果假定每个电子 的运动是独立的，又假定所有电子的相互作用力可 以集中到原子核上，如同在原子核上添加一份负电 荷，那么，氢原子电子运动状态——能层、能级、 轨道和自旋——的概念可以迁移到多电子原子上描 述其电子运动状态，但对基态原子，必须遵循如下 原理： 基态原子电子组态 (1)泡利原理——基态多电子原子中不可能同时 存在4个量子数完全相同的电子。或，在一个轨道里 最多只能容纳2个电子，它们的自旋方向相反。 (2)洪特规则——基态多电子原子中同一能级的 轨道能量相等，称为简并轨道；基态多电子原子的 电子总是首先自旋平行地、单独地填入简并轨道。 例如，2p能级有3个简并轨道，如果2p能级上 有3个电子，它们将分别处于2p x、2p y和2p z轨道， 而且自旋平行，如氮原子。如果2p能级有4个电 子，其中一个轨道将有1对自旋相反的电子，这对电 子处于哪一个2p轨道可认为没有差别。 是 而不是 按洪特规则的基态电子构型 N 1s 2s 2p 1s 2s 2p 原子序数为7
基态原子电子组态 慕态原子电子组态 0 能级开 开始一印结束网周期元素的数目 第二周期：2,2印 88888 基态原子电子组态 不过， 23s33d4 Mo)Is2 4p-4d-5 是 多数 是 4d445s3 基态原子电子组态 基态原子电子组态 的大 天的 第 因随 荷增 139 电中性原王 正的 过波后元素的低价 徐光宪 电子度电子实 价电子层价层电子 鞋 不特合 d
8 基态原子电子组态 (3)能量最低原理——基态原子是处于最低能量状 态的原子。 能量最低原理认为，基态原子核外电子的排布力 求使整个原子的能量处于最低状态。 随核电荷数递增，大多数元素的电中性基态原子 的电子按如下顺序填入核外电子运动轨道，叫做构造 原理。 电子先填最外层的ns，后填次外层的(n1)d，甚 至填入倒数第三层的(n2)f的规律叫做“能级交错”。 请注意：能级交错现象是电子随核电荷递增填充 电子次序上的交错,并不意味着先填能级的能量一定比 后填能级的能量低。 1s 2s 2p 3s 3p 3d 4s 4p 4d 4f 5s 5p 5d 5f 5g 6s 6p 6d 7s 构造原理 随核电荷数递增,电子每一次从填入ns能级开始 到填满np能级,称为建立一个周期，于是有： 周期: ns开始→np结束 同周期元素的数目 第一周期：1s 2 第二周期：2s，2p 8 第三周期：3s，3p 8 第四周期：4s，3d，4p 18 第五周期：5s，4d，5p 18 第六周期：6s，4f，5d，6p 32 第七周期：7s，5f，5d，... ? 基态原子电子组态 周期系中有约20个元素的基态电中性原子的电子 组态（electron configuration，又叫构型或排布)不符合 构造原理，其中的常见元素是： 元素 按构造原理的组态 实 测 组 态 ( 24Cr) 1s 22s22p 63s23p 63d 44s2 1s22s22p 63s 23p 63d 54s1 ( 29Cu) 1s22s22p 63s23p 63d 94s2 1s22s22p 63s 23p 63d 104s1 ( 42Mo) 1s 22s22p 63s23p 63d 104s24p 64d 45s2 1s22s22p 63s23p 63d 104s24p 64d 55s1 ( 47Ag) 1s22s22p 63s23p 63d 104s24p 64d 95s2 1s22s22p 63s23p 63d 104s24p 64d 105s1 ( 79Au) 1s2···4s24p 64d 104f145s 25p 65d 96s 1 1s2···4s24p 64d 104f145s 25p 65d 106s 1 基态原子电子组态 基态原子电子组态 铬和钼的组态为(n1)d 5ns 1 ,而不是(n1)d 4ns 2 ,这 被称为“半满规则”——5个d轨道各有一个电子,且自 旋平行。但同族的钨却符合构造原理，不符合“半满 规则”。 