athematical Physics(2016. 10) Chapter 4 Analytic extension, Gamma and Beta functions YLMaaPhys. FDi Chapter4解析延拓r函数和B函数 解析函数的零点孤立性和解析函数的唯一性 1.零点的定义: 设f(x)在a点及其邻域内解析,如果f(a)=0,则称z=a为f(z)的零点。 设f()=∑c1(-a),(-a0),使在圆 内除z=a外,f()无其它零点[在多值非解析函数f(x)=(=-a)"p()中, 二=a虽然为零点,但是又是枝点]。 证明:设二=a为∫(z)的m阶零点,则f(z)=(z-a)叭(z),其中叭()解析, 且d(a)≠0.由以()在z=a连续,即,任给6>0,存在p>0,使得当-d()-E=1a)>0 由此即证得f(x)在-a<p内除二=a外无其它零点 推论1:设f()在D:上-d<R内解析,若在D内存在f()的无穷多个零 点{},且lmzn=a,但zn≠a,则f()在D内恒为0 证明:f(=)在D内连续,limf(x-)=f(a).若取→a的一个特殊序列, 即(n},当然仍有,imf(=n)=f(a)而f(zn)=0,故f(a)=0,即z=a为f()
Methods of Mathematical Physics (2016.10) Chapter 4 Analyticl extension, Gamma and Beta functions YLMa@Phys.FDU 1 Chapter 4 解析延拓 函数和 函数 一、 解析函数的零点孤立性和解析函数的唯一性 1. 零点的定义: 设 f (z) 在 a 点及其邻域内解析,如果 f (a) = 0 ,则称 z = a 为 f (z) 的零点。 设 ( ) 0 ( ) , n n n f z c z a = = − ( ), z a r − 若 f (a) = 0 ,则必有, c0 = c1 == cm−1 = 0, 0. m c 此时,称 z = a 为 f (z) 的 m 阶零点。 相应地, ( ) ( ) ( ) 0 ( 1) = = = = − f a f a f a m , ( ) ( ) 0. m f a 零点的阶数都是确定的正整数——在函数的解析区域内,不可能有分数次的零点。 2. 零点的孤立性: 解析函数的零点孤立性定理:设 z = a 为 f (z) 的零点,若 f (z) 不恒等于 0 , 且在包含 z = a 在内的区域内解析,则必能找到圆 z a − = ( 0) ,使在圆 内除 z = a 外, f (z) 无其它零点 [在多值非解析函数 ( ) ( ) ( ) 1/ f z z a z m = − 中, z = a 虽然为零点,但是又是枝点]。 证明:设 z = a 为 f (z) 的 m 阶零点,则 f (z) (z a) (z) m = − ,其中 (z) 解析, 且 ( ) 0. a 由 (z) 在 z = a 连续,即,任给 0 ,存在 0 ,使得当 z − a 时, ( ) ( ) . z a − 不妨取 = (a) 2 ,由于 (a) − (z) (z) −(a) ,则得, 1 ( ) ( ) ( ) 0. 2 z a a − = 由此即证得 f (z) 在 z − a 内除 z = a 外无其它零点。 推论 1:设 f (z) 在 D: z − a R 内解析,若在 D 内存在 f (z) 的无穷多个零 点 zn ,且 zn a n = → lim ,但 zn a ,则 f (z) 在 D 内恒为 0. 证明: f (z) 在 D 内连续, lim ( ) ( ). z a f z f a → = 若取 z →a 的一个特殊序列, 即 zn ,当然仍有, lim ( ) ( ). n n f z f a → = 而 f (zn ) = 0 ,故 f (a) = 0 ,即 z = a 为 f (z)
Methods of Mathematical Physics(2016. 10) Chapter 4 Analytic extension, Gamma and Beta functionsYLMa@Phys.FDU 的零点,并且是∫(x)的非孤立零点(即f(x)零点的极限点)。在f(a)的邻域中 总存在无穷多个f()的零点,根据零点的孤立性原理,必有f()=0 推论2:设f()在D:-d<R内解析,若在D内存在过a点的一段弧或 含a点的子区域g,在l上或g内f(x)=0,则在整个区域D内f()=0 这个推论是显然的,因为在上或g内总能找到一个以z=a为极限点 的序列n},且n≠a 推论3:设f()在D内解析,若在D内存在过a点的一段弧l或含a点的子 区域g,在l上或g内∫(x)=0,则在整个区域D内f(x)=0 (做一些相互交叠的圆,即得)。 3.