不过，某些镧系元素和锕系元素也符合“半满规 则”——以7个f轨道填满一半的(n2)f 7构型来代替(n 2)f 8。因此，总结更多实例，半满规则还是成立。 铜银金基态原子电子组态为(n1)d 10ns 1 ,而不是 (n1)d 9ns 2 ,这被总结为“全满规则”。 考察周期表可发现，第5周期有较多副族元素的 电子组态不符合构造原理，多数具有5s1的最外层构 型,尤其是钯(4d 105s0)，是最特殊的例子。这表明第 五周期元素的电子组态比较复杂，难以用简单规则 来概括。 基态原子电子组态 第五周期过渡金属原子的4d能级和5s能级的轨道能 差别较小，导致5s1构型比5s2构型的能量更低。第六周 期，其过渡金属的电子组态多数遵循构造原理，可归咎 为6s能级能量降低、稳定性增大，与这种现象相关的还 有第6周期p区元素的所谓“6s2惰性电子对效应”。 6s 2惰性电子对效应：是因随核电荷增大，电子的 速度明显增大，这种效应对6s电子的影响尤为显著，这 是由于6s电子相对于5d电子有更强的钻穿效应，受到原 子核的有效吸引更大。 这种效应致使核外电子向原子核紧缩，整个原子的 能量下降。6s2惰性电子对效应对第六周期元素许多性 质也有明显影响，如原子半径、过渡后元素的低价稳定 性、汞在常温下呈液态等等。 基态原子电子组态 实验还表明，当电中性原子失去电子形成正离子 时，总是首先失去最外层电子，因此，副族元素基态 正离子的电子组态不符合构造原理。例如: 元素 电中性原子 正离子 价电子组态 的价电子组态 （最外层电子数） Fe 3d 64s2 Fe 2+ 3d 6（14e） Fe 3+ 3d 5（13e） Cu 3d 104s1 Cu + 3d 10 （ 18e ） Cu 2+ 3d 9 （17e） 我国著名化学家徐光宪将电中性原子和正离子的 电子组态的差异总结为：基态电中性原子的电子组态 符合(n+0.7l)的顺序,基态正离子的电子组态符合(n+0.4l) 的顺序（n和l分别是主量子数和角量子数）。 基态原子电子组态 表：基态电中性原子的电子组态 1 氢H 1s1 2 氦He 1s2 3 锂Li [He] 2s 1 4 铍Be [He] 2s2 5 硼B [He] 2s22p 1 6 碳C [He] 2s22p 2 7 氮N [He] 2s22p 3 8 氧O [He] 2s22p 4 9 氟F [He] 2s22p 5 10氖Ne 1s2 2s22p 6 11钠Na [Ne] 3s1 12镁Mg [Ne] 3s2 13铝Al [Ne] 3s23p 1 14硅Si [Ne] 3s23p 2 15磷P [Ne] 3s23p 3 16硫S [Ne] 3s23p 4 17氯Cl [Ne] 3s23p 5 18氩Ar 1s22s22p 63s23p 6 19钾K [Ar] 4s1 20钙Ca [Ar] 4s 2 21钪Sc [Ar] 3d 14s2 22钛Ti [Ar] 3d 24s2 23钒V [Ar] 3d 34s2 24铬Cr* [Ar] 3d 54s 1 25锰Mn [Ar] 3d 54s2 26铁Fe [Ar] 3d 64s2 27钴Co [Ar] 3d 74s2 28镍Ni [Ar] 3d 84s2 “电子仁”或“电子实” 价电子层 价层电子 不 符 合 构 造 原 理 基态原子电子组态 表： 基态电中性原子的电子组态 29铜Cu*[Ar] 3d 104s1 30锌Zn [Ar] 3d 104s2 31镓Ga [Ar] 3d 104s24p 1 32锗Ge [Ar] 3d 104s24p 2 33砷As [Ar] 3d 104s 24p 3 34硒Se [Ar] 3d 104s24p 4 35溴Br [Ar] 3d 104s 24p 5 36氪Kr [Ar] 3d 104s24p 6 37铷Rb [Kr] 5s1 38锶Sr [Kr] 5s2 39钇Y [Kr] 4d 15s2 40锆Zr [Kr] 4d 25s 2 41铌Nb*[Kr] 4d 45s1 42钼Mo*[Kr] 4d 55s1 43锝Tc [Kr] 4d 55s2 44钌Ru*[Kr] 4d 75s1 45铑Rh*[Kr] 4d 85s1 46钯Pd*[Kr] 4d 10 47银Ag*[Kr] 4d 105s1 48镉Cd [Kr] 4d 105s2 49铟In [Kr] 4d 105s25p 1 50锡Sn [Kr] 4d 105s25p 2 51锑Sb [Kr] 4d 105s25p 3 52碲Te [Kr] 4d 105s25p 4 53碘I [Kr]4d 105s25p 5 54氙Xe [Kr] 4d 105s25p 6 55铯Cs [Xe] 6s1 56钡Ba [Xe] 6s2
元者周期系 可的本 d 素的 Xe 后的 外电 莫塞莱HG. 元素周期系 元期系 元素性的内极其丰富，具体内容不可穷 尽，其中最基本的是：子序数递增，元素周期 地从金南变成未金属以稀有气体，又从金 南变成非金以用有气体来，如此环反复。 自从！86年门接列夫给出第一张元素周期旋的 100毫年以来，至少已经出现700高种不司形式的周期 Cd Sb 表。人们制作周期表的目的是为研究周期性的方便。 Re 研究对象不同，周期表的形式就会不同。 元素周期系 周期 存在本两 发明有多么深 的指 以归为 夫在的周」 的位 的有 以及 并 的化合价，于为 期糠是20世纪科攀技 展的重要理论： 州计并进支许 性质的 比合 迈尔JL 元素周期系 元素周期系 元素（从上到 的相 关系，而且由于太 系也不容局看 9
9 基态原子电子组态 表： 基态电中性原子的电子组态 57镧La*[Xe] 5d 16s 2 58铈Ce*[Xe] 4f15d 16s2 59镨Pr [Xe] 4f36s2 60钕Nd [Xe] 4f46s2 61钷Pm [Xe] 4f56s2 62钐Sm [Xe] 4f66s 2 63铕Eu [Xe] 4f 76s2 64钆Gd*[Xe] 4f75d 16s 2 65铽Tb [Xe] 4f 96s2 66镝Dy [Xe] 4f106s2 67钬Ho [Xe] 4f116s2 68铒Er [Xe] 4f126s2 69铥Tm [Xe] 4f136s2 70镱Yb [Xe] 4f146s2 71镥Lu [Xe] 4f145d 16s2 72铪Hf [Xe] 4f145d 26s 2 73钽Ta [Xe] 4f145d 36s2 74钨W [Xe] 4f145d 46s2 75铼Re [Xe] 4f145d 56s2 76锇Os [Xe] 4f145d 66s2 77铱Ir [Xe] 4f145d 76s 2 78铂Pt* [Xe] 4f145d 96s1 79金Au*[Xe] 4f145d 106s1 80汞Hg [Xe] 4f145d 106s2 81铊Tl [Xe] 4f145d 106s26p 1 82铅Pb [Xe] 4f145d 106s26p 2 83铋Bi [Xe] 4f145d 106s26p 3 84钋Po [Xe] 4f145d 106s26p 4 元 素 周 期 系 1869年，俄国化学家门捷列夫在总结对比当时已 知的60多种元素的性质时发现化学元素之间的本质联 系：按原子量递增把化学元素排成序列，元素的性质 发生周期性的递变。这就是元素周期律的最早表述。 1911年,年轻的英国人莫塞莱在分析元素的特征X 射线时发现，门捷列夫化学元素周期系中的原子序数 不是人们的主观赋值，而是原子核内的质子数。 随后的原子核外电子排布理论则揭示了核外电子 的周期性分层结构。因而，元素周期律就是：随核内 质子数递增，核外电子呈现周期性排布，元素性质呈 现周期性递变。 元 素 周 期 系 元素周期性的内涵极其丰富，具体内容不可穷 尽，其中最基本的是：随原子序数递增，元素周期性 地从金属渐变成非金属,以稀有气体结束，又从金属 渐变成非金属,以稀有气体结束，如此循环反复。 自从1869年门捷列夫给出第一张元素周期表的 100多年以来，至少已经出现700多种不同形式的周期 表。人们制作周期表的目的是为研究周期性的方便。 研究对象不同，周期表的形式就会不同。 