解析函数的唯一性: 解析函数的唯一性定理:设在区域D内有两个解析函数f()和f2(),且在 D内存在一个序列{=n},f(=n)=f()若{n}的一个极限点z=以(≠=n)也 落在D内,则在D内f()=f2(=) 证明:只需考虑g(二)=f(=)-f2(-),由上面的推论一,即可得g(=)=0,即 f(-)=f2(=) 推论1:设f(-)和f(-)都在区域D内解析,且在D内的一段弧或一个子区 域内相等,则在D内f(二)=f(=) 例如,sn2z,2 SIn z cos在全平面是解析的,又因为 n2x=2 sin x cosx,所以sin2z=2 sin z cos 推论2:设f()和f2(=)都在区域D内解析,且在D内某一点a满足 f(a)=f2(a),f(a)=f(a)(m=12),则在D内f(2)=f() 由上面的条件可知,至少在a的一个邻域内,f1(二)和2(二)有相同的 Taylor级数表示 式,因此在a的这个邻域内,f()=f2()由推论1,在区域D内,f()=f2()
Methods of Mathematical Physics (2016.10) Chapter 4 Analyticl extension, Gamma and Beta functions YLMa@Phys.FDU 2 的零点,并且是 f (z) 的非孤立零点(即 f (z) 零点的极限点)。在 f (a) 的邻域中 总存在无穷多个 f (z) 的零点,根据零点的孤立性原理,必有 f z( ) 0. 推论 2:设 f (z) 在 D: z − a R 内解析,若在 D 内存在过 a 点的一段弧 l 或 含 a 点的子区域 g,在 l 上或 g 内 f (z) 0 ,则在整个区域 D 内 f z( ) 0. 这个推论是显然的,因为在 l 上或 g 内总能找到一个以 z = a 为极限点 的序列 zn ,且 . n z a 推论 3:设 f (z) 在 D 内解析,若在 D 内存在过 a 点的一段弧 l 或含 a 点的子 区域 g,在 l 上或 g 内 f (z) 0 ,则在整个区域 D 内 f z( ) 0. (做一些相互交叠的圆,即得)。 3. 解析函数的唯一性: 解析函数的唯一性定理:设在区域 D 内有两个解析函数 ( ) 1 f z 和 ( ) 2 f z ,且在 D 内存在一个序列 zn , 1 2 ( ) ( ). n n f z f z = 若 zn 的一个极限点 ( ) n z = a z 也 落在 D 内,则在 D 内 1 2 f z f z ( ) ( ). = 证明:只需考虑 ( ) ( ) ( ) 1 2 g z = f z − f z ,由上面的推论一,即可得 g(z) 0 ,即 1 2 f z f z ( ) ( ). = 推论 1:设 ( ) 1 f z 和 ( ) 2 f z 都在区域 D 内解析,且在 D 内的一段弧或一个子区 域内相等,则在 D 内 1 2 f z f z ( ) ( ). = 例如, sin 2z ,2sin z cosz 在全平面是解析的,又因为 sin 2x = 2sin xcos x ,所以 sin2 2sin cos . z z z = 推论 2:设 ( ) 1 f z 和 ( ) 2 f z 都在区域 D 内解析,且在 D 内某一点 a 满足 ( ) ( ) f 1 a = f 2 a , ( ) ( ) ( 1,2, ) ( ) ( ) 1 2 f a = f a n = n n ,则在 D 内 1 2 f z f z ( ) ( ). = 由上面的条件可知,至少在 a 的一个邻域内, ( ) 1 f z 和 ( ) 2 f z 有相同的 Taylor 级数表示 式,因此在 a 的这个邻域内, 1 2 f z f z ( ) ( ). = 由推论 1,在区域 D 内, 1 2 f z f z ( ) ( ). =
ethods of Mathematical Physics(2016. 10) Chapter 4 Analyticl extension, Gamma and Beta functions YLMaaPhys. FDi 、解析延拓 1.定义:设函数f()在区域D内解析,函数f2(=)在区域D2内解析,而在 D与D2的公共区D∩D2内,f(=)=f2(二),则称f2(=)为f()在 D2内的解析延拓;反之,f()为f2(=)在D内的解析延拓。 2.用 Taylor级数进行解析延拓 设f()=∑ D l; 在D内一点,如二=,我们有 nI 再构造f()=∑ 2 显然它的解析区域D2 √ 在D∩D2,由推论2,有f(=)=f2(-),因此它们互为解析延拓 (5)=():∈D,这样f()的定义域就扩大为D∪D 1f2()∈D2 事实上,∑4=1 / 即f()和(只不过是同一个函数,在不同区域的表达式 求出无穷级数的和函数是一种最直截了当的方法 解析延拓并非总能进行。如f(x)=1+∑2,|<1, 它在=1的圆周上处处是奇点
Methods of Mathematical Physics (2016.10) Chapter 4 Analyticl extension, Gamma and Beta functions YLMa@Phys.FDU 3 二、解析延拓 1.定义:设函数 ( ) 1 f z 在区域 D1 内解析,函数 ( ) 2 f z 在区域 D2 内解析,而在 D1 与 D2 的公共区 D1 D2 内, ( ) ( ) 1 2 f z = f z ,则称 ( ) 2 f z 为 ( ) 1 f z 在 D2 内的解析延拓;反之, ( ) 1 f z 为 ( ) 2 f z 在 D1 内的解析延拓。 2.用 Taylor 级数进行解析延拓 设 1 0 1 ( ) . 1 k k f z z z = = = − D1: z 1; 在 D1 内一点,如 2 i z = ,我们有 1 ( ) 1 2 1 ! 2 + − = n n i i n f (n = 0,1,2, .) 再构造 ( ) 1 2 1 0 0 2 1 ( ) . ! 2 2 1 2 n n n n n n i f i i f z z z n i + = = = − = − − 显然它的解析区域 D2: 5 1 . 2 2 2 i i z − − = 在 D1 D2 ,由推论 2,有 ( ) ( ) 1 2 f z = f z ,因此它们互为解析延拓。 = 2 2 1 1 ( ) ( ) ( ) f z z D f z z D f z ,这样 f (z) 的定义域就扩大为 1 2 D D . 事实上, 0 1 , 1 k k z z = = − z i z n i n n − = − − = + 1 1 2 2 1 1 0 1 , 即 ( ) 1 f z 和 ( ) 2 f z 只不过是同一个函数 1− z 1 在不同区域的表达式。 求出无穷级数的和函数是一种最直截了当的方法。 * 解析延拓并非总能进行。如 = = + 1 2 ( ) 1 n n f z z , z 1, 它在 z = 1 的圆周上处处是奇点
ethods of Mathematical Physics(2016. 10) Chapter 4 Analyticl extension, Gamma and Beta functions YLMaaPhys. FDi 3.用函数关系式进行解析延拓-r函数 r(x)=[erd(x>0),T函数,或称第二类Eer积分 当n=0.1,2,…时,I(n+1)=n!(分部积分可得,高等数学知识) 定义复变量〓的r函数 r()=cr-dt(Re>0),因为被积函数可能是多值的,约定正实轴上 argt=0.可证,I(z)在右半平面是解析的,下面我们进行解析延拓。 因为,I(x+1)=crd==c+xerd=r(x,(x>0) 又因为I(z)在Re>0解析,那么r(x+1)和I()在Rez>0也解析 所以,r(+1)=r()(e=>0),或r()=(=+(e>0) 注意到(三+在Re(+1)>0.(=≠0)是解析的,可定义 r(2)=1(=+D)(10解析延拓到Rez>-1(≠0). This is also a rr 类似的,可将其延拓到整个复平面。一般地,定义 r(二+1)(二+n+1) (+以)((n+1)0,y>)得 B(p9)=-0-ydr(aep>0Req>0)且约定正实轴上:ag1=0
Methods of Mathematical Physics (2016.10) Chapter 4 Analyticl extension, Gamma and Beta functions YLMa@Phys.FDU 4 3.用函数关系式进行解析延拓-- 函数 − − 0 1 (x) e t dt t x (x 0), 函数,或称第二类 Euler 积分。 当 n = 0,1,2, 时, (n +1) = n! (分部积分可得,高等数学知识)。 定义复变量 z 的 函数: − − 0 1 (z) e t dt t z (Re z 0), 因为被积函数可能是多值的,约定正实轴上: arg 0. t = 可证, (z) 在右半平面是解析的,下面我们进行解析延拓。 因为, 1 0 0 0 ( 1) d d ( ), t x t x t x x e t t e t x e t t x x − − − − + = = − + = (x 0) 又因为 (z) 在 Re z 0 解析,那么 (z +1) 和 z(z) 在 Re z 0 也解析。 所以, (z +1) = z(z) (Re z 0),或 z z z ( 1) ( ) + = (Re z 0). 注意到 z (z +1) 在 Re( 1) 0,( 0) z z + 是解析的,可定义 z z z ( 1) ( ) + (−1 Re z 0,z 0). 这样, (z) 就从 Re z 0 解析延拓到 Re z −1(z 0). This is also a RR. 类似的,可将其延拓到整个复平面。一般地,定义 ( 1) ( ) ( 1) ( 1) ( ) z z z n z n z z z + + + + = + − (n +1) Re z −n,z 0,−1, ,−n. 