元 素 周 期 系 H Li Be B C N O F Na Mg Al Si P S Cl K Ca Sc Ti V Cr Mn FeCoNi Cu Zn Ga Ge As Se Br Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc RuRhPd Ag Cd In Sn Sb Te I Cs Ba La Hf Ta W Re OsIrPt Au Hg Tl Pb Bi 门捷列夫短式周期表 元 素 周 期 系 门捷列夫发现元素周期律是对元素之间存在本质 联系，即“元素是一个大家族”的信念的推动。这种信 念比起前人发现某些元素可以归为一族(如碱金属、卤 素等)是质的飞跃。正因为有这种信念，门捷列夫按原 子量把当时已知元素排列起来，发现某些元素的位置 跟信念中的周期性矛盾时，敢于怀疑某些元素的原子 量测错了，敢于改正某些元素的化合价，敢于为某些 没有发现的元素留下空位。 为了证明元素周期律，门捷列夫设计并进行了许 多实验，重新测定并纠正了某些原子量。相比之下,与 门捷列夫同时发现元素性质是原子量的函数的德国人 迈尔（J.L.Meyer,18301895）却没有这样足够的胆量。 元 素 周 期 系 可见，正确的世界观对于发现和发明有多么深刻 的指导性的意义。 后来历史证实了门捷列夫在他的周期表中留下空 格所预言的几种元素(如锗、镓)的存在,补充了门捷列 夫没有预言的稀有气体、镧系以及第七周期元素,并揭 示了原子核外电子组态的周期发展是周期律的原因。 元素周期律是20世纪科学技术发展的重要理论依 据之一，它对元素及其化合物的性质有预测性，为寻 找并设计具特殊性质的新化合物有很大指导意义，极 大地推动了现代科学技术的发展。元素周期系与周期 律是量变引起质变。门捷列夫周期律是人类认识史和 科学史上划时代的伟大发现。 元 素 周 期 系 “长式”周期表——每个周期占一个横排。这种三 角形周期表能直观地看到元素的周期发展，但不易考 察纵列元素（从上到下）的相互关系，而且由于太 长，招致排版和印刷的技术困难。 H He Li Be B C N O F Ne NaMg Al Si P S Cl Ar K Ca Sc Ti V CrMn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr Rb Sr Y Zr NbMo Tc Ru RhPd Ag Cd In Sn Sb Te I Xe Cs Ba La Ce Pr NdPmSm Eu Gd Tb Dy Ho Er TmYb LuHf Ta W Re Os Ir Pt AuHg Tl Pb Bi Po At Rn Fr Ra Ac Th Pa U Np Pu AmCmBk Cf EsFmMd No Lr Rf Db Sg Bh Hs MtUunUuuUub 元 素 周 期 系 宝塔式或滴水 钟式周期表。这种 周期表的优点是能 够十分清楚地看到 元素周期系是如何 由于核外电子能级 的增多而螺旋性发 展的，但它们的每 个横列不是一个周 期，纵列元素的相 互关系也不容易看 清。 H He Li Be B C N O F Ne Na Mg Al Si P S Cl Ar K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru Rh Pd Ag Cd In Sn Sb Te I Xe Cs Ba La Ce Pr Nd Pm Sm Eu Gd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu Hf Ta W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po At Rn Fr Ra Ac Th Pa U Np Pu Am Cm Bk Cf Es Fm Md No 113 114 115 116 117 118 119 120 1s 2s 2p 3s 3p 4s 3d 4p 5s 4d 5p 6s 4f 5d 6p 7s 5f 6d 7p 8s Lr Rf Db Sg Bh Hs Mt Uun Uuu Uub
元素周期系 元素周期系 尔钠长式周期表 只电 帕和 维尔纳A 元素周期系 元素周期系 品提 分 元素周期系 元素周期系 素个老列肤来义的世元 广义的过元是指除主 元素周期系 期表P区右上角州区内
10 114 116 118 1 2 3 4 5 6 7 钅 卢 钅 杜 钅 喜 钅 波 钅 黑 钅 麦 镧系 锕系 钫 镭 铌 钽 银 金 镉 汞 铟 铊 锡 铅 锑 铋 碲 钋 砹 氡 碘 氙 镧 铈 镨 钕 钷 钐 铕 钆 铽 镝 钬 铒 铥 镱 镥 锕 钍 镤 铀 镎 钚 镅 锔 锫 锎 锿 镄 钔 锘 铹 铷 铯 锶 钡 钇 锆 铪 钼 钨 锝 铼 钌 铑 钯 锇 铱 铂 氢 锂 氦 铍 硼 碳 氮 氧 氟 氖 钠 镁 铝 硅 磷 硫 氯 氩 钾 钙 钪 钛 钒 铬 锰 铁 钴 镍 铜 锌 镓 锗 砷 硒 溴 氪 Ac Th Pa U Np Pu Am Cm Bk Cf Es Fm Md No Lr Zr Nb Mo Tc Ru Rh Pd Ag Cd In Sn Sb Te I Xe Hf Ta W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po At Rn IB IA IIA IIIA IVA VA VIA VIIA IIIB IVB VB VIB VIIB VIII IIB Rf Db Sg Bh Hs Mt Ac-Lr Uun Uuu Uub La Ce Pr Nd Pm Sm Eu Gd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu H He Li Be B C N O F Ne Na Mg Al Si P S Cl Ar K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr Rb Cs Fr Sr Ba Ra Y La-Lu 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 57 89 103 - -71 元 素 周 期 系 维尔纳长式周期表 元 素 周 期 系 维尔纳长式周期表:是由诺贝尔奖得主维尔纳 （Alfred Werner 1866-1919）首先倡导的，长式周 期表是目前最通用的元素周期表。它的结构如下： (1)周期:维尔纳长式周期表分主表和副表。主表 中的1—5行分别是完整的第1，2，3，4，5周期，但 是，第6、7行不是完整的第6、7周期，其中的镧系元 素和锕系元素被分离出来，形成主表下方的副表。 第一周期只有2个元素，叫特短周期，它的原子 只有s电子；第二、三周期有8个元素，叫短周期，它 们的原子有s电子和p电子；第四、五周期有18个元 素，叫长周期，它们的原子除钾和钙外有s、p电子还 有d电子；第六周期有32个元素，叫特长周期，它的 原子除铯和钡外有s、d、p电子还有f电子；第七周期 是未完成周期。 元 素 周 期 系 (2)列：维尔纳长式元素周期表有18列(纵列)。例 如第1列为氢锂钠钾铷铯钫，第2列为铍镁钙锶钡 镭，…第8列为铬钼钨 ，第 9列为锰锝铼 ，… 等等。 钅 喜 钅 波 (3)族 我国采用美国系统，用罗马数码标记，如： IA、…VIIB等等，而且，第810列叫第VIII族不叫 VIIIB，第18列叫0族,但“0”不是自然数,也不是罗马数 码。 A族：周期表最左边的两个纵列是IA和IIA主 族；周期表最右边的6个纵列从左到右分别是IIIA， IVA，VA，VIA，VIIA主族和0(零)族。 主族元素的原子在形成化学键时只使用最外层电 子(ns和/或np)，不使用结构封闭的次外层电子。从这 个特征看，零族元素也属于主族元素。IA、IIA和VII 族元素分称碱金属、碱土金属和卤素，这些术语早于 发现周期系。 零族元素的确认在发现周期系之后，曾长期叫惰 性气体（inert gases），直到60年代才发现它也能形 成传统化合物，改称稀有气体（noble gases或rare gases）。 