这样定义的 (z) 在全平面除 z = 0,−1,−2, 外处处解析, z = 0,−1,−2, 是 它的单极点。在整个复平面满足 + = − − ( 1) ( ) ( 0, 1, 2, ). z z z z 函数的性质: 1). (1) = 1 ; 2). = 2 1 ; 3). z z z sin ( )(1− ) = (z 整数) ; 4). 2 1 2 1 (2 ) ( ) . 2 z z z z − = + 5). 2 . 2 1 2 2 1 = − = − − 4. 函数(第一类 Euler 积分) 由 ( ) − − − 1 0 1 1 (x, y) t 1 t dt x y (x 0, y 0) 得 ( ) − − − 1 0 1 1 ( p, q) t 1 t dt p q (Re p 0,Re q 0) 且约定正实轴上:arg t = 0
ethods of Mathematical Physics(2016. 10) Chapter 4 Analyticl extension, Gamma and Beta functions YLMaaPl arg(1-1)=0.可以证明B函数与函数的关系[见教材第四章p62式(424) 的证明]:BP)=)r(q) (Re p>0,Req >0) 根据r函数的性质,上式在全平面成立(p≠0,-1-2,…,q≠0,-1-2,…) 2 下面证明r(x)I(1-x)= (0<x<1)&r(2=) r( SIn zx r(x)r(1-x)=e'tdres ds=le-tG-dsdt 非线性变换:5=+1,=(0≤5<∞,0≤7<∞)→=,S 1+n a(s1)_0 +n) a(5, nm)at atn +n) Je"(//en: 1+nl(s, dasdn 75(5,m) =∫exy1+n5 ddn=∫le-n didn (1+m) =e -dn= +n SIn zx 这里分离变量了,最后一步用了教案第五章p23的留数定理。由第二页的推论1 可知,当二≠整数时r()r(1-z) 仍然成立。取z=得r sn元 考察=BC:3)=0-m--2--令=;-√得 r((2=22j(-5)d=24w!r(/2) I(二+1/2) 利用口=√丌即得r(2)=rr(z)z+ Home work: 4.2
Methods of Mathematical Physics (2016.10) Chapter 4 Analyticl extension, Gamma and Beta functions YLMa@Phys.FDU 5 arg 1 0. ( − = t) 可以证明 函数与 函数的关系[见教材第四章 p.62 式(4.24) 的证明]: (p q) p q p q + = ( ) ( ) ( , ) (Re p 0,Re q 0). 根据 函数的性质,上式在全平面成立( p 0,−1,−2, , q 0,−1,−2, ). 下面证明 ( ) (1 ) sin x x x − = (0 1) & x 2 1 2 1 (2 ) ( ) . 2 z z z z − = + 1 ( ) 0 0 0 0 1 ( ) (1 ) d d ( ) d d , t x s x s t x t x x e t t e s s e s t s t − − − − − + − = = 非线性变换: , (0 ,0 ) t s t s = + = , , 1 1 s t = = + + 2 2 2 1 , , ( , ) 1 (1 ) , ( , ) (1 ) , , 1 (1 ) s s s t t t − + + = = = + + + ( ) 0 0 0 0 1 2 0 0 0 0 1 1 0 0 0 1 1 ( , ) ( ) d d d d ( , ) 1 1 d d d d (1 ) (1 ) d d d . 1 1 sin s t x x x x x x t s t e s t e s t e e e x − + − − − − − − − + = + = = + + = = = + + 这里分离变量了,最后一步用了教案第五章 p.23 的留数定理。 由第二页的推论 1 可知,当 z 整数 时 z z z sin ( )(1− ) = 仍然成立。取 2 1 z = 得 . 2 1 = 考察 = = − = − 1/ 2 0 z-1 1 0 z-1 B( , ) [ (1 )] d 2 [ (1 )] d . (2 ) ( ) ( ) z z t t t t t t z z z 令 1 (1 ) 2 t = − 得 . ( 1/ 2) ( ) (1/ 2) ) 2 2 1 2 (1 ) d 2 B( , (2 ) ( ) ( ) 1-2 1-2 1 0 1-2 z-1 -1/2 + = − = = z z z z z z z z z 利用 = 2 1 即得 2 1 2 1 (2 ) ( ) . 2 z z z z − = + Home work: 4.2