主族常用相应第二周期元素命名，如硼族、碳族、 氮族，氧族等。此外，还常见到源自门捷列夫周期表 的镓分族(镓铟铊)、锗分族(锗锡铅)、砷分族(砷锑铋)、 硫分族（硫硒碲）等术语。 元 素 周 期 系 元 素 周 期 系 B族：从周期表左边第3纵列开始有10个纵列，每 个纵列3个元素(包括第七周期元素应是4个元素)，从 左到右的顺序是IIIB，IVB，VB，VIB，VIIB， VIII，IB，IIB。族序数与该族元素最高氧化态对应 (有少数例外，如铜银金)； VIII族是3个纵列9个元素，是狭义的“过渡元 素”(这个概念是门捷列夫提出来的)。 副族常以相应第四周期元素命名，分称钪副族、 钛副族、钒副族，...等等;但VIII族中的铁钴镍(第四 周期元素)又称铁系元素，钌铑钯锇铱铂(第五、六周 期元素)则总称铂系元素。广义的过渡元素是指除主 族元素外的所有其他元素。 (4)区 长式周期表的主表从左到右可分为s区，d区，ds 区，p区4个区，有的教科书把ds区归入d区；副表(镧 系和锕系)是f区元素 元 素 周 期 系 s d ds p f 元 素 周 期 系 (5)非金属三角区 周期系已知112种元素中 只有21种非金属（包括稀有 气体），它们集中在长式周 期表p区右上角三角区内。 1 2 3 4 5 6 7 氢 IA 1 H 114 116 118 铟 铊 锡 铅 锑 铋 碲 钋 砹 氡 碘 氙 氦 硼 碳 氮 氧 氟 氖 铝 硅 磷 硫 氯 氩 镓 锗 砷 硒 溴 氪 In Sn Sb Te I Xe Tl Pb Bi Po At Rn IIIA IVA VA VIA VIIA He B C N O F Ne Al Si P S Cl Ar Ga Ge As Se Br Kr 2 5 6 7 8 9 10 13 14 15 16 17 18 31 32 33 34 35 36 49 50 51 52 53 54 81 82 83 84 85 86 准金属 非金属 金属 处于非金属三角区边界上的元素兼具金属和非金 属的特性，有时也称“半金属”或“准金属”，例如，硅 是非金属，但其单质晶体为具蓝灰色金属光泽的半导 体，锗是金属，却跟硅一样具金刚石型结构，也是半 导体;又例如，砷是非金属，气态分子为类磷的As4， 但有金属型的同素异形体，锑是金属，却很脆，电阻 率很高，等等，半金属的这类两面性的例子很多。 元 素 周 期 性 元素周期系诸元素在性质上是如何相互联系的。 下面讨论的原子半径、离子半径、电离能、电子亲和 能、电负性等概念被总称“原子参数”，广泛用于说明 元素的性质。 一、原子半径 原子的大小可以用“原子半径”来描述。原子半径 的标度很多，各种不同的标度，原子半径的定义不 同，差别可能很大。 根据量子力学理论，1965年定义原子最外层原子 轨道电荷密度（即D函数）最大值所在球面为原子半 径，用量子力学方法计算得出一套所谓“轨道半径”的 理论原子半径。 H He Li Be B C N O F Ne Na Mg Al Si P S Cl Ar K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr Rb Sr Y ZrNb Mo Tc Ru Rh Pd Ag Cd In Sn Sb Te I Xe Cs Ba La Ce Pr Nd Pm Sm Eu Gd Tb Dy Ho Er Tm Yb Lu Hf Ta W Re Os IrPt Au Hg Tl Pb Bi Po At Rn Fr Ra Ac Th Pa U Np Pu Am Cm Bk Cf Es Fm Md No 0.3 0.8 1.3 1.8 2.3 H Be N Ne Al S K Ti Mn Ni Ga Se Rb Zr Tc Pd In Te Cs Ce Pm Gd Ho Yb Ta Os Au Pb At Ra Pa Pu Bk Fm 元 素（1-102） 轨道半